两种三棱镜顶角测量方案的初步比较

两种三棱镜顶角测量方案的初步比较刘斌①朱鹤年（清华大学，北京１０００８４）分光计测三棱镜顶角的实验中，常用两种方法：自准直法和分裂光束法．图１自准直法示意图自准直法的原理图如图１所示．用自准直望远镜测出棱镜两个面法向方位角φＡ１和φＡ２，可得顶角Ａ＝...     

物理奥林匹克竞赛实验专题

第 8期试题解答首先利用约利弹簧秤和砝码求出弹簧的劲度系数 (用作图法处理数据 ) ,然后得出待测物的质量 ;再求出待测物浸没在水中排开水的质量 ,进而由阿基米德定律求出其体积 ;知道了待测物的质量、总体积以及两种组分的密度 ,就可以算出每种材料的含量 .测量步骤为 :1 )弹簧挂在约利弹簧秤顶端 ,弹簧下端挂砝码盘 .盘内放不同质量的砝码时 ,记录约利弹簧秤弹簧伸长的读数 .以砝码质量为横坐标 ,伸长读数为纵坐标 ,做直线拟合数据 .2 )取出盘内砝码 ,放入待测物 .记录弹簧伸长读数 X,用拟合直线求出待测物质量 M.3 )将盛水烧杯放在约利…     

液体密度测量仪

利用纯水作为比较液体,用2个玻璃管与注射器内的气体相通,另一端分别插入水和待测密度的液体中,拉动注射器的活塞,使注射器的压强减小,使液体和水同时在玻璃管中升高,液体上升稳定后,利用封闭在注射器内气体压强与外界大气压强的关系,即可方便测出液体密度.     

巧用集成运算放大器

集成运算放大器常应用在信号处理（如高精度整流电路、模拟乘法器应用电路、有源滤波电路和电压比较器电路等）、信号发生（如方波及锯齿波发生器电路）和信号变换（如压控振荡器电路）等方面电路,在控制、测量、仪表等领域中占有重要地位．根据线性集成运放的“虚短”和“虚断”的重要特点,介绍巧用集成运放组成晶体管β测量电路．图　１晶体管β测量电路如图１所示．图中Ａ１、Ａ２为集成运放,Ｒ１、Ｒ２、Ｒ３为三个已知电阻,Ｖ为电压表,Ｔ为待测晶体管．测量时在运放Ａ１的反相、同相输入端各加上一已知电压Ｖ１和Ｖ２,在运放Ａ２…     

伏安法测量系统误差的讨论

一、减小测电阻值的系统误差1；对两种电路的比较按图1电路，安培表外接时算得的电阻为而榕同2由路．字馆书内按时宜得由阳＊待测阻值R应介于这两个电路的实验值之间2．实验方法根据上述，可提出一种实验方法．分别用图1和图2两种电路各洲一组U、了数据，各画出一条伏一安直线（代表每组数据的平均测量值），如图3中的①和②所示．待测阻值R对应的一条直线应夹在这两条直线之间，其确切位置不可知，折衷的办法就是取处于中位的直线，如图3中的虚线所示，从该直线的斜率即可求出R值．这要比只取①或只取②的单一测量结果更接近于其值，系统…     

在波动演示实验中引入驻波的尝试

在波动演示实验中引入驻波的尝试朱连喜．（江苏省药科学校镇江２１２００３）用驻波（电动音叉）演示波的干涉，可弥补水波干涉的不足，能收到较好的效果．１驻波演示实验如图１所示，Ｐ是电动音叉，弦线一端Ａ系在音叉上，另一端通过滑轮系一砝码，以使弦线拉紧，使电动...     

托里拆利实验的改进装置二则(二)

将两根玻璃管分别插入橡皮塞的两个小孔内 ,长玻璃管的另一端套上一段大小适度的橡皮管 ,用细线扎紧不漏气 ,如图 2 .在瓶内倒入适量的水银 ,塞紧橡皮塞 .将广口瓶向着长玻璃管的方向慢慢倾斜 ,同时将长玻璃管上的橡皮管管口向上 ,使之高于广口瓶内的水银面 ,这时长玻璃管灌满了水银 ,橡皮管内也有少量的水银 .此时 ,玻璃管内的空气被全部排出 ,然后用夹子在玻璃管附近有水银的橡皮管处夹住 ,再把橡皮管折过来用夹子夹紧 ,防止漏气 .慢慢将广口瓶、玻璃管竖直放置 ,玻璃管的上方将出现真空 .当水银柱稳定后 ,用刻度尺测量出玻璃管内水银面与…     

Au-Bi2Sr1.94La0.06CuO6+δ点接触中的Andreev反射：能隙函数及其温度关系

我们用Ａｕ 针尖对过掺杂的Ｂｉ２Ｓｒ１ ．９４Ｌａ０ ．０６ＣｕＯ６ ＋ δ（Ｂｉ２２０１） 单晶进行点接触隧道谱测量．在Ｔｃ 以下观测到典型的Ａｎｄｒｅｅｖ 反射．用扩展的ＢＴＫ 理论拟合实验数据，发现除了ｄ 波外还必须考虑ｓ 波成份才能较好的拟合，并且ｓ 波含量随不同的实验而不同．这种含量变化可能和针尖与单晶表面的接触程度有关．实验观测到的总能隙随温度的关系偏离ＢＣＳ的能隙温度关系     

六氯铅铵晶体相变的拉曼散射研究

在５Ｋ～３００Ｋ温度范围内对六氯铅铵晶体进行了拉曼散射测量，该晶体在Ｔｃ＝７８Ｋ发生从立方结构（Ｏ＾５４）至三方结构（Ｃ＾２３ｉ）的二级相变，ＰｂＣｌ＾２－６八面体Ａ１ｇ模和ＮＨ＾＋４四面体Ａ１模的拉曼频移在Ｔｃ时出现极大值，八面体Ｔ２ｇ模，四面体Ｔ２模和外振动Ｔ２ｇ模在Ｔｃ以下发生连续分裂，另外在Ｔｃ以下观测到对应于高温相ＰｂＣｌ＾２－６八面体Ｔ１ｇ模的软模。     

Rb3C60超导薄膜的电输运性质

在成功制备Ｃ６０外延薄膜的基础上，我们又尝试了碱金属Ｒｂ对该膜的掺杂。结果表明，从室温至８０Ｋ左右，Ｒｂ３Ｃ６０薄膜的电阻温度系数大于０，并近似符合公式：ρ（Ｔ）＝ａ＋ｂＴ＾２，与单晶样品一致。但是，当温度低于８０Ｋ以后，出现了弱的对数局域。在５Ｋ、零场下，样品的Ｊｃ值一般为１０＾３－１０＾４Ａ／ｃｍ＾２，且有如下规律：Ｊｃ（Ｔ）＝Ｊｃ（０）（１－Ｔ／Ｔｃ）＾ａ，α＝１．３－２．０。此外，我们还测     

Bi-2212单晶各向异性电阻率的研究

测量了从欠掺杂区域到过掺杂区域变化的一系列Ｂｉ２２１２单晶样品ａｂ平面内和ｃ方向电阻率ρａｂ．ρｃ随温度Ｔ的变化关系．按照几种不同模型分析了测量数据．比较两块处于过掺杂区域的Ｂｉ２Ｓｒ２ＣａＣｕ２Ｏ８＋δ（单晶和Ｂｉ２－ｘＰｂｘＳｒ２ＣａＣｕ２Ｏ８＋δ（单晶，发现尽管平面内电阻率ρａｂ与温度Ｔ依赖行为类似，且Ｔｃ值基本相同，但ｃ方向电阻率ρｃ与温度Ｔ的行为差别很大．这种氧空缺和离子取代的无序效应所造成ｃ方向电阻率ρｃ不同温度行为表明：无序的阻挡层（ｂｌｏｃｋｉｎｇｌａｙｅｒ）对于ｃ方向电阻率ρｃ有重要影响     

稀磁半导体Zn1—xMnxSe外延膜的反射的光致发光谱

测量了用热壁外延（ＨＷＥ）生长的不同组分（０≤ｘ≤０．９８）的Ｚｎ１－ｘＭｎｘＳｅ薄膜在温度为３００Ｋ下的反射光谱，用Ｘ射线能谱测定样品实际的组分ｘ值，由此获得了其能隙Ｅｇ与组分ｘ的关系：在０〈ｘ〈０．２组分范围，Ｅｇ随ｘ的变化显示了反常现象，当ｘ〉０．２时，能隙Ｅｇ随ｘ线性增大。在室温和低温下测量了样品的光致发光，除观测到Ｍｎ＾２＋离子内部４Ｔ１→６Ａ１发光峰外，在其低能边观测到一个较宽的发光峰     

Bi系银衬底厚膜的制备及其传输电流性质

采用物理沉积法制了名义组分为Ｂｉ１．８Ｐｂ０．４Ｓｒ２Ｃａ２Ｃｕ３Ｏｙ的银夹板厚膜成相的影响表现为热处理过程中银夹板阻止了厚膜中的物质尤其是Ｐｂ的挥发，使厚膜处于低氧压状态，加速了８０Ｋ相向１１０Ｋ相的转化，测量了银衬底厚膜在外加磁场平行和垂直于厚膜表面的传输临界电流密度Ｊｃ与磁场Ｈ的关系。典型数据为Ｊｃ＝２．３１×１０＾４Ａ／ｃｍ＾２（７７Ｋ，０Ｔ），３．６×１０＾２Ａ／ｃｍ＾２（７７Ｋ，１Ｔ）     

气垫转盘测转动惯量时空气粘滞阻力矩的影响

气垫转盘测转动惯量时空气粘滞阻力矩的影响徐军（承德石油高等专科学校０６７０００）一、引言气垫转盘测刚体的转动惯量，厂家提供的测量原理及设备条件，均未考虑空气粘滞阻力矩的影响．测量仪器如图１．其中１为动盘，２为定盘，３为气轴，４为砝码，５为挡光片，６为...     

粘度计测定液体粘滞系数实验的改进

介绍将ＭＵＪ－ⅢＡ 型计时计数测速仪的测量加速度的功能,应用于粘度计测定液体粘滞系数实验中,来确定砝码在何处进入匀速段, 同时测出砝码作匀速运动相应的时间, 使实验测量的结果更准确．     

动态散斑测量凸透镜焦距

动态散斑测量凸透镜焦距叶柳（安徽大学物理系合肥２３００３９）本文介绍利用动态激光散斑确定凸透镜焦平面位置来测量透镜焦距的方法．此种方法简单、实时，准确度较高．一、原理如图１所示，平行相干光照射粗糙毛玻图１璃上，毛玻璃以速度Ｖ在其平面内运动，经待测透镜...     

振动盘式粘度计及R403B和R413A气相粘度的实验测量

建立了国内第一台振动盘式粘度计测量气体的粘度，扭丝采用钛镍合金丝．得到了测量的工作方程．在利用测量的ＨＣＦＣ２２的气相粘度进行校核的基础上测量了Ｒ４０３Ｂ在温度３０３－３６３Ｋ，压力０．１～２．１４ＭＰａ 内的气相粘度，及Ｒ４１３Ａ在温度３０５～３６３Ｋ，压力０．１～１．８２ ＭＰａ 内的气相粘度，并回归了其粘度计算方程．     

被损坏教学用弹簧的修复

测定液体表面张力系数用的弹簧（焦利民秤附件）因学生使用多年而被损坏，我们采用以下步骤加以修复，取得了良好的效果．一、修复过程1．修复前的测量修复前光测量破损坏弹簧的平放自然长度和悬挂自然下垂长度，再测量弹簧的地强系数（见表1），以便与修复后的弹簧进行比较．2．拉伸金属丝顺着原弹簧弯曲的方向拆开废旧弹簧，用适当的力量拉直金属丝，尤其要把小弯拉直．金属丝拉直与否，是本修复过程是否成功的关键所在．3．绕制用早已铣好的模具（锥形、柱形各一套）缠绕弹簧．在绕制过程中，让金属丝一端固定，用适当力量拉紧金属丝与模…     

1．55μm InGaAsP／InP应变量子阱激光器的LP－MOCVD生长

本文首次报导了生长温度为５５０℃，以三甲基镓（ＴＭＧａ）和三甲基铟（ＴＭＩｎ）为Ⅲ族源，用低压金属有机物气相沉积（ＬＦＭＯＣＶＤ〕技术，高质量１．６２ｕｍ和１．３ｕｍＩｎＧａＡｓＰ及Ｉｎ０．５７Ｇａ０．４３Ａｓ０．９８Ｐ０．０４／Ｉｎ０．７３Ｇａ０．２７Ａｓ０．６Ｐ０．４量子阶结构的生长，并给出了１．５５ｕｍＧａＡｓＰ／ＩｎＰ分别限制应变量子阱结构激光器的生长条件，激光器于室温下脉冲激射，其阈值电流密度为２．４ｋＡ／ｃｍ２。     

THE SUPERCONDUCTIVITY IN Al-DOPEDY_(1-x)Al_xBa_2Cu_3O_y

本文系统地分析了在Ｙ１－ｘＡｌｘＢａ２Ｃｕ３Ｏｙ（ｘ＝０～０．７）中用Ａｌ替代Ｙ的替代效应．我们发现当ｘ＜０．４时，Ａｌ主要替代在Ｙ位，引起结构畸变，从而导致氧含量的减少和Ｏ－Ｔ相变，转变温度随Ａｌ含量增加而下降．当掺杂量大于０．４，Ａｌ开始占据Ｃｕ（１）和Ｃｕ（２）位，样品变为四方结构，Ｔｃ迅速下降．ＸＰＳ分析表明，Ａｌ的位置依赖于掺杂量，随掺杂浓度的增加Ａｌ依次替代Ｙ，Ｃｕ（１），Ｃｕ（２）．同时我们观察到Ｔｃ和ＣｕＯ２平面间相互作用的正比关系．