PA随机变量产生的移动平均过程的矩完全收敛性

设{ε_i:-∞i∞}是同分布正相协随机变量序列,{a_i:-∞i+∞}是绝对可和的常数列.在一定的条件下得到了移动平均过程(?)的矩完全收敛的精确渐近性.把有关负相协条件下的结果推广到正相协情形.     

一类混合序列下分位数估计的一致渐近正态性

本文在混合序列下, 研究了分位数估计的一致渐近正态性. 在一定条件下其收敛速度达到. 所得结果可以应用到风险度量VaR分位数估计.     

格值正则语言的性质

给出了格值正则文法与格值正则语言的定义.从文法的角度来研究语言的性质,讨论了格植正则语言关于正则运算的封闭性及其条件.     

正相协下风险度量VaR样本分位数估计的渐近性质

本文研究了正相协严平稳样本下,风险度量VaR样本分位数估计的问题.利用其指数不等式和协方差不等式,获得了风险度量VaR的样本分位数估计的相合性和渐近正态性,并给出Bahadur表示.     

格值有穷自动机和单体二阶格值逻辑

引入了单体二阶格值逻辑,进而给出了基于格值逻辑的有穷自动机识别语言的逻辑描述,证明了格值逻辑意义下的Buchi-Elgot基本定理.通过引入星自由语言与非周期格值语言,完全刻画了可以用一阶格值逻辑定义的格值语言,得到了格值逻辑意义下的Schutzenberger分类定理.     

ψ混合误差下回归函数小波估计的渐近正态性

对于非参数固定设计回归模型Yi=g(xi)+εi,其中{xi}为固定设计点,{εi}为ψ混合样本序列.在较合理的条件下讨论了未知回归函数g的小波估计的渐近正态性.     

格值Mealy自动机的同余和同态

提出格值Mealy自动机的概念,从代数角度出发详细研究此类自动机的性质,同时研究此类自动机的同余和同态,揭示此类自动机的代数性质和取值格半群的紧密联系,最终研究格值Mealy自动机的极小化,给出可在有限步实现极小化的算法.     

频率可调谐的非经典光场的产生及其在FM光谱中的应用

利用Ⅱ类相位匹配KTP晶体组成的双共振OPO,实现了可调谐连续OPO单频运转,最大输出功率360mW,波长调谐范围大于9nm.在此基础上,进一步利用α切割KTP晶体获得了输出波长可调谐的强度关联孪生光束,调谐范围大于5nm,最大量子关联大于5dB.将此非经典光场用于Cs2频率调制光谱测量,获得了突破散粒噪声极限4dB的测量结果,在室温下观测到了Cs2在1041nm、1065nm的吸收谱.     

利用明亮纠缠光的连续变量量子离物传态的实验研究

我们利用单个II类相位匹配OPA产生的双模压缩态实现连续变量压缩纠缠态,完成了连续变量量子离物传态.利用II类相位匹配OPA参量缩小过程可以实现正交振幅反关联、正交位相关联的压缩纠缠态,与运转于阈值以下的OPO产生的正交振幅关联、正交位相反关联的压缩纠缠态相比,这种纠缠可以采用直接平衡测量的方法完成Bell态测量.利用双KTP补偿非线性过程的离散效应,获得了最大压缩大于2 dB的双模压缩纠缠态,采用直接测量的方法,我们完成了真空场正交分量的离物传送.探测器探测效率93%,保真度达到0.59.采用这种方案简化了测量方法与纠缠光源产生装置,有利于进行量子通信的实验研究与应用.     

GdB3O6中Gd3+的级联发射特性

报道了Gd³⁺离子在GdB₃O₆基质中的光子级联发射特性。用Hitachi M850荧光分光光度计测定了Gd^{3+ 6}G_J能态的位置和Gd³⁺离子的光子级联发射光谱,Gd³⁺离子的第一个光子发射为⁶G_J→⁶P_J(～600nm)和⁶G_J→⁶I_J(～780nm),第二个光子的发射为⁶P_J→⁸S_7/2(～310nm)。由于⁶D_9/2与⁶I_11/2间能级差(～2900cm^-1)和⁶I_7/2与⁶P_J间能级差(～3900cm^-1)较小,多声子弛豫的几率明显超过辐射跃迁几率。因此,当用⁸S_7/2→⁶G_J(202nm)的紫外光激发时,只能观察到⁶P_J→⁸S_7/2(～310nm)、⁶G_J→⁶P_J(～600nm)和⁶G_J→⁶I_J(～780nm)的发射跃迁,未能观察到⁶I_J→⁸S_7/2(～275nm)和⁶D_J→⁸S_7/2(～250nm)的发射跃迁。