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1.
光电倍增管的中子直照响应对脉冲中子探测器的设计和实际应用具有重要影响。分析了中子束直接照射光电倍增管产生直照响应的过程和机理。中子与光电倍增管入射窗硼硅玻璃中的硼和硅发生(n,α)和(n,p)反应,导致窗玻璃产生荧光,从而使光阴极发射光电子。在5SDH-2小串列加速器上,选用9815B和9850B两种光电倍增管进行实验,得到了光电倍增管的中子直照灵敏度能谱响应曲线。结果表明:中子能量由低到高变化时,光电倍增管的中子直照灵敏度也随之增大;两种光电倍增管的中子直照灵敏度比值为1.9×102~2.74×102,该值与其相应的增益比量级一致。 相似文献
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3.
对火花光源中谱线激发强度的时间过程进行了测量;所用装置的分辨时尚为1×10-7秒。在放电时间约为2×10-6秒,工作于临界阻尼状态下的火花中,激发电位高的离子线先出现,而且很短暂。用实验证明在3961.5?重迭的两条AlⅠ与MoⅡ谱线在时间上几乎完全可以分开,提供迴避干扰而利用这些灵敏线作光谱分析的可能性。 相似文献
4.
采用ING-103型DPF脉冲中子源产生的14.1 MeV脉冲中子对EMI两个不同型号的光电倍增管EMI-9815B和EMI-9850B进行了直照实验。针对DPF脉冲中子源产生中子脉冲的同时也会产生X射线脉冲的特点,采取了飞行时间法及吸收衰减法来消除X射线对中子脉冲的干扰。利用中子及X射线速度的差异,将光电倍增管放置在离源较远的测点位置,测得了X射线脉冲和中子脉冲时间上错开的双峰波形。通过在辐射通道内添加5 cm厚的铅吸收体有效地抑制了X射线峰,在离源较近的测量位置测到了干净的脉冲中子波形。根据实测波形,得到的光电倍增管EMI-9815B和EMI-9850B中子直照灵敏度分别为10-13与10-15量级,该结果与理论计算结果在量级上一致。 相似文献
5.
基于氙灯的非相干宽带腔增强吸收光谱系统, 并将其应用于痕量气体及气溶胶消光系数的测量. 该系统的探测灵敏度通过测量NO2在520—560 nm波长范围内的吸收得到验证, 最小可探测灵敏度为1.8× 10-7cm-1 (1σ, 0.12 s积分时间, 50次平均), 对应的NO2探测极限~33 nmol/mol. 结合标准气溶胶粒子发生系统, 测量了不同浓度的单分散硫酸铵气溶胶粒子在532 nm波长处的消光系数, 得到粒径为600 nm的硫酸铵气溶胶的消光截面为1.12× 10-8cm2, 与文献报道值1.167× 10-8cm2相一致, 验证了气溶胶测量的可行性和准确性. 相似文献
6.
采用沉淀法制备四脚氧化锌纳米材料场致发射阴极,将阴极和荧光屏封装起来抽真空并对屏施加电压,测试阴极的发射电流和荧光屏的发光亮度.利用沉淀法制备出面积为(13×15) cm2的阴极,测试结果表明,硅酸钾体积百分比在50×10-3—83×10-3范围,硝酸钡浓度在50×10-4—77×10-4 M范围,四脚氧化锌的浓度在82×10-4—12×10-3相似文献
7.
介绍了一种用于等离子体焦点装置(DPF装置)中子波形测量的塑料闪烁体探测器,该探测器由ST401型塑料闪烁体、XP2262B型光电倍增管构成。利用银活化中子探测器和DPF装置对该塑料闪烁体探测器进行标定,确定其中子灵敏度为0.022 5 pC每中子,,中子产额测量范围达到109~1011每脉冲,可以满足DPF装置中子参数测量的需要。 相似文献
8.
本文在20°—300°K研究了室温载流子浓度2×1012—1×1020cm-3含硼或磷(砷)Si的电学性质。对一些p-Si样品用弱场横向磁阻法及杂质激活能法进行了补偿度的测定,并进行了比较。从霍尔系数与温度关系的分析指出,对于较纯样品,硼受主能级的电离能为0.045eV,磷施主能级为0.045eV,在载流子浓度为1018—1019cm-3时发现了费米简并,对载流子浓度为2×1017—1×1018cm-3的p-Si及5×1017—4×1018cm-3的n-Si观察到了杂质电导行为。从霍尔系数与电导率计算了非本征的霍尔迁移率。在100°—300°K间,晶格散射迁移率μ满足关系式AT-a,其中A=2.1×109,α=2.7(对空穴);或A=1.2×108,α=2.0(对电子)。另外,根据我们的材料(载流子浓度在5×1011—5×1020cm-3间),分别建立了一条电阻率与载流子浓度及电阻率与迁移率的关系曲线,以提供制备材料时参考之用。 相似文献
9.
在10℃~230℃温差下,对大气相干长度r0分别采用夏克-哈特曼的到达角起伏法、差分像运动法、波面法三种测量法和四象限探测器进行了测试和对比;对折射率结构常量Cn2及闪烁功率谱分别采用夏克-哈特曼和光电倍增管进行对比.实验结果表明:对于r0,在强湍流时四象限探测器比夏克-哈特曼的稳定性明显降低,且对夏克-哈特曼三种方法,差分像运动法可克服设备抖动等问题,但引入了方向上不一致的问题,波面法可有效避免该问题;对于Cn2,夏克-哈特曼比光电倍增管测量更稳定,拟合相关系数高达0.96;对于闪烁功率谱,由于噪音影响,在200℃时夏克-哈特曼比光电倍增管测得的最大频率高15 Hz;最后,通过对夏克-哈特曼子孔径的闪烁功率谱分析得出,若同一子孔径入射光强不在CCD响应的线性区间时无法准确测量闪烁功率谱,否则可通过不同子孔径可完成湍流均匀性的测量.这将为湍流池提供最优的测试方法及理论依据. 相似文献
10.
保持CO2激光的单脉冲能量为61.4~64.6 J,采用高精度冲击摆系统进行了不同气压下吸气模式激光推进冲量耦合系数的实验测试,分析了对应的高度特性。结果表明:气压为2.8×104~1×105 Pa,即距离地面0~10 km时,冲量耦合系数大约3.5×10-4 N·s·J-1,上下波动幅度低于5%;气压低于2.8×104 Pa,即高度大于10 km时,冲量耦合系数呈二次曲线显著下降;当气压降至1×103 Pa,即距离地面约31 km高度时,耦合系数仅为9.7×10-5 N·s·J-1。 相似文献
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Robert A. Toth 《Journal of Molecular Spectroscopy》1973,46(3):470-489
Spectra of the 2ν2 band of formaldehyde have been obtained with high resolution (0.035 cm?1). Measurements were made with path lengths of 8, 16, and 24 m and at sample pressures from 0.1 to 0.3 mm Hg at room temperature (~296°K). From these data, the following constants were determined for the 2ν2 band in wavenumber units: v0=3471.718±0.004,A=9.3958±030013,B=1.28100±0.00024,C=1.11662±0.00024, Tbbb=-12.8±0.5×10-6,Taabb=60±5×10-6. The line strengths were also obtained from the data. The strengths were analyzed to determine the band strength and the rotational factors. At 296°K, the strength of the 2ν2 band was found to be 15.5 ± 0.9 cm?1/(cm·atm). 相似文献
15.
本研究旨在提高扭摆精度。扭摆采用大理石——这取自地球的天然材料作摆盘;通过试验,挑选了Q值高、内耗小、剪切模量温度系数接近于零的恒弹性合金丝作为吊丝。特别是,我们把Saxl类型的每周期吸合一次的间断振荡摆回复到小阻尼情况下的自由振荡摆,减少对摆振动的人为干预;增加真空条件,以减少周围环境干扰,延长了阻尼时间;同时在摆盘中央安放多面反射镜环,增加测量点,变一周期仅测一次时间为同一周期测四次以上。这就提供了用计算机求阻尼振荡方程θi=Ae-ti/τsin(ωti+φ)数值解的条件,不但可直接测得周期T的变化,而且可望计算得振幅A、阻尼时间τ、初相角φ的变化。另外,在光电接收方面也作了一些改进。通过这些措施,我室的精密扭摆对周期的探测精度已比美国Saxl 1964年发表第一篇文章时的扭摆精度提高100倍;比其运转17年,经一再改进的扭摆精度提高10倍。测量有效数字6位至7位,周期相对误差一般达2×10-6,最佳状况可达8×10-7,基本达到预期设计要求,为将来探测引力异常,“区分长期间与短期间内频率起伏”提供了可能性。
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强激光场中离子HD+光解离几率的相干控制 总被引:5,自引:5,他引:0
对含时薛定谔方程用短时传播子的对称分割法求得了非微扰的数值解,计算了强超短脉冲基频激光(波长306.7nm)与其三倍频激光作用下的离子HD+光解离的相干控制参量大小设该离子的初态为电子振动.基态其中的相干激发是共振的.二束光之间的相对相位变化从0到360°在基频和倍频激光强度各为5×1013W/cm2和5.09×108W/cm2情形下,发现相对相位为π时,光解离几率达到最大。 相似文献
17.
We have established a caesium double magneto-optical trap (MOT) system for
cavity-QED experiment, and demonstrated the continuous transfer of cold caesium
atoms from the vapour-cell MOT with a pressure of ~ 1×10-6 Pa to
the ultra-high-vacuum (UHV) MOT with a pressure of ~ 8×10-8 Pa via a
focused continuous-wave transfer laser beam. The effect of frequency detuning as
well as the intensity of the transfer beam is systematically investigated, which
makes the transverse cooling adequate before the atoms leak out of the vapour-cell
MOT to reduce divergence of the cold atomic beam. The typical cold atomic flux got
from vapour-cell MOT is ~2×107 atoms/s. About 5×106
caesium atoms are recaptured in the UHV MOT. 相似文献
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CALCULATION OF THE FINE STRUCTURE OF OXYGEN-LIKE IONS USING THE POLARIZATION POTENTIAL FUNCTION 下载免费PDF全文
We have calculated the forbidden transition energies and magnetic dipole transition probabilities of 2s22p4(3P1-3P2) and 2s22p4 (3P0-3P1) of oxygen-like isoelectronic sequences (Z=10-32) by a method of polarization potential correction. The transition energies show good agreement with experiment and are much better than the calculations in the literature. These results also illustrate that it is feasible to use the dipole expansion of the polarization potential to deal with some dynamic and non-dynamic effects in the central field approach. The relation of polarizability and cut-off radius with atomic number is discussed. We also give the fitted formula between the polarizability α1 and atomic number Z as α1=0.73429-9.56644×10-4Z+7.43016×10-5Z2-2.53298×10-6Z3+2.08306×10-8Z4. 相似文献