用留数计算∫+∞-∞R(x)eαixdx型积分注记

用留数计算积分∫ ∞-∞R(x)eαixdx(α＞0)的方法可推广到α＜0的情形,并举例计算一个函数的傅氏变换.     

∫f(x)dx(x∈(a, ∞))收敛与limf(x)=0(x→ ∞)

讨论了当广义积分∫ ∞a f (x) dx收敛时 ,极限 limx→ ∞ f (x) =0的各种条件 .     

∫a＋∞f（x）dx收敛与limx→＋∞f（x）=0

讨论了当广义积分∫a ∞f(x)dx收敛时,极限linx→ ∞f(x)=0的各种条件。     

反常积分∫^∞x sint/t^αdt的估计式

当O〈a〈2时,积分∫^∞x sint/t^αdt收敛．本文研究在2≤a〈4时,反常积分∫^∞x sint/t^αdt当x→0^＋时的估计式．     

1∞型极限源于重要极限lim(1+x)1/x,又胜于重要极限

举例说明1∞型极限比重要极限lim(1 x)1/x更重要     

极限lim x→＋∞f（x）=0的一个充分条件的探讨

从无穷积分∫＋∞ a f（x）dx收敛与无穷远极限lim x→＋∞f（x）=0之间的关系展开论述,研究在广义积分∫＋∞ a f（x）dx收敛的前提下,无穷远极限lim x→＋∞f（x）=0的一个充分条件．在此基础上,适当减弱条件得到该条件的推广形式,为更好的解决无穷远极限lim x→＋∞f（x）=0的问题提供更一般的方法．     

一类二阶渐近周期微分方程的正同宿轨道

§ 1　IntroductionIn this note we are concerned with the asymptotically periodic second order equation-u″+α( x) u =β( x) uq +γ( x) up,　 x∈ R,( 1 )where1 相似文献   

一类无穷积分的计算公式(Ⅱ)

给出了一类无穷积分integral from n=0 to ∞ ( )(sin~r(αx)/x~s)cos~p(bx)的计算公式,其中α≠0,b≥0,r,s,p∈N={1,2,3,…}.     

Poisson和公式在分数阶热方程中的应用

本文利用Poisson和公式,证明了如下分数阶热方程(D_t~αlu=D_x~2u u(x1 0)=f(x))当f分别为周期函数和f∈S(■)时(速降函数空间),它们的热核满足关系H_t~α(x)=∑n=-∞H_t~α(x+n)进一步,我们把结论推广到更一般的分数阶微分方程和高维情形     

试题研讨(18)

题 1　设 f(x) =2 -x - af (x - 1 )(x≤ 0 ) ,(x >0 ) .若 f (x) =x有且仅有两个实数解 .则实数 a的取值范围是 (　　 ) .(A) (-∞ ,2 )　　　 (B) [1 ,2 )(C) [1 , ∞ ) (D) (-∞ ,1 ]命题思想　近年高考对基本数学思想和方法的考查得到加强而且更具综合性 ,为此特新编此题作为选择题中的把关题 ,以提高区分度 .评卷分析　本班学生答题情况统计显示此题难度系数为 0 .2 1 ,再除去猜对的情形 ,实际难度系数不到 0 .1 5.主要错误原因是不能利用周期性正确画出分段函数图像而乱选答案 ,或者用特值检验时取值不够典型与计算不准确而误选 (B)…     

方程y″(x)+p(x)y(x)=y(x)解的有界性与振动性

设P(x)、f(x)∈C~1[0,+∞),在[0,+∞)上,P(x)>0,P′(x)≤0且(?)P(x)=ρ>0,intejral form 0 to +∞。|f′(t)|dt<+∞。我们给出了方程y″+P(x)y=f(x)解的有界性与振动性结果。     

C~∞-solutions for the Second Type of Generalized Feigenbaum's Functional Equations

This work focuses on the second type of generalized Feigenbaum's equation(f(x)) = f(f((x))),f(0) = 1, 0 ≤ f(x) ≤ 1, x ∈ [0, 1],where (x) is C∞-increasing function on [0, 1] and satisfies that (0) = 0, 0 (x) 1(x ∈ [0, 1]).Using constructive method, we discuss the existence of C∞-single-valley solutions whose derivatives are not equal to 0 on origin of the above equation.     

方程ax=x根的再讨论

文 [1]、[2 ]就方程 ax =x根的分布情况作了讨论 ,但很繁琐又不清晰 ,实际上 ,只要讨论函数 y =x1 x 的性质 ,方程 ax =x根的分布就显得十分清楚了 ,为此 ,特介绍如下方法 .定理　函数 f(x) =x1 x(x >0 ) ,(1)在 x =e处 ,f (x)取最大值 e1 e;(2 ) 0 e时 ,f(x)递减 ;(3) limx→ ∞f(x) =1,limx→ 0 f(x) =0 .证明　设 g(x) =ln xx =ln f(x)(x >0 ) ,在点 (e,1)处 ,y =ln x的切线 :y - 1=1e(x - e)过原点 ,取 P1 (x1 ,ln x1 )、P2 (x2 ,ln x2 ) ,其中 x2 >x1 >0 ,直线 OP1 、OP2的倾角分别为α1 、α2 ,如 e相似文献   

试题研讨(1)

题 1　 ( 2 0 0 2年 2月武汉市高三调研测试题 ,裴光亚命题 )设 f( x) =x3 - 3x.( )试确定函数 f ( x)的单调区间 ,以及在每一个区间上该函数是增函数还是减函数 ?( )假设 [a, ∞ )是由 ( )解得的f ( x)的一个单调区间 ,f-1( x)是 f( x)在该区间上的反函数 .当 x0 ∈ [a, ∞ )且 f( x0 ) =f-1( x0 )≥ 1时 ,求 x0 的值 .命题溯源　此题第 ( )题与 2 0 0 1年天津市高三质量调查第 1 3题相类似 ,第 ( )题与 2 0 0 1年福建省高三质量检测第 2 1题相类似 ,上述三卷的命题老师可能都受到 2 0 0 0年春季京皖高考第 1 4题的启发 ,开拓考查简单…     

关于函数f(x)=|a-2x|的周期轨的个数

设函数 f(x)=|α-2x|,α>0,x∈[0,α].设 m 为大于1的奇数,A_m={x|x/α=h/m,h相似文献   

小波变换及其应用(续二)

(五 )离散小波变换正交小波基上面我们介绍了连续小波变换 ,但在实际问题及数值计算中更重要的是其离散形式 (在作具体数值计算时 ,连续小波的参数 a,b必然要离散化 )。对确定的小波母函数ψ( t) ,取定 a0 >1 ,b0 >0　　令ψmn( t) =am20 ψ( am0 t-nb0 ) ,　 m,n∈ Z ( 5.1 )这里 Z表示全体整数所构成的集合 ,我们称 ψmn( t)为离散小波。对于函数 f( t) ,相应的离散小波变换为 :Cf( m,n) =∫∞-∞f ( t)ψmn( t) dt,m,n∈ Z ( 5.2 )　　我们知道对连续小波 ,由 Wf( a,b) ,a,b∈ ( -∞ ,∞ ) ,a≠ 0可唯一确定函数 f ( t) (反演公式( 3 .…     

1^∞型极限源于重要极限lim（x→0（1＋x）^1/x，又胜于重要极限

举例说明1^∞型极限比重要极限lim（x→0（1＋x）^1/x更重要.     

不等式f(x)·(g(x))~(1/2)≥0的解法

解不等式 f(x)·g(x) ≥ 0极易出现漏解或增解 ,最常见的错误解法是 ,将 f(x)·g(x) ≥ 0转化为不等式组 f(x)≥ 0 ,g(x)≥ 0 .须知 f(x)·g(x) >0与 f(x) >0 ,g(x) >0同解 ,但是 f(x)· g(x) ≥ 0与f(x)≥ 0 ,g(x)≥ 0并不同解 .那么 ,怎么解此类不等式呢 ?下提供三种基本的解法供参考 .方法 1　将关系符号分解符号“≥”是由“ >”与“ =”复合而成 ,这样解不等式 f(x)·g(x) ≥ 0可以转化为解不等式 f(x)· g(x) >0与解方程 f(x)·g(x) =0 .例 1　解不等式 (x - 4 ) x2 - 3x - 4 ≥ 0 .解　原不等式可以转化为 (x - 4 )x2 - 3x - 4>0或 (…     

多线性算子族的α-Carleson测度

通过一族多线性积分算子{Θ_t}0定义了一类α-Carleson测度(0α≤1).作为应用,给出了多线性仿积π_b是从L~2(H_∞~d)到L~2(R~n)有界的定义:π_b(f)(x)=∫_0~∞η_t*((φ_t*ff)Θ_t(b_1,...,b_m))(x)dt/t,其中H_∞~d是R~n上的维Hausdorff容量,这里d=αn.     

运用重要极限lim x→0(1+x)~(?/x)=e求极限时的一个简便方法

<正> 运用重要极限lim(1+x)~(1/x)=e(或lim(1+1/x)~x=e)求极限是求未定式“1~∞”型极限的一个重要方法。例如: