ON THE RIEMANNIAN SPACES ADMITTING PARALLEL YANG-MILLS FIELDS

如果一个Yang-Mills场(规范群为任意李群)的场强的所有规范导数均为0,则称这个场为平行的Yang-Mills场.平行规范场是微分几何中对称空间的推广,它是Yang-Mills方程的特解. 本文的主要结果是下列两个定理： 定理1 容有非平凡的平行Yang-Mills场的四维黎曼空间必须是Kahler流形或半对称空间.这里半对称流形是满足 \[R_{ijkl}^ - = 0\](或\[R_{ijkl}^ + = 0\]) 的黎曼流形,其中\[R_{ijkl}^ \pm \]分别是曲率张量的自对偶部份及反自对偶部份,而":"表示共变 导数. 定理2 半对称空间如果不是对称空向,则必为Kahler-Einstein空间或共形半平坦Einstein空间.这里共形半平坦是指Weyl张量的反自对偶部份或自对偶部份为0.在附录中作者给出了二维黎曼流形上Yang-Mills方程的所有的整体解.     

自对偶黎曼流形

<正> 设M是四维黎曼流形,W是其Weyl共形曲率张量,如果W_(ijkl)=1/2ε_(klpq)W_(ijpq),则M叫半平坦空间或自对偶流形.I.M.Singer与杨振宁指出CP~2是半平坦Einstein空间,     

局部共形对称黎曼流形的孤立现象

讨论了局部共形对称的封闭黎曼流形,证明了黎曼曲率张量模长的一个拼挤定理.当M是局部共形平坦流形时,得到了曲率张量模长的最佳拼挤常数,并确定了达到该值的黎曼流形.     

在共形变换下断面曲率的不变性

引言本文用李导数的概念讨论 n 维黎曼空间 M~n 中断面曲率在共形变换下的不变性,我们得到了下面四个定理定理1 在 n(>3)维黎曼空间 M~n 中,单参数共形变换群{Φ_t}所产生的无穷小变换是(局部)等曲的的充要条件是(局部地)为共形平坦空间并满足方程(?)_ξK_μ~k=0或     

局部对称共形平坦黎曼流形中带有平坦法丛的子流形

设M~(n p)是n p维共形平坦黎曼流形,且它的黎曼张量R_(tjkl)之共变导微▽R_(tjkl)=0,则称M~(n p)为局部对称共形平坦黎曼流形。 本文证得:若V~n(n≥2)是局部对称共形平坦黎曼流形M~(n p)的n维紧致无边子流形,它具有平坦法丛,若V~n在任一点上的截面曲率均大于T_c-t_c/2(n p-2),这里T_c、t_c分别是M~(n p)的Ricci曲率在该点的上、下确界,则V~n一定是M~(n p)的n 1维全测地子流形M~(n 1)之超曲面。     

局部对称共形平坦黎曼流形中的紧致子流形

本文讨论局部对称共形平坦黎曼流形中紧子流形问题．改进了［１］的结果并将［２］中关于球面子流形的一个结果推广到局部对称共形平坦黎曼流形子流形．     

局部对称共形平坦黎曼流形中紧致极小子流形的一个刚性定理

本文研究局部对称共形平坦黎曼流形中紧致极小子流形,得到了这类子流形第二基本形式模长平方关于外围空间Ricci曲率的—个拼挤定理,推广了文[1]中的结果.     

共形平坦黎曼流形上的Schouten张量

M是一个紧致的局部共形平坦黎曼流形,其上定义的Schouten张量是一个Codazzi张量.本文借助这个Codazzi张量引入Cheng和Yau的自伴算子,从而获得了局部共形平坦流形上的一些性质,改进了已有的结论.     

局部对称共形平坦黎曼流形中的紧致子流形

本文研究局部对称共形平坦黎曼流形中具有平行平均曲率向量的紧致子流形的性质，通过一个代数不等式的证明，改进了已有的结果．     

共形平坦黎曼空间及常曲率空间的曲率张量的特征

J.A.Schouten关于共形平坦的黎曼空间曾经证明过下面的定理l):黎曼空间v。(。>3)共形平坦的充要条件是对于空间的任何正交标架井:,常有 .‘、龟了/刀 反。阳鱿、界}互二乳l~o反。脚。是v,的黎曼曲率张量的分量.(“,声,丫,占,又,产,梦,功=l,… 几,那,v,。两两不等(x) A.Fialkow对于常曲率空间亦得到下面的定理[z1: 黎曼空间玖(,>2)是常曲率的充要条件是:对于空间的任何正交标架外!,常有 反a,:a互艾.杏三,杏石韶!~o(又,群,,两两不等).(2) 本文首先改进这两个定理,然后叙述所得定理的一些应用. 5 1.作为Schouten定理的改进,对于共形平坦空间…     

法联络平坦子流形与第二基本张量

本文首先将常曲率黎曼流形中Ｂ．Ｙ．Ｃｈｅｎ和Ｍ．Ｏｋｕｍｕｒａ关于数量曲率和截面曲率关系间的一个著名不等式推广到环绕空间是局部对称共形平坦黎曼流形的情形．作为应用，较简捷地将Ｍ．Ｏｋｕｍｕｒａ在［２］，［３］中的结果推广到这种环绕空间中法联络是平坦的子流形上去．     

局部对称共形平坦黎曼流形中紧致子流形的一个刚性定理

本文研究局部对称共形平坦黎曼流形N^n p(p≥2）中具有平行平均曲率向量的紧致子流形M^n的余维可约性问题，在n≥8的条件下得到了最佳拼挤常数。     

关于共形平坦流形中子流形的不等式

本文目的在于建立共形平坦黎曼流形中子流形的数量曲率截面曲率间关系的几个不等式,在流形是常曲率的情况下,这些不等式改进了B.Y.Chen和M.Okumura的结果。§1.基本公式和引理设M~(n+p)是一个n+p维的共形平坦黎曼流形,V~n是M~(n+p)的n维子流形。在M~(n+p)中选取局     

局部对称共形平坦黎曼流形中具有平行平均曲率向量的子流形

本文把[1]的结论推广到了环绕空间是局部对称共形平坦的情形,即获得了:设M~是局部对称共形平坦黎曼流形N~+p(p>1)中具有平行平均曲率向量的紧致子流形,如果则M~位于N~+p的全测地子流形N~+1中。其中S,H分别是M~的第二基本形式长度的平方和M~的平均曲率,T_C、t_c分别是N~+p的Ricci曲率的上、下确界,K是N~+p的数量曲率。     

常曲率黎曼流形的共形平坦的极小超曲面(英文)

本文研究常曲率黎曼流形 S~(n+1)(c)中的共形平坦的极小超曲面 M~h,证明了下面结果.定理 设 M~h 是 n+1维常曲率黎曼流形 S~(n+1)(c)的共形平坦超曲面(n≥4),则 M~n是常数量曲率的极小超曲面的充要条件是:(1)M~n 的数量曲率 R=(n-1)c 时,M~n 是全测地超曲面,从而也有常曲率 c;(2)M~n 的数量曲率 R≠n(n-1)c 时,c>0和 M~n 局部可约为常曲率黎曼流形S~(n-1)(n/(n-1) c)与直线 R′的乘积.系,设 M~n 是具有非正常曲率 c 的黎曼流形 S~(n+1)(c)的共形平坦超曲面(n≥4),如果M~n 是常数量曲率的极小超曲面,则 M~n 是全测地超曲面。     

关于曲面的切球丛的两点注记

本文讨论了曲面的切球丛的黎曼几何性质。证明了如下定理1 设(V,g)是2-维黎曼流形,(T(?)V,(?))是 V 上的切球丛,(?)为 Sasaki 度量,那么1)如果(T(?)V,(?))有正的截面曲率则 V 的 Gauss 曲率 k 必满足:0相似文献   

黎曼流形中一类半线性方程的群分析

本文对n维平坦流形中的一类线性和半线性方程进行群分析,给出了这类方程为共形不变的充要条件。     

局部对偶的黎曼空间和引力瞬子解

四维正定黎曼空间R₄能局部地生成两个SU₂规范场和,如果,至少有一个具有自对偶性或反自对偶性,那末空间称为具局部对偶性的.我们证明它们是Einstein空间、数量曲率为0的共形平坦空间以及只R⁺⁺=0(或R^--=0)的空间.文中得出了R⁺⁺=0(R^--≠0)的一类黎曼线素.对曲率张量平方可积的情形,作出了规范场作用量,Euler示性数,Pontrjagin示性数之间的一个不等式,证明它的等号在而且只在R₄具局部对偶性时达到,这结果改进了文献[7]中关于引力瞬子解的研究.并以Hitchin关于4维紧致Einstein形流的一个不等式作为特殊情况.     

共形向量场与若干刚性定理

该文讨论了某一类特殊流形的形状问题,即当某些紧的黎曼流形上存在一个非平凡的共形向量场且数量曲率为常数时,研究在什么情况下该流形等距于欧式空间中的球面.另外还研究当黎曼流形的数量曲率是非常数时相应的若干刚性定理.     

关于Kaehler-Einstein流形上Rastogi联络的一点注记

研究Kaehler-Einstein流形M上Rastogi;联络的拟共形曲率张量场W-,证明了若-W是平行的,则M是拟共形对称的.也得到关于M共圆对称的对应条件和结果,推广了Rastogi,贾兴琴等的工作.