脉冲中立型时滞微分方程解的振动性

本文讨论一阶脉冲中立型时滞微分方程［ｙ（ｔ）＋Ｐｙ（ｔ－σ）］′＋Ｑ（ｔ）ｙ（ｔ－σ）＝０，ｔ０，ｔ≠ｔｋ，ｋ＝１，２，…，ｙ（ｔ＋ｋ）－ｙ（ｔ－ｋ）＝ｂｋｙ（ｔｋ），ｋ＝１，２，…，｛（Ｅ）这里τ，σ，Ｐ均为常数，τ＞０，σ＞０，Ｑ（ｔ）∈Ｃ（［０，∞），Ｒ＋），ｂｋ＞－１，ｋ＝１，２，…．分三种情况，Ｐ－１；－１＜Ｐ＜０；Ｐ＞０给出了方程（Ｅ）所有解振动的充分条件．     

一类抛物型偏泛函微分方程解的强迫振动性

本文研究抛物型偏泛函微分方程γ／γｔ［ｕ－ｍΣｔ－１Ｃｔ（ｔ）ｕ（ｘ，ｔ－τｔ）］＝ａ（ｔ）Δｕ－Ｐ（ｘ，ｔ）ｕ－Ｑ（ｘ，ｔ）Ｇ［ｕ（ｘ，ｐ（ｔ）］＋Ｆ（ｘ，ｔ），（ｘ，ｔ）包含Ｄ×［０，＋∞］解的强近振动性，其中Ｄ为Ｒ＾ｎ中具有逐片光滑边办γＤ的有界区域，ｕ＝ｕ（ｘ，ｔ），Δ是Ｒ＾ｎ中的Ｌａｐｌａｃｅ算子。     

变系数一阶中立型微分方程的振动性

考虑了微分方程［ｘ（ｔ）－ｐｘ（ｔ－τ）］′＋∑ｎｉ＝１Ｑｉ（ｔ）ｘ（ｔ－τｉ）＝０ｔ≥ｔ０（１）其Ｐ∈Ｒ＋＝［０,∞）,τ,τｉ为正常数,Ｑｉ（ｔ）∈Ｃ（［ｔ０,∞）,Ｒ＋）（ｉ＝１,２,…,ｎ）且∑ｎｉ＝１∫∞ｔ０Ｑｉ（ｔ）ｄｔ＝∞,获得了方程（１）振动的几个充分条件;减弱了文［１］Ｑ（ｔ）为周期系数的条件,推广和改进了文［１］的相应结果,并且有一些结果是新的     

具有连续变量的差分方程的振动性

本文建立了具有连续变量的差分方程ｙ（ｔ）－ｐ（ｔ）ｙ（ｔ－τ）＋ｑ（ｔ）ｙ（ｔ－σ）＝０的振动性判据，这里ｐ（ｔ），ｑ（ｔ）∈Ｃ［［０，∞），Ｒ＋］，τ＞０，σ＞０     

Notes on Oscillation of Solution for aCertain Second Order Neutral Equation

Ｉｎｔｈｉｓｐａｐｅｒ，ｗｅｃｏｎｓｉｄｅｒｏｓｃｉｌｌａｔｏｒｙｏｆｅｑｕａｔｉｏｎ（１）［ｘ（ｔ）＋ｃｘ（ｔ－τ）］″＋∫ｂａｐ（ｔ，ξ）ｘ［ｇ（ｔ，ξ）］ｄσ（ξ）＝０，（１）ｗｈｅｒｅτ０；ｐ（ｔ，ξ），ｇ（ｔ，ξ）∈Ｃ（［ｔ０，＋∞）×［ａ，ｂ］，Ｒ）；ｇ（ｔ，ξ）ｔ，ξ∈［ａ，ｂ］；ｇ（ｔ，ξ）ａｒｅｎｏｎ－ｄｅｃｒｅａｓｉｎｇｗｉｔｈｔｏｔ，ξ，ｒｅｓｐｅｃｔｉｖｅｌｙａｎｄｌｉｍｔ→＋∞ｍｉｎξ∈［ａ，ｂ］｛ｇ（ｔ，ξ）｝＝＋∞，σ（ξ）∈（［ａ，ｂ］，Ｒ）ｉｓｎｏｎｄｅｃｒ…     

中立型时滞微分方程解的零点距估计

考虑中立型时滞微分方程〔ｘ（ｔ）＋Ｐ（ｔ）ｘ（ｔ－ｒ）‘＋Ｑ（ｔ）ｘ（ｔ－σ）＝０，其中Ｐ（ｔ），Ｑ（ｔ）∈Ｃ（│ｔ０，∞），Ｒ＾＋），ｒ，σ∈Ｒ＾＋，本文对上述方程解的相邻零点间的距离作了新的估计。     

具周期系数的奇阶中立型微分方程的振动与非振动结果

对于奇阶中立型方程［ｘ（ｔ） － ｐｘ（ｔ－ τ）］（ｎ） ＋ ｑ（ｔ）ｘ（ｔ－ σ） ＝ ０,其中ｑ（ｔ） 为τ－周期函数,分别得出了振动与非振动结果,并将所得结果用到方程［ｘ（ｔ） － Ｐ（ｔ）ｘ（ｔ－ τ）］（ｎ） ＋Ｑ（ｔ）ｘ（ｔ－ σ） ＝ ０,其中Ｑ（ｔ） 为渐近周期函数．     

奇阶中立型时滞微分方程解的振动性

１．引言考虑奇阶非线性泛函微分方程［ｘ（ｔ）－ｃｘ（ｔ—(）］（ｎ）＋ｐ（ｔ）ｆ（ｘ（ｔ－σ））＝０（１）对方程（１）我们作如下假设（Ｈ）：（Ｈ１）ｎ＞１是奇整数,ｐ∈Ｃ（（ｔ０,∞）,（ｔ０,∞））;（Ｈ２）τ＞０,σ＞０且０≤ｃ≤１;（Ｈ３）ｆ∈Ｃ（Ｒ,Ｒ）是单调增加,ｘｆ（ｘ）＞０,Ｘ≠０且当｜ｘ｜→∞时有｜ｆ（ｔ）｜→∞．设δ＝ｍａｘ｛τ,σ｝,∈Ｃ（［Ｔ－δ,Ｔ］,Ｒ）．方程（１）在［Ｔ,∞）上的解是指函数ｘ∈Ｃ（［Ｔ,∞）,Ｒ）,使得ｘ（ｔ）＝(（ｔ）,Ｔ－δ≤ｔ≤Ｔ,［ｘ（ｔ）－ｃｘ…     

关于偶数阶中立型微分方程的线性化振动的一个注记

就偶数阶中立型时滞微分方程的所有有界解的振动性而言,研究了偶数阶非 线性中立型时滞微分方程［ｘ（ｔ）－ｐ（ｔ）ｘ（ｔ－τ）］－ｑ（ｔ）ｈ（ｘ（ｔ－σ））＝０和与它相应的 线性方程［ｘ（ｔ）－ｐ_０ｘ（ｔ－τ）］－ｑ-０ｘ（ｔ－τ）＝０在振动性上的等价性．所得结果改进 了 Ｌａｄａｓ Ｇ,和 Ｑｉａｎ Ｃ．的一个结果．     

奇数阶中立型时滞微分方程的线性化振动性

考虑奇数阶中立型非线性微分方程ｄ＾ｎ／ｄｔ＾ｎ（ｘ（ｔ）－Ｐ（ｔ）ｇ（ｘ（ｔ－τ）））＋Ｑ（ｔ）ｈ（ｘ（ｔ－σ））＝０。本文在允许Ｐ（ｔ）－１振动的条件下给出了该方程的几个线性化振动结果。     

抽象算子在偏微分方程中的应用(Ⅱ)

Ｔｈｅｏｒｅｍ１　Ｌｅｔｍ∈Ｎａｎｄｍ１,Ｐ（ｘ）ｂｅａｎａｒｂｉｔｒａｒｙｏｒｄｅｒｐａｒｔｉａｌｄｉｆｆｅｒｅｎｔｉａｌｏｐｅｒａ－ｔｏｒ．Ｔｈｅｎｆ（ｘ,ｔ）,φｊ（ｘ）∈Ｊ．（ＷｈｅｒｅＪｓｔａｎｄｆｏｒｔｈｅｓｅｔｏｆａｎａｌｙｔｉｃｆｕｎｃｔｉｏｎｉｎｔｈｉｓｐａｐｅｒ）ｔ＋Ｐ（ｘ）ｍｕ＝ｆ（ｘ,ｔ）ｊｕｔｊｔ＝０＝φｊ（ｘ）　　ｘ∈Ｒｎ,ｔ∈Ｒ１ｊ＝０,１,２,…,ｍ－１．ｕ（ｘ,ｔ）＝∫ｔ０（ｔ－τ）ｍ－１（ｍ－１）！ｅ－（ｔ－τ）Ｐ（ｘ）ｆ（ｘ,τ）ｄτ＋ｅ－…     

高阶中立型非线性泛函微分方程解的渐近性

本文在∫＾∞ｔ０ｄｔｒ（ｔ）＝∞与∫＾∞ｔ０ｄｔｒ（ｔ）〈∞这两种情况下讨论了下面高阶中立型非线性方程「ｒ（ｔ）（ｘ（ｔ）－ｃｘ（ｔ－τ））′」＾（ｎ－１）＋ｆ（ｔ，ｘ（ｇ１（ｔ）），…，ｘ（ｇｍ（ｔ）））＝０（ｔ≥ｔ０）非振动解的分类，并且给出了各类非振动解存在的条件。     

具有分段常数变元的时滞微分方程解的振动性(英文)

我们获得了带有分段常数变元的时滞微分方程ｘ′（ｔ）＋ａ（ｔ）ｘ（ｔ）＋∑ｍｉ＝１ｂｉ（ｔ）ｘ（［ｔ－ｉ］）＝０，ｔ≥０所有解振动的新的充分条件，这里［·］定义为最大整数函数．我们的结果改进了文献中的某些已知结果．     

变系数高阶中立型泛函数分方程的振动性与渐近性

考虑变系数高阶中立型泛函微分方程ｄ＾ｎ／ｄｔ＾ｎ（ｘ（ｔ）＋ｐ（ｔ）ｘ（ｔ－τ（ｔ））＋ｍ∑ｉ＝１Ｐｉ（ｔ）ｘ（ｔ－τｉ（ｔ）＝０，在－１＜ｐ（ｔ）≤０情形下解的振动性与渐近性，取消了Ｐｉ（ｔ）≥ｑｉ＞０的限制，改进以往的相应结果，本文结果时高阶泛函方程Ｘ＾（ｎ）（ｔ）＋ｍ∑ｉ＝１ｐｉ（ｔ）ｘ（ｔ－τｉ（ｔ））＝０也是适用的。     

具有强非线性源非牛顿多方渗流方程解的极限性质

研 究如下第一边值 问题ｕ ｔ ＝ ｄｉｖ（｜ Ｄｕ ｍ ｜ｐ － ２ Ｄｕｍ ） ＋ ｆ （ｘ ,ｕ）ｕ （ｘ ,ｔ） ＝ ０ｕ （ｘ ,０） ＝ ｕ０  ０ 　 　　　（ｘ ,ｔ） ∈ Ｑ Ｔ ＝ Ω× （０, Ｔ）（ｘ ,ｔ） ∈ Ω× （０, Ｔ）ｘ ∈ Ω解的极限性质 （ｔ → ∞）,推 广了文献［１ ～ ７］ 的结果     

Riccati微分方程的可积条件

Ｉｎ１９９８,ＺｈａｏＬｉｎｌｏｎｇ［１］ｏｂｔａｉｎｅｄｔｈｅｉｎｔｅｇｒａｂｌｅｃｏｎｄｉｔｉｏｎ：Ｒ＝１αγＰｅ２∫（Ｑ－βＤ）ｄｘ　　　（α,β,γｉｓｃｏｎｓｔ）．（１）ＦｏｒＲｉｃｃａｔｉｅｑｕａｔｉｏｎ：ｙ′＝ｐ（ｘ）ｙ２＋Ｑ（ｘ）ｙ＋Ｒ（ｘ）　　（ＰＲ≠０）．（２）　　Ｈｅｒｅｔｈｅｎｅｗｉｎｔｅｇｒａｂｌｅｃｏｎｄｉｔｉｏｎｓｉｓｇｉｖｅｎ：Ｌ［ｙ０］＝１αγＰｅ２∫（Ｑ＋２ｙ０ｐ－βＤ）ｄｘ．（３）Ｌ［ＡＢ＋ｙ０］＝１αγ（ＡＢ）２Ｌ［ｙ０］ｅ２∫（２ＢＡＬ［ｙ０］＋Ｑ＋２ｙ…     

具有一个＂积分小＂系数的奇数阶中立型方程的振动性

考虑奇数阶中立型微分方程其中Ｐ、Ｑ∈Ｃ（［ｔ０，∞），Ｒ＋）以及δ∈Ｒ＋．本文得到了几个新的保证这个方程的所有解振动的充分条件，其中不需要通常的假设     

一个反应扩散过程的门槛结果

本文讨论反应扩散方程Ｃａｕｃｈｙ问题（ｕｔ－△ｕ＝ｕ＾ｐ－ｕ＾ｐ－ｕ，Ｘ∈Ｒ＾ｎ，ｔ∈（０，Ｔ），ｕ（ｘ，０）＝ｕ０（ｘ）≥０，Ｘ∈Ｒ＾ｎ，解的整体存在性，渐近性质和Ｂｌｏｗ－ｕｐ问题，其中１＜ｑ＜ｐ＜ｎ＋２／ｎ－２，ｎ≥３或者１＜ｑ＜ｐ＋∞，ｎ＝２．得到门槛结果。     

高维空间中半线性波动方程的Sobolev指数

ＧｕｓｔａｖｏＰｏｎｃｅ与ＴｈｏｍａｓＣ．Ｓｉｄｅｒｉｓ［４］猜测对一些具有特殊非线性项的半线性波动方程，如ｕｔ－△ｕ＝ｕｋ（Ｄｕ）α（ｘ∈Ｒｎ，ｋ∈Ｚ＋，ｌ＝｜α｜２），其中Ｓｏｂｏｌｅｖ指数会在ｎ２与（ｎ２＋１）之间．文［４］中，在ｘ∈Ｒ３时，回答了这一问题．本文在ｎ３维空间中，得到了半线性波动方程ｕｔ－△ｕ＝ｕｋ（Ｄｕ）α（ｘ∈Ｒｎ，ｋ∈Ｚ＋，ｌ＝｜α｜２）的Ｓｏｂｏｌｅｖ指数为ｍａｘ｛ｎ２＋１２，（ｎ２－１）·ｌ－３ｌ－１＋２｝，此数确实在区间［ｎ２＋１２，ｎ２＋１］中．     

临界状态下一阶时滞微分方程的线性化振动性

本文首先在临界状态下建立了一阶非线性非自治时滞微分方程ｘ＇（ｔ）＋＝１ｐｉｘ（ｔ－Ｔｉ）＋ｆ（ｔ,ｘ（ｔ－σ１（ｔ））…,ｘ（ｔ－σｎ（ｔ））＝０与一个相关的二阶常微分方程振动性等价定理,进而给出了一阶非线性自治微分方程与相应的线性方程振动性等价的充分条件,从而较好地回答了张炳根在文［２］中提出的一个公开问题．