DHF方法对A～100区偶偶核形状的系统研究

采用修正的表面δ相互作用(MSDI),对^102—114Ru、^102—116Pd和^104—116Cd等22个偶偶核作了形变HF计算.得到了长椭球、扁椭球等基态或激发态的解.结果表明,在质量数为102—116间的原子核存在形状过渡、形状共存现象,且单粒子能级随质量数及组态的不同而不同.同时发现质子数的多少以及3S_1/2轨道的开始填充对形状过渡起着重要作用.     

原子核形变与价核子数的系统关系

利用N_pN_n方法研究了A≥100的偶–偶核基态四极形变参数β的系统规律.根据质量数以及价质子(中子)是粒子还是空穴对原子核分组,发现β与(N_pN_n)^1/2的关系曲线是平滑的.不同组中原子核的β变化曲线的斜率和趋势显示,价核子和空穴对核四极形变的贡献不同.通过对近滴线原子核理论形变值的变化规律的研究表明,在N_pN_n方法中p-n价核子相互作用的一般关系可能依然适用于不稳定核.     

偶偶Cd同位素核的形变HF态及负宇称带研究

将具有正宇称的轨道空间扩大到包含具有负宇称的1h_11/2轨道,采用修正的表面δ相互作用(MSDI),对¹⁰⁴Cd,¹⁰⁶Cd,¹⁰⁸Cd,¹¹⁰Cd,¹¹²Cd,¹¹⁴Cd和¹¹⁶Cd等7个偶偶核作了形变HF计算.得到了基态和一些激发态的解.同时,还用近似角动量投影形变Hartree-Fock(PDHF)方法对¹⁰⁸Cd和¹¹⁰Cd进行了能谱计算,得到其正、负宇称带的解,计算结果与实验谱基本一致.     

采用MSDI严格角动量投影46Ti、48Cr形变HF谱

采用修正的表面δ相互作用(MSDI),以球形壳模型单粒子态作基矢,对fp壳层区偶偶核⁴⁶Ti、⁴⁸Cr进行形变Hartree–Fock(HF)计算,并用形变HF单粒子态构造Slater行列式波函数,即形变HF内禀态,然后对其实施严格角动量投影程序,得到比较合理的结果.     

单粒子薛定谔液体和形变核的转动惯量

将单粒子薛定谔液体理论应用于轴对称形变核的集体运动.也给出了一个相反的例子,即在各向异性谐振子势中处于稳定形变的任意数目的独立核子.而且,通过填充与主量子数n_x,n_y和n_z的可能值相应的单粒子态来构成s-d壳偶偶核:²⁰Ne,²⁴Mg,²⁸Si,³²S和³⁶Ar的基态,并计算了作为谐振子参数hω_x,hω_y和hω_z的函数的这些核的推转模型、刚体模型和稳态模型转动惯量.这些谐振子参数用与质量数A、中子数N、质子数Z和形变参数β有关的非形变参数hω00来描述.这些核的推转模型转动惯量的理论计算结果与实验数据符合甚好.而且,所考虑的轴对称形变核可能是扁椭球形的,也可能不是扁椭球形的,其中²⁴Mg是惟一高度形变的.²⁰Ne和²⁴Mg这两个核的刚体模型和稳态模型转动惯量也与实验数据符合甚好.     

偶偶Ge和Se同位素核的形变HF态及负宇称带研究

将具有负宇称的fp轨道空间扩大到包含具有正宇称的1g_9/2轨道,采用修正的表面δ相互作用,对⁶⁴Ge,⁶⁶Ge,⁶⁸Ge,⁷⁰Se,⁷²Se和⁷⁴Se等6个偶偶核做了形变HF计算.得到了基态和一些激发态的解.同时,还用近似角动量投影形变Hartree-Fock(PDHF)方法,对⁶⁴Ge和⁷⁴Se进行了能谱计算,得到其正、负宇称带的解,计算结果与实验谱基本一致.     

偶偶核基带的量子群Uqp(u2)模型的理论分析

通过对锕系和稀土偶偶核基带转动谱实验数据的拟合和Mallmann图的研究,系统地分析了量子群U_qp(u₂)模型对原子核转动谱的适用性.结果表明,U_qp(u₂)模型的理论值与实验值比较接近,明显优于单参数形变量子代数SU_q(2)模型.此外,还建立了U_qp(u₂)的形变参量q、p与核软度的关系.     

Rn-Th偶偶核的八级形变研究

用推转壳模型在多维形变空间系统研究了Rn-Th偶偶核的基态性质及高自旋情形下的性质, 其中选取的形变自由度为β₂, β₃, β₄和β₅. 计算结果很好的再现了实验提取的转动惯量值. 势能面的研究表明, 随中子数的增加, 基态形状由近球形(N≈130)逐渐演变为八极形变(N≈136)后又发展成为稳定的四极形变(N≥140). 推转计算表明Rn-Th偶偶核的八极形变非常软, 在推转到高自旋情形下, 逐渐变为反射对称形变.     

“全同”超形变核转动带的量子群Uqp(u2)模型的理论分析

利用量子群U_qp(u₂)模型计算了^{191-192-193-194Hg}超形变(SD)带的γ跃迁能E_γ,运动学转动惯量J⁽¹⁾和动力学转动惯量J⁽²⁾,顺排角动量之差(i=ω(J⁽¹⁾(^{191-192-193-194}Hg)-J⁽¹⁾(¹⁹²Hg))),并与实验值进行比较得到了满意的结果,此外,还利用U_qp(u₂)模型的形变参量与核软度的关系式,计算出各SD带的核软度参数σ₁与唯象分析给出的组态结构进行了比较分析.     

sdg IBM对稀土偶偶核基态形变的计算

用sdg IBM的内禀态,解析计算了稀土区的^152—164Dy、^154—168)Er、^170—186W、^168—194Os等偶偶同位素的基态形变,与其它理论及实验结果进行系统比较,表明sdg IBM能对核的形变作出很好的描述.     

相对论平均场理论对Pt同位素形状演化的研究

利用形变约束的相对论平均场理论研究了Pt同位素偶-偶核的形状演化,比较了基态结合能和四极形变的理论计算值和实验值, 分析了这些核的位能曲线、单粒子能级及其随四极形变β₂ 的变化规律,发现从N=88到N=126, Pt同位素的基态变形从球形对称核经X(5)对称性核、演化为具有稳定形变的核,再演化为球形核的变化过程.其中, ^166-172Pt是近球形核, ¹⁷⁴Pt和^192-196Pt位于球形和稳定形变之间,可能具有X(5)对称性, ^176-190Pt具有稳定的变形, ^198-202Pt是近球形核, ²⁰⁴Pt是球形核,这些结果与实验一致.     

131La形状共存和带终止

用组态相关推转Nilsson-Strutinsky模型研究了¹³¹La转动带结构性质.对一些特殊组态带的形状共存和带终止做了较为详细的探讨,并把理论计算结果与实验结果进行了比较.理论计算结果表明,¹³¹La是软γ形变核,很多具有不同组态的转动带都有形状共存.实验上测量的¹³¹La的宇称和辛量子数为(π,α)=(+,±1/2)的转动带的组态是[02,8],即组态π(h_11/2)²⊙ν(h_11/2)⁸,其中负辛量子数带几乎达到该带的带终止理论预言值I=41.5h,但是该带对实验上测量带终止不利,因为接近带终止态时能量增加太快.     

偶偶核高自旋态的微观研究(III)对同位素126Ba,128Ba和130Ba的应用

从壳模型组态及核子-核子有效相互作用出发,借助于一种描述偶偶核高自旋态的微观理论方案,对同位素¹²⁶Ba,¹²⁸Ba和¹³⁰Ba的低能态及质子拆对占据h_11/2侵入轨道所出现的回夸现象作了研究.得到了与实验定性符合较好的结果.对Yrast带,进一步探讨了带间相互作用强度与耦合算子之间的关系.     

偶偶Pd同位素核的HF态及能谱研究

采用修正的表面δ相互作用（ＭＳＤＩ），对１０６Ｐｄ、１０８Ｐｄ、１１０Ｐｄ、１１２Ｐｄ、１１４Ｐｄ和１１６Ｐｄ等６个偶偶核做了形变ＨＦ计算．得到了长椭球、扁椭球和一些激发态的解．结果表明，在质量数为１０６到１１６间的原子核存在形状过渡，且单粒子能级随质量数及组态的不同而不同．同时，还用近似角动量投影形变Ｈａｒｔｒｅｅ－Ｆｏｃｋ（ＰＤＨＦ）方法对１１０Ｐｄ进行了能谱计算，其计算结果与实验谱基本一致，并且发现投影谱具有γ软性核谱的特征． By using modified surface delta interaction, the deformed Hartree Fock calculations are performed for the six nuclei: 106 Pd, 108 Pd, 110 Pd, 112 Pd, 114 Pd and 116 Pd. The prolate, oblate and some particle hole excited configurations are obtained.The calculated results show that there is a form transition from mass number 106 to 116, and that single particle energy spectra are different not only for the nuclei with different mass...     

134Ce核的高自旋态与形状共存

在中国原子能科学研究院H13串列加速器上,通过重离子核反应¹²²Sn(¹⁶O,4n)对A=130缺中子核区的¹³⁴Ce核的高自旋态进行了研究,建立了¹³⁴Ce的新的能级纲图,最高自旋态扩展到22.然而实验结果与近期发表的134Ce核的高自旋态结果不同,所谓在¹³⁴Ce核中存在的磁转动带结构不能被实验证实.对实验结果的分析表明,¹³⁴Ce核的高自旋态结构呈现出重要的形状共存特性在基带以上的回弯处的10+态起源于两个中子组态,基于此10+态的转动带具有γ≈–60°的扁椭形变;另一个10+同质异能态为yrast陷阱,也起源于两中子组态,为具有γ≈–120°的长椭形状;而由两个signature伙伴带组成的强耦合带,则起源于h_11/2与g_7/2质子组态,为具有γ≈0°的长椭形变带.     

奇—奇核114Pm高自旋同质异能态及其衰变纲图的研究

用高自旋同质异能态次级束流线实验装置,对¹⁴⁴Pm的高自旋同质异能态进行了快速分离,并做了γ射线的符合测量.结合γ射线激发函数和各向异性的测量结果,首次建立了奇—奇核¹⁴⁴Pm的高自旋同质异能态的衰变纲图,其中19条高自旋能级和29条γ射线是由本工作指定的.离子γ射线关联测量确定了¹⁴⁴Pm的高自旋同质异能态的半衰期大于2μs.通过系统性比较以及变形的独立粒子模型理论计算,指定了高自旋同质异能态的粒子组态可能为π(1h²_11/2d_5/2)v(1i_13/21h_9/22f_7/2),自旋宇称为J^π=27⁺,并具有形变参数为β=－0.18的扁椭球形状.     

丰中子核112Ru的集体带结构

通过对重核²⁵²Cf自发裂变产生的瞬发γ谱的测量, 对丰中子核¹¹²Ru的能级结构进行了研究, 确认和扩展了基带和单声子γ振动带, 同时识别了两个新的边带, 认定它们分别为二准粒子带和二声子γ振动带. TRS模型计算表明¹¹²Ru核具有三轴形变, 其形变参量为β₂～0.27, γ～－29°. 推转壳模型的计算结果表明¹¹²Ru核基带回弯是由h_11/2轨道的一对中子发生角动量的顺排所致. 对该核二准粒子带以及γ振动带的特性也进行了讨论.     

丰中子核145,147La的八极形变

通过对²⁵²Cf自发裂变产生的瞬发γ谱的实验研究,建立与扩展了丰中子核^145,147La的高自旋态能级图,最高自旋态达到(41/2⁺)与(43/2^－).测得的交叉相联的相反宇称带及带间的强化E1跃迁说明在^145,147La中形成强的八极形变.对¹⁴⁵La的研究表明,具有轴对称形状的四极形变与具有反演不对称形状的八极形变在同一核中产生共存与竞争.在πh_11/2带中观测到的带交叉位于ω≈0.26—0.30MeV附近,由推转壳模型计算表明,它是由一对i_13/2中子的顺排所引起的.     

量子群Uqp(u2)模型对A～190区超形变带研究

用双参数量子群U_qp(u₂)理论模型公式对A～190区47条超形变(SD)转动带进行了系统分析.计算得到的Eγ跃迁谱与实验较好地吻合;按转动带自旋指定的3种方案确定¹⁹⁴Hg(1),¹⁹⁴Pb(1)的带首自旋,结果与实验一致.此外,进一步讨论了核软度参数σ1的物理意义,发现一对旋称对偶带的σ1几乎全等.     

弱形变双奇核158Tm中的旋称反转

通过融合蒸发反应¹⁴⁴Nd(¹⁹F,5n)布居了双奇核¹⁵⁸Tm的高自旋态. 扩展了原来已知的带结构, 并建立了一条新转动带. 通过与相邻核的比较, 讨论¹⁵⁸Tm核中两条四准粒子带的内禀组态, 并分别指定为πh_11/2\otimes νh_9/2(α=+1/2)\otimes (νi_13/2)²和πh_11/2\otimes νh_9/2(α=－1/2)\otimes (νi_13/2)² 组态. 建立在πh_11/2\otimes νi_13/2组态上的转动带被观测到呈现持续旋称反转现象, 而前述的两条高自旋区的 四准粒子转动带也呈旋称反转. 对这两种类型的旋称反转现象的可能机制进行了简单而定性的讨论.