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含ZnS∶Mn~(2+)纳米晶玻璃中Mn~(2+)三种格位态的EPR研究 总被引:1,自引:0,他引:1
通过对ZnS∶Mn2+ 不同含量的钠硼硅玻璃发光和激发光谱测量, 发现Mn 离子可能占据替位(Mn2+ )Sub 和间隙(Mn2+ )int两种格位. 进一步的电子顺磁共振(Electron Param agneticResonance, EPR)实验证实了这一判断, 并从EPR谱确认(Mn2+ )Sub, (Mn2+ )int和Mn 团三种格位态的存在. 观测到g 因子和超精细结构(HFS)常数随纳米晶粒径的减小而增大. 这可能是由于量子限域效应下ZnS的sp3 和Mn 的3d5 电子态杂化和表面态所引起的. 相似文献
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通过对ZnS:Mn^2+不同含量的钠硼硅玻璃发光和激发光谱测量,发现Mn离子可能占扭替位(Mn^2+)sub和间隙(Mn^2+)int两种格位。进一步的电子 磁共振(Electron Paramagnetic Resonance,EPR)实验证实了这一判断,并从EPR谱人(Mn^2+)Sub,(Mn^2+)int和Mn团三种格位态的存在。观测到g因子和超精细结构(HFS)常数随纳米晶粒径的减小而增 相似文献
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含R2dtc配体和V=O基的金属簇红外光谱研究 总被引:1,自引:1,他引:0
本文报道两类含R2dtc配体的金属簇的红外光谱特点及某些规律,含R2dtc的立方簇合物在400-500cm^-1有较宽而弱的吸收,可归结于M-μ3S振动。M-Sdtc在330-380cm^-1,C-N振动在1470-1510cm^-1。二甲基dtc配体立方的v(C-N)与v(C=S)比值他二烷基dtc立方烷的相应振动分别蓝移和红移,可归结于甲基超共轭效应所致。「V2Cu2S4(R2dtc)2(PhS)2」^2-和「VCu4S4(R2dtc)n(PhS)4-n」^3-(n=0,1,2)的M-μ3S振动分别出现在480和465cm^-1,可作为区别两类化合物的一个指标。另一类含(R2dtc)2V2O2(μ-S)2单元的金属簇中,V-O伸缩频率在844-970cm^-1范围内,(Et4N)「V2S2O3(Et2dtc 相似文献
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光学教程分析了棱镜产生最小偏向角的必要条件,但其讨论过程不易被初学者所理解,且没有涉及产生最小偏向角的充分条件.本文将对其做适当改进,使之更简明、更完善. 如图1所示,SB为入射光线,经棱镜折射后成为CS′,两光线夹角θ称为偏向角.由图1知: 按折射定律有: i1=arc sin(nsin i1), i′1=arc sin[ nsin(a- i2)],θ=arc sin(nsin i2)+arc sin[nsin(a-i2)]-a(2)(2)式表明,θ随i1的改变而改变,而偏向角有一最小值的必要条件是: … 相似文献
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XIANG Shiqing LOU Qihong DONG Jingxing MANG Yanping WEI Yunrong 《Chinese Journal of Lasers》1996,5(5):385-390
Generationof2-10nsExcimerLaserPulsebyOpticalSynchronizingWave-clippingXIANGShiqing;LOUQihong;DONGJingxing;MANGYanping;WEIYunr... 相似文献
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Investigation on Self-Q-Switched Er~(3 )-Doped Fiber Lasers 总被引:1,自引:0,他引:1
InvestigationonSelf-Q-SwitchedEr ̄(3+)-DopedFiberLasers¥SUNJunqiang;HUANGDexiu(DepartmentofOptoelectronicEngineeringHuazhongUn... 相似文献
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系统地研究了BF+2 注入硅栅Pchannel metaloxidesemiconductor fieldeffect transistor(PMOSFET) 阈值电压漂移与γ辐照总剂量之间的关系,深入地探讨了BF+2 注入抗γ辐射加固的机理.结果表明,BF+2 注入对硅栅Pchannel metaloxidesemiconductor(PMOS) 在γ辐照下引起的阈值电压漂移具有很强的抑制作用,BF+2 注入加固硅栅PMOS 的最佳注入剂量范围为5 ×1014 —2 ×1015 cm - 2 ,分布在SiO2/Si 界面的F 原子抑制了γ辐照下在SiO2/Si 界面产生的氧化物陷阱电荷和界面陷阱电荷可能是BF+2 注入加固硅栅PMOSFET 的主要原因 相似文献
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因稳定的分子结构和物理化学性质,近年来SnO2在光、电、磁等方面应用日益广泛。为拓宽SnO2应用范围,对高压条件下纯SnO2和Pb掺杂SnO2结构的相变行为和拉曼光谱活性振动模的变化进行了探究。实验采用水热法制备了纯SnO2和Pb掺杂量为10%的SnO2样品。扫描电子显微镜(SEM)图表明,上述制备样品由多个纳米棒从中心发散排列而成,整体成类花状。X射线衍射图谱表明,样品在常温常压下晶体结构为四方金红石型SnO2(空间群P 42)。采用Mao-Bell型金刚石压腔结合原位拉曼光谱探究了金红石型SnO2和Pb掺杂SnO2两种材料的高压相变过程。研究结果显示,两种材料加压至26 GPa过程中,纯SnO2和Pb掺杂的SnO2的活性拉曼振动模(B 1g,E g,A2g,B2g)均向高频移动。在14 GPa时,纯SnO2的E g峰分裂,563 cm-1处出现新峰,表明SnO2从常压四方金红石型结构向CaCl2型结构相变。Pb掺杂SnO2在常压拉曼谱图中出现了577 cm-1的拉曼峰。当加压至13 GPa时,B1g振动模向A g模转变,材料发生一级相变。上述对比表明Pb掺杂的SnO2具有更低的一级相变压力点13 GPa,结果归因于SnO2晶胞中Pb离子代替Sn离子,原子之间间距变小,离子大小不同造成掺杂后价态差异表面缺陷,导致SnO2结构稳定性降低,进而降低了相变压力。此外Pb掺杂SnO2在压力12 GPa时,晶体的对称性降低,577cm-1和639cm-1处特征峰宽化开始合并成包状峰,表明有部分晶体表面原子无序性程度增加,出现晶体向非晶的转变过程。继续加压至26 GPa,两种材料特征峰渐渐消失,并未观测到其他特征峰的出现。非静水压对相变压力也存在一定程度影响。非静水压条件下部分晶体更易趋向于非晶,晶界处存在较大的应力使纳米晶体在晶界处极易形成高压相成核点,导致相变发生,进而降低相变压力。本文研究不同条件下SnO2的相变行为,丰富了极端条件下SnO2的物理化学性质的多样性研究。 相似文献
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本文基于第一性原理方法研究了Y,Zr,Nb在Sn位掺杂SnO_2的键长变化、稳定性、能带结构以及态密度.结果表明:Y,Zr,Nb在Sn位掺杂SnO_2使附近的键长发生改变,改变量最大是Y掺杂SnO_2体系;掺杂体系的杂质替换能都为负值,表明体系为稳定结构;掺杂使SnO_2能级增多,能较好的调节带隙值;而Y掺杂SnO_2体系价带顶端有一条能级越过了费米线表明该体系呈现出半导体的特征;同时,Y,Zr,Nb掺杂SnO_2使导带底端的能级出现分离;在低能区的态密度仍主要由Sn、O的s轨道贡献;在高能区态密度的掺杂体系出现sp杂化的现象; Zr掺杂SnO_2的态密度能量向低能区移动. 相似文献
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In this work we perform an ab initio study of the electric field gradient (EFG) at the nucleus of Fe impurities in crystalline SnO. The Augmented Plane Waves plus Local Orbitals method is used to obtain the electronic structure of the doped system and the atomic relaxations introduced by the impurities in the SnO host in a fully self-consistent way. Most calculations are performed assuming that Fe ions replace the Sn atoms of the structure, in some cases including oxygen vacancies in order to discuss their role in the hyperfine interactions and in determining the local structure around Fe impurities. The case of interstitial Fe sites is also considered. Our predictions are compared with available Müssbauer spectroscopy results and also with theoretical and experimental results obtained for rutile SnO2 and TiO2. 相似文献
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Bonanni A Navarro-Quezada A Li T Wegscheider M Matĕj Z Holý V Lechner RT Bauer G Rovezzi M D'Acapito F Kiecana M Sawicki M Dietl T 《Physical review letters》2008,101(13):135502
The control on the distribution of magnetic ions into a semiconducting host is crucial for the functionality of magnetically doped semiconductors. Through a structural analysis at the nanoscale, we give experimental evidence that the aggregation of Fe ions in (Ga,Fe)N and consequently the magnetic response of the material are affected by the growth rate and doping with shallow impurities. 相似文献
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采用第一性原理方法,对Sc掺杂SnO2以及含有O空位的Sc掺杂SnO2的电子结构和磁学性质进行了计算。结果表明SnO2晶格中存在两种本征磁性来源,分别为Sc掺杂诱导的未配对O-2p态电子的自旋极化和O空位诱导的未配对Sn-5p态电子的自旋极化。由于两种未配对的弱束缚电子分别由电离施主和受主诱导产生,因此二者之间存在电荷补偿效应,在特定配比下能够使SnO2晶格出现磁性猝灭。 相似文献
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以钛酸四丁酯、无水乙醇、冰醋酸为原料,在室温下用溶胶-凝胶法制备得到二氧化钛及其掺Fe样品的湿凝胶,室温放置2天后,100 ℃干燥得到干凝胶,在500 ℃下焙烧得到二氧化钛及其掺Fe的粉末状样品. 利用X射线衍射、电子顺磁共振等测试手段对样品进行分析,结果显示所得样品均为锐钛矿,Fe被引入了二氧化钛晶格中,Ti3+氧化中心信号强度随Fe掺杂量的增加而增强,峰值向磁场减小方向小幅偏移. 在不同测试温度下, 含Fe量为0.1%的Fe-TiO2样品中Ti3+氧化中心信号强度随温度升高而增强,峰值也向磁场减小方向小幅偏移. 根据电子顺磁共振理论以及二氧化钛在空气中与O2的反应解释了这些现象. 相似文献
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臭氧在SnO2表面吸附的红外光谱研究 总被引:1,自引:0,他引:1
以SnO2催化臭氧化降解高浓度糖蜜酒精废水为探针反应,研究SnO2催化臭氧化降解糖蜜酒精废水的活性,并采用红外光谱研究臭氧在SnO2及金属氧化物改性的SnO2催化剂表面的吸附行为。结果表明:由纯氧源制得的O3在SnO2表面吸附的红外光谱上的1 027和1 055 cm-1及2 099和2 122 cm-1处存在两处明显的吸收双峰,而空气制备的O3在SnO2表面与CO及CO2等存在竞争吸附,使得O3的吸附减少,催化臭氧化降解糖蜜废水的降解率下降。催化剂助剂对SnO2催化臭氧化降解糖蜜酒精废水有较大的影响。采用Fe2O3,NiO,CuO,ZnO,MgO,SrO及BaO等金属氧化物为助剂改性的SnO2在2 236和2 213 cm-1,1628和1 599 cm-1出现强度相似的吸收峰,但是几种催化剂对CO2和CO的吸附差别较大,过渡金属改性的SnO2在1 580~1 070 cm-1处出现较宽的吸收峰,碱土金属氧化物改性的SnO2催化剂在1 580~1 070 cm-1之间,出现了1 298和1 274 cm-1两个新的峰,从而引起了不同助剂催化臭氧化的活性差别,碱土金属改性的SnO2对糖蜜酒精废水的催化臭氧化脱色效果明显优于过渡金属改性的SnO2,其中BaO改性的SnO2催化剂的活性最好。 相似文献
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A Mössbauer study of nano-TiO2 doped with Fe is presented. The samples are prepared by sol-gel method, doping Fe by 5, 10 and 15 wt.%, respectively, which are measured with XRD, TEM and Raman spectra. Especially, Mössbauer spectra are emphasized in this study. The anatase phase is major in both doped and no-doped sample. The α-Fe2O3 phase is also in the doped samples. The grain size of doped sample is in 5–20 nm range, the major grains are about 13 nm. And the grain size of no-doped sample is about 8 nm. Studying Mössbauer spectra and Raman spectra, we concluded that in the doping process the Fe3+ ions entered anatase lattice and substituted Ti4+ ions. However, the amount of Fe ions in the site is limited to about 1.5 wt.%. It does not increase as the doping Fe increase. The more Fe doped, the more α-Fe2O3 formed. For comparing conveniently, it also can be described as (Ti0.98Fe0.02)O2 by atomic percent. 相似文献