稀土区变形核十六极矩与核子间的相互作用

本文采用区分质子和中子的BCS方法,用尽量少的参数计算了整个希土区偶-偶核的十六极矩Q₄₀与四极矩Q₂₀值,部分结果与实验有较好的符合.实验与理论计算的结果还表明,同种核子间的四极相互作用强度仅为质子、中子间四极相互作用的五分之一,但对于解释Q₄₀的规律是十分重要的.     

有效玻色子数及其应用

本文用半经验方法给出了A≥70的偶偶核的有效玻色子数,收集了玻色子数饱和的有关证据,并采用有效玻色子数概念,处理了内禀电四极矩Q₀与N_πN_v(A≥70的偶偶核)系统关系,得到了Q₀的经验公式.本文采用所给的有效玻色子数对¹⁴²Ce和¹⁴⁴Nd进行了数值计算,结果较好.     

S-D混合与ψ(3770)的电偶极跃迁

本文在粲偶素势模型的框架内,讨论了ψ(3770)与ψ(3686)之间的2³S₁-1³D₁混合对ψ(3770)与ψ(3686)电偶极跃迁的影响.结论是混合角θ=30°应予排除,而θ=－10°虽然可以对ψ(3770)→χ₀γ和ψ(3686)→χ₀γ给出改善的结果,但仍不能解决ψ(3770)→χ₁γ与实验的矛盾.     

sdg IBM对稀土偶偶核基态形变的计算

用sdg IBM的内禀态,解析计算了稀土区的^152—164Dy、^154—168)Er、^170—186W、^168—194Os等偶偶同位素的基态形变,与其它理论及实验结果进行系统比较,表明sdg IBM能对核的形变作出很好的描述.     

正态电子偶素衰变率的实验研究

本文提出用外推N_2γ/N_3γ→0的方法测正态电子偶素的真空衰率λ₀,初步结果得到λ₀=7.034±0.013μs^－1,讨论了进一步改进实验的可能性.     

巨偶极共振相互作用玻色子模型的连续变量表示解

本文应用动力学群表示的生成坐标方法(DGR-GCM)推导并讨论了IBM(s,p,d)的连续变量表示;分析了^148,150Nd和^152,154Sm的静态势能,得到各核的形变参量β₀;求解相应的等效哈密顿量的本征方程,得到了能量本征值和本征函数,并得到了形变核的巨偶极共振劈裂以及纵向的与横向的电偶极强度之比(S₊/S_－)小于2的结论,这与从IBM(s,p,d)的代数分析结果相一致.     

关于ψ(3770)的电偶极跃迁

本文采用一种以QCD为基础的势模型,计算了cc态的各种E1跃迁宽度.结果表明相对论修正效应相当重要.所得ψ(2s)→γχ_cJ和χ_cJ→γψ(1S)(J=0,1,2)的跃迁宽度与实验符合,但ψ(3770)→γχ_cJ跃迁宽度要比MarkⅢ实验组的新近结果小2倍左右.改善理论结果的一个可能性是考虑2³S₁—1³D1混合的效应.     

胶子到重夸克偶素的碎裂函数抽取问题讨论

分析胶子到重夸克偶素的碎裂函数使用中, 不同动量分数z的定义所带来的不确定性,用数值方法计算了常用的非协变z定义所给出的有限胶子动量下g→J/ψ的 初始碎裂函数D_g→J/ψ(z,Q₀), 发现非协变定义给出的碎裂函数对胶子动量k有较大的依赖性. 当|k|→∞时,相应碎裂函数趋于光锥定义下的碎裂函数; 但k较小时(如在加速器Tevatron和LHC上产生胶子的典型能动量范围内), 按非协变形式定义和使用碎裂函数会给计算带来较大的不确定性.     

仲态电子偶素湮没辐射能量的测量

利用充氧气的气凝硅胶电子偶素源,用与已知的¹⁰⁶Ru γ射线能量511856.2(2.3)eV相比较的方法,测得仲态电子偶素湮没2γ射线的能量为510998.7(2.5)eV将此数值(经结合能修正)与电子静止质量所对应的能量(m_ec²)进行了比较.     

Rn-Th偶偶核的八级形变研究

用推转壳模型在多维形变空间系统研究了Rn-Th偶偶核的基态性质及高自旋情形下的性质, 其中选取的形变自由度为β₂, β₃, β₄和β₅. 计算结果很好的再现了实验提取的转动惯量值. 势能面的研究表明, 随中子数的增加, 基态形状由近球形(N≈130)逐渐演变为八极形变(N≈136)后又发展成为稳定的四极形变(N≥140). 推转计算表明Rn-Th偶偶核的八极形变非常软, 在推转到高自旋情形下, 逐渐变为反射对称形变.     

极端丰中子核11Li软巨偶极共振的研究

在微观Vlasov方程的框架下,研究了¹¹Li核的巨偶极共振.正常的及软巨偶极共振的计算结果都与实验值较好地符合.这两种模式对平均场自旋-轨道耦合力的依赖都十分敏感.而¹¹Li中子晕的分布仅对软巨偶极共振有着十分重要的效应.同时也讨论了中子分离能的影响.     

关于Pt偶同位素的h9/2质子对

本文对于Pt偶同位素中的h_9/2质子对的排列现象作了比较系统的计算和讨论.结果表明,如用改善的Nilsson参数κ、μ,给出的h_9/2的排列频率与νi_13/2排列频率的差值Δhω_c=hω_c(πh_9/2)－hω_c(νi_13/2)对于78¹⁸⁴Pt106核具有最小值,约为75keV.这和最近实验上确定的¹⁸⁴Pt核转晕带上出现的大的上弯现象,是由于νi_13/2和πh_9/2两个排列频率非常靠近的结果一致.而运用Nilsson的标准κ、μ则不能给出这一结果.这两个排列的先后次序仍是值得深入研究的问题.对于相邻Pt偶同位素的πh_9/2排列频率的理论预言,期待着实验数据的检验.     

Gerasimov–Drell–Hearn求和规则的Q2依赖性质

在组分夸克模型中重子共振态的光子激发下,通过数值计算核子上光子总吸收截面σ_1/2和σ_3/2,检验了Gerasimov–Drell–Heam(GDH)求和规则.这种计算包括了总计17个低激发的、非奇异重子共振态.发现纵横相干截面在随Q²变化的求和规则研究中扮演了重要角色.结果显示在94%可信度上这些共振态使GDH求和规则饱和.特别是在Q²=0和小Q²的区域,主要是共振态P₃₃(1232)激发使求和规则饱和.在Q²=1.0GeV²以下,GDH积分有一个很强的Q²依赖性质,且在Q²=0.3GeV²附近变号.由于共振态贡献的迅速下降,当Q²>1.0GeV²时,GDH积分对Q²依赖变弱.     

偶偶核基带的量子群Uqp(u2)模型的理论分析

通过对锕系和稀土偶偶核基带转动谱实验数据的拟合和Mallmann图的研究,系统地分析了量子群U_qp(u₂)模型对原子核转动谱的适用性.结果表明,U_qp(u₂)模型的理论值与实验值比较接近,明显优于单参数形变量子代数SU_q(2)模型.此外,还建立了U_qp(u₂)的形变参量q、p与核软度的关系.     

相对论平均场框架下偶-偶核奇-偶核计算误差的系统研究

在相对论平均场理论框架下, 用NL-3和NL-Z两组相互作用参数研究了4个同位素链²⁸Ni,⁵⁴Xe,⁷⁸Pt,⁹⁴Pu的基态性质. 发现,在Hatree近似下奇A核结合能理论计算值与实验值的相对误差反而普遍比偶偶核小. 这说明用相对论平均场理论,即使不考虑矢量介子的空间分量,仍可以比较可靠地计算奇A核结合能.     

DHF方法对A～100区偶偶核形状的系统研究

采用修正的表面δ相互作用(MSDI),对^102—114Ru、^102—116Pd和^104—116Cd等22个偶偶核作了形变HF计算.得到了长椭球、扁椭球等基态或激发态的解.结果表明,在质量数为102—116间的原子核存在形状过渡、形状共存现象,且单粒子能级随质量数及组态的不同而不同.同时发现质子数的多少以及3S_1/2轨道的开始填充对形状过渡起着重要作用.     

高边模抑制比窄线宽的光纤光栅外腔半导体激光器

本文从耦合腔理论出发分析了光纤光栅外腔半导体激光器的模式选择,得到了为达到稳定的高主边模抑制比所需的短外腔、短光纤光栅的器件设计原则.制作了两只光纤光栅外腔半导体激光器,Q₁为短外腔(<2mm)、短光纤光栅(4mm)结构,Q₂为长外腔(20mm)、长光纤光栅(17mm)结构.测量Q₁的主边模抑制比为35dB,Q₂的主边模抑制比为10dB.     

含QCD修正的p-A碰撞Drell-Yan过程的核效应

在微扰QCD α_s级近似下,采用双重Q²重标度模型,计算了p-A碰撞Drell-Yan截面与p-N碰撞Drell-Yan截面之比,即核效应函数R_QCD(x_A,Q²).计算结果与没有QCD修正的R(x_A,Q²)值比较,在0.03≤x_A≤0.3之间都有不同程度的压低,与实验符合的情况有所改善.说明对核Drell-Yan过程核效应的研究,QCD修正是有一定意义的,并且在计入这种修正后,双重Q²重标度模型仍然是有效的.     

BES和CLEOc强子谱和粲偶素衰变研究

回顾了近期BES和CLEOc利用正负电子对撞机采集的J/ψ, ψ′和ψ′′数据得到的强子谱与粲偶素衰变方面的部分研究结果. 重点分析了对于轻标量粒子的实验研究, 包括利用J/ψ的辐射衰变和强衰变, ψ′的强衰变和χ_c的强衰变得到的结果, 并对有关粒子的性质进行了评述, 对用以获得这些信息的实验方法作了评论, 提出了改进的建议; 还重点总结了矢量粲偶素粒子衰变“ρπ疑难”相关的实验和理论研究成果, 并对进一步的实验和理论研究提出了建议. 这些结果对于理解量子色动力学在低能区的应用有很大帮助.     

近满壳偶偶核闯入态及组态混合的微观分析

本文应用一种描述近满壳偶偶核的闯入态的微观理论,计算了对应于¹¹⁰Cd组态的低能谱及波函数.系统地考察了各种因素对闯入态形成的影响、产生组态混合的机制及强度.通过与唯象工作的比较,考察了微观s-d哈密顿量.