6Li的d-α集团结构态的相移分析和广义本征值分析

本文用含有软排斥心势和自旋-轨道非中心势的核子-核(N-N)力和具有d-α集团结构的波函数, 从单道共振群方法(RGM)相移分析和广义本征值分析两方面, 统一研究了⁶Li的(1⁺, 0)基态、(3⁺, 0)第1激发态、、(2⁺, 0)第3激发态、、(1⁺, 0)第5激发态. 结果表明: 从相移分析和相征能量分析两方面都说明了⁶Li的基态主要是l=0的d-α集团结构束缚态, 而第1、3、5激发态主要是l=2的d-α集团结构非束缚态.     

经验壳模型和近球形142Pm核高自旋态能级结构

通过反应¹²⁸Te(¹⁹F,5n)¹⁴²Pm研究了双奇核¹⁴²Pm的高自旋态能级结构, 建立了¹⁴²Pm核高自旋态能级纲图. 根据能级结构的系统性, 识别了四个两准粒子态. 根据经验壳模型计算建议了几个新建的关键能级的组态. 67微妙同质异能态被指定为一个全顺排四空穴态(πg_7/2^－1d_5/2^－2ν h_11/2^－1)₁₃^－.     

6Li基态中氘的压缩和变形

本文用双位阱壳模型投影交分方法对⁶Li基态进行计算.计算说明,⁶Li基态中氘的方均根半径比自由氘核的方均根半径小;随着氘核集团同a集团的平均间距的减小,氘核集团表现出先压缩而后稍膨胀的压缩效应和先呈扁形而后呈拉长形的变形效应.计算初步地说明了,核力的奇宇称态排斥分量和集团间核子的包利交换效应,无论在⁶Li基态的集团结构中和氘核集团的压缩和变形效应中都起着重要作用.     

由多模奇偶相干态组成的第种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩

本文根据量子力学中的线性叠加原理,构造了由多模复共轭奇相干态与多模复共轭偶相干态所组成的第Ⅱ种四态叠加多模叠加态光场|Ψ_o,e⁽⁴⁾Ⅱ>_q.利用多模压缩态理论,研究了态|Ψ_o,e⁽⁴⁾Ⅱ>_q的等阶N次方Y压缩特性.结果发现:1)多模叠加态光场|Ψ_o,e⁽⁴⁾Ⅱ>_q中,压缩阶数N为偶数时,只存在等阶N-Y最小测不准态;2)多模叠加态光场|Ψ_o,e⁽⁴⁾Ⅱ>_q,在压缩阶数为奇数时,随着腔模总数q、态间相位差(θ_e-θ_o)、各模初相位φ_j以及态的几率幅值r_e和r_o及平均光子数R_j²等取不同的组合定值时,可呈现以下几种状态:①等阶N-Y最小测不准态、②“半相干态”、③“半压缩态”;3)本文构造的多模叠加态|Ψ_o,e⁽⁴⁾Ⅱ>_q与文献17、18研究的多模叠加态|Ψ_o,e⁽⁴⁾Ⅰ>_q在相同的条件下呈现出完全相同的压缩特性,故态|Ψ_o,e⁽⁴⁾Ⅱ>_q与态|Ψ_o,e⁽⁴⁾Ⅰ>_q之间存在着“压缩简并”现象.     

两不同奇相干态组成的第种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩

根据量子力学中的线性叠加原理,构造了由多模奇相干态与多模复共轭奇相干态这两种不同的奇相干态的线性叠加所组成的第Ⅰ种四态叠加多模叠加态光场|Ψ_o⁽⁴⁾,I〉_q,利用多模压缩态理论,研究了态|Ψ_o⁽⁴⁾,I〉_q的等阶N次方Y压缩特性.结果发现:1)当压缩阶数N为偶数时,在不同的条件下,态|Ψ_o⁽⁴⁾,I〉_q可分别呈现三种状态:a)态|Ψ_o⁽⁴⁾,I〉_q可处于等阶N-Y最小测不准态;b)态|Ψ(4)o,I〉q的第一正交分量可呈现等阶N次方Y压缩效应;c)态|Ψ_o⁽⁴⁾,I〉_q可呈现“半相干态”效应.2)当压缩阶数为奇数时,若果r₁=r₂=r,则在不同的条件下,态|Ψ_o⁽⁴⁾,I〉_q可分别呈现三种状态:a)态|Ψ_o⁽⁴⁾,I〉_q可处于等阶N-Y最小测不准态;b)态|Ψ_o⁽⁴⁾,I〉_q的第一正交分量可呈现等阶N次方Y压缩效应;c)态|Ψ_o⁽⁴⁾,I〉_q的第二正交分量可呈现等阶N次方Y压缩效应.3)“半相干态”是指在一定条件下,态|Ψ_o⁽⁴⁾,I〉_q的两个正交分量其中一个正交分量处于等阶N-Y最小测不准态,另一个正交分量既不处于等阶N-Y最小测不准态也不呈现等阶N次方Y压缩效应.     

J/ψ辐射衰变过程中3－+胶子球的产生

本文导出了过程J/ψ→γ+G(3^－+), G(3^－+)→M₁M₂的多重角关联函数, 其中G是J^pc=3^－+的态, M₁和M₂是自旋为零的介子. 本文还讨论了3^－+胶子球态并计算了过程J/ψ→γ+G(3^－+)的螺旋性(helicity)振幅之比. 结果表明, 其中的一个比率与胶子球的质量无关, 其值很小.     

产生超对称态的几种可能途径

在以前工作的基础上,计算了飞行 K^-奇异交换反应⁹Be（K^-,π^-）_A⁹Be 和¹³C（K^-,π^-）_A¹³C 的角分布.在平面波冲量近似下,计算了协同产生反应到达超核 _A⁹Be、_A¹³C 的奇异相似态和超对称态的微分截面的相对比,并且估算了这些微分截面绝对值.根据这些计算,讨论了通过奇异交换反应和协同产生反应产生超对称态的可能性.     

如何从重轻子τ的二体衰变能谱敏感地分辨它的自旋

假定重轻子τ的自旋为3/2,通过 e⁺e^-碰撞产生的τ⁺τ^-的各个态将不具有相同的权重.甚至在一些可重整的模型中,当产生能量大大超过 m_τ时,τ可能只有±1/2 helicity 态.这样τ的二体衰变能谱将呈现定性的改变,因而给出判别τ自旋的一个极为敏感的方法.     

Skyrme-Hartree-Fock计算11Be的晕结构

用形变的Skyrme-Hartree-Fock计算讨论了¹¹Be的晕结构. 通过引入绝热堵塞计算, 得到了¹¹Be的1/2⁺态有很大的形变, 得到的密度分布和实验值很好地符合. 还讨论了出现形变晕态的波函数密度分布和角动量大小等问题.     

8Be核自发裂变的微观研究

应用双阱集团壳模型,提出⁸Be 自发裂交静力学位垒计算中扣除碎片相对动能的一种方式,计算了⁸Be 自发裂变位能曲面,并对库仑位及质心运动伪态的修正作了估算.定性地解释了⁸Be 的亚稳机制,并提供了从微观方式描述变裂的一种理论方式。     

态|Ψ(3)>q中广义电场分量的偶数次N次方Y压缩

构造了由多模复共轭虚相干态、多模复共轭虚相干态的相反态和多模复共轭相干态的线性叠加所组成的一种新型的三态叠加多模叠加态光场|Ψ⁽³⁾>_q.利用多模压缩态理论,研究了态|Ψ⁽³⁾>_q中广义电场分量的偶数次等幂次N次方Y压缩特性.结果发现:态|Ψ⁽³⁾>_q是一种典型的三态叠加多模非经典光场;当压缩次数N等于2P且P为2m’+1(m’=0,1,2,…,…)时,如果各模的初始相位φ_j(j=1,2,3,…,…,q)、态间的初始相位差(θ₁-θ₂)、(θ₁-θ₃)和(θ₂-θ₃),以及各单模相干态光场的总的平均光子数等分别满足各自的取值条件,则在这种情况下态|Ψ⁽³⁾>_q的广义电场分量可呈现出偶数次的广义非线性等幂次2(2m’+1)次方Y压缩效应.     

第I种非对称三态叠加多模叠加态光场的高次和压缩——第一正交分量的N次方H压缩效应

构造了第孙中禹种强度不等的非对称三态叠加多模叠加态光场|ψ₁^(ABC)〉_q.利用多模压缩态理论研究了态|ψ₁^(ABC)〉_q第一正交分量高次和压缩.结果发现:①当构成态|ψ₁^(ABC)〉_q的三个多模相干态光场的强度不相等时,在一定条件下,态|ψ₁^(ABC)〉_q的第一正交分量可出现任意幂次的高次和压缩.②当上述的三个多模相干态光场强度相等时,态|ψ₁^(ABC)〉_q的第一正交分量的高次和压缩现象消失.在这种情况下,态|ψ₁^(ABC)〉_q的第一正交分量恒处于NH最小测不准态.     

叠加激发双模压缩真空态的量子统计特性(英文)

从激发双模压缩真空态a^+mb^+m|ξ>出发构造了叠加态|Ψ>,研究了|Ψ>的量子统计特性.结果表明:在一定的条件下,随着相位差的变化,叠加态|Ψ>的平均光子数出现类似于Rabi振荡的崩塌与复原现象,而且与单个激发双模压缩真空态a^+mb^+m|ξ>相比,在叠加态|Ψ>中光场的相位压缩和亚泊松光子统计特性都得到了加强.     

179,183Au核1/2[660]转动带结构研究

通过重离子核反应¹⁴⁹Sm(³⁵Cl,5n)¹⁷⁹Au和¹⁵⁹Tb(²⁹Si,5n)¹⁸³Au研究了^179,183Au的高自旋态. 首次建立了¹⁷⁹Au的1/2[660](πi_13/2)转动带和¹⁸³Au的πi_13/2转动带的能量非优先带. 结合已有的实验数据, 讨论了奇A Au核中1/2[660](πi_13/2)转动带的形变随中子数的变化.     

90Nb和91Nb的高自旋态结构

用能量为80MeV的¹⁹F束通过反应⁷⁶Ge(¹⁹F,xn)布居了⁹⁰Nb和⁹¹Nb的高自旋态. 通过在束测量分析⁹⁰Nb和⁹¹Nb退激射线的符合级联关系, 发现了新的属于⁹⁰Nb和⁹¹Nb$的跃迁, 建立了⁹⁰Nb和⁹¹Nb$的高自旋态能级纲图. 通过经验壳模型计算指定了部分能级的组态, 并结合实验DCO比值和与相邻核素的系统比较, 确认了新能级的自旋和宇称.     

208Pb核表面多极振荡对1+态M1跃迁影响的问题

本文用生成坐标方法(GCM)^[1]探讨了²⁰⁸Pb核表面多极振荡对1⁺态M1跃迁影响的问题. 计算结果表明集体性最强的八极振荡态的影响是最主要的.     

146Tb的多粒子激发特性研究

利用在束γ谱学技术、通过反应¹¹⁸Sn(³²S,1p3n)研究了¹⁴⁶Tb的高自旋态能级结构. 基于实验测量结果, 建立了激发能达8.39MeV的¹⁴⁶Tb核的能级纲图. 双奇核¹⁴⁶Tb相对于双满闭壳¹⁴⁶Gd核, 多一个质子和缺少一个中子, 它的低位激发态是二准粒子态, 更高的激发态是四准粒子态, 或二准粒子态与其偶偶核芯低位激发态的耦合. 利用经验壳模型对部分全顺排组态的激发能进行了理论计算.     

铅(208)集体3－态电四极矩、电八极跃迁和跃迁密度的研究——生成坐标方法的应用

用生态坐标方法(GCM)^[1]a考虑集体3^－态与非集体粒子空穴对(ph)l⁺耦合模型计算了铅(208)3^－集体态的电四极知Q_[3－]、电八极约化跃迁几率B(E3)和跃迁密度ρ^tr_3－随核的径向距离r的变化曲线. 结果是:Q_[3－]=－0.098eb¹⁾,B(E3)=38w.u.²⁾. 计算中没有像通常那样假设一个有效核子电荷而是在GCM框架下考虑核心激发进行微观计算, 其结果与实验符合, 说明GCM能够对核元激发的耦合作微观研究.     

A=130区核高自旋态及形状驱动效应

通过重离子核反应与在束γ谱的实验技术, 对A=130缺中子核区的¹³⁴Ce,¹³⁶La与¹²²Cs核的高自旋态进行了研究, 实验结果扩展了¹³⁴Ce,¹³⁶La与¹²²Cs的能级纲图. 由于在此区内质子与中子的形状驱动效应, 在这3个核中各自形成了具有显著特点的集体转动带: ¹³⁴Ce$核的高自旋态结构中呈现出具有不同γ形变的形状共存特性;在¹³⁶La中，扩展了πh_11/2⊙νh_11/2带, 对其特性进行了讨论, 并发现了两个γ≈－60°的扁椭形变带; 在¹²²Cs$中发现可能是属于手征二重带的结构. 而对于在最近国外报道的¹³⁴Ce$核中的磁转动带没有被我们的实验所证实.     

A=60—80核中多重集体带结构的发现

最近对于偶偶核 ^68,70,72Ge,^70,72,74Se,^74,76,78,80Kr 以及⁶⁵Ga,⁷⁴Br 能级的研究,发现了大量不同的集体带结构.其中包括建立在近球形基态以及有较大变形（可能包括三轴形变）的激发态之上的带,建立在同样的(g_9/2)₂轨道上的中子对和质子对的转动排列（RAL）带,具有奇自旋和偶自旋的 RAL 负宇称带以及偶偶核中ΔI=1的γ型振动带.直到1974年,一篇关于 Ge 和 Se 偶偶同位素的综述指出高于4⁺态的能级（例如见文献[1]的图1和2）,还知道得很少.除了在^70,72Ge 核中有异常低的0⁺激发态(最初是于1948年在范德毕尔特大学在⁷²Ge 中发现的)之外,对于这些核,理论上起先只限于按一些振动模型来处理.但是最近以来,关于这个区域的核涌现了大量的信息,表明它们具有许多引人注目的崭新的特征.对于0⁺激发态也获得了更为深入的认识.特别令人惊讶的是在重离子反应在束γ射线谱的研究中,我们发现了多重、独立、高集体性的带结构.本文将要介绍我们在关于^68,70,72Ge^[3-6],^70,72,74Se^[7-13]和^74,76,78,80Kr^[14-18]诸核的研究中发现大量的集体带结构(例如在我们关于⁶⁸Ge,⁷⁴Se 和⁷⁶Kr 能级的研究中发现至少有七种不同的带,见图1—3)的证据和理论解释.这种多重结构包括:1)建立在近球形态上的基态带和以0^+′态为带头的大形变态上的激发带的共存;2)以8⁺态为带头,被解释为建立在中子和（或者）质子的(g_9/2)₂准粒子组态上的 RAL 带和基态带的同时存在;3)中子和质子的 RAL 奇宇称带,来自于一个 g_9/2准粒子一个 P_1/2,P_3/2或者 f_5/2准粒子与核实的耦合;4)△I=1偶宇称带,它可很好地被认为是γ振动带;以及5)目前还不清楚其性质的其它带.