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两不同奇相干态组成的第种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩 总被引:33,自引:18,他引:15
根据量子力学中的线性叠加原理,构造了由多模奇相干态与多模复共轭奇相干态这两种不同的奇相干态的线性叠加所组成的第Ⅰ种四态叠加多模叠加态光场|Ψo(4),I〉q,利用多模压缩态理论,研究了态|Ψo(4),I〉q的等阶N次方Y压缩特性.结果发现:1)当压缩阶数N为偶数时,在不同的条件下,态|Ψo(4),I〉q可分别呈现三种状态:a)态|Ψo(4),I〉q可处于等阶N-Y最小测不准态;b)态|Ψ(4)o,I〉q的第一正交分量可呈现等阶N次方Y压缩效应;c)态|Ψo(4),I〉q可呈现“半相干态”效应.2)当压缩阶数为奇数时,若果r1=r2=r,则在不同的条件下,态|Ψo(4),I〉q可分别呈现三种状态:a)态|Ψo(4),I〉q可处于等阶N-Y最小测不准态;b)态|Ψo(4),I〉q的第一正交分量可呈现等阶N次方Y压缩效应;c)态|Ψo(4),I〉q的第二正交分量可呈现等阶N次方Y压缩效应.3)“半相干态”是指在一定条件下,态|Ψo(4),I〉q的两个正交分量其中一个正交分量处于等阶N-Y最小测不准态,另一个正交分量既不处于等阶N-Y最小测不准态也不呈现等阶N次方Y压缩效应. 相似文献
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两不同奇相干态组成的第种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩 总被引:21,自引:4,他引:17
本文构造了由两不同奇相干态组成的第Ⅲ种四态叠加多模叠加态光场|Ψo(4),Ⅲ>q.利用新近建立的多模压缩态理论,详细研究了态|Ψo(4),Ⅲ>q的广义非线性等阶N次方Y压缩特性,结果发现由不呈现等阶高阶压缩效应的两奇相干态线性叠加组成的新量子光场态|Ψo(4),Ⅲ>q呈现出许多奇异物理现象:1)当压缩阶数N=4m(m=1,2,3,…,…)时,态|Ψo(4),Ⅲ>q始终恒处于等阶N-Y最小测不准态;2)当压缩阶数N=4m-2(m=1,2,3,…,…)时,在一定条件下,态|Ψo(4),Ⅲ>q的某一正交分量处于等阶N-Y最小测不准态时,另一正交分量则始终既不处于等阶N-Y最小测不准态,也不呈现等阶N次方Y压缩效应,这种现象称为“半相干态”效应;在另外一些条件下,态|Ψo(4),Ⅲ>q的两正交分量可分别呈现出等阶N次方Y压缩效应,其压缩特性具有周期性变化的、互补对称的关系.3)当压缩阶数N为奇数时,态|Ψo(4),Ⅲ>q始终不会呈现等阶N次方Y压缩效应,也不处于等阶N-Y最小测不准态,但在一定条件下可呈现“半相干态”效应. 相似文献
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四态叠加多模光场的等幂次N次方H压缩 总被引:5,自引:0,他引:5
根据量子力学中的线性叠加原理,构造了由奇、偶相干态光场所组成的一种新型的四态叠加多模叠加态光场|Ψo,e(4)Ⅲ〉q.它是由多模虚奇相干态和多模虚偶相干态这两者的线性叠加所组成的.利用多模压缩态理论详细研究了态|Ψo,e(4)Ⅲ〉q的等幂次N次方H压缩特性.结果发现:当腔模总数q与压缩次数N的乘积为奇数时,若各模初始相位和qj=1φj、态间叠加几率幅γo、γe以及态间相位差θe-θo等相关参量满足一定的不同条件时,态|Ψo,e(4)Ⅲ〉q可分别呈现以下非经典效应:i)等幂次N次方H压缩;ii)"半相干态"效应. 相似文献
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四态叠加多模叠加态光场|Ψe(4),Ⅲ〉q的等阶N次方Y压缩 总被引:7,自引:1,他引:6
根据量子力学的线性叠加原理,构造了由多模偶相干态与多模虚偶相干态组成的第Ⅲ种四态叠加多模叠加态光场态|Ψe(4),Ⅲ〉q的等阶N次方Y压缩特性.结果发现:1) 当压缩阶数N=4m,(m=1,2,3,…)时,态|Ψe(4),Ⅲ〉q恒处于等阶数N-Y最小测不准态;2) 当压缩阶数N=4m′+2,(m′=0,1,2,…)时,在(θ1-θ2),q,Rj,r1,r2等取不同的组合定值下,态|Ψe(4),Ⅲ〉q可分别呈现出等阶N次方Y压缩效应与"半相干态"效应;3) 当压缩阶数N为奇数时,在(θ1-θ2),q,Rj,r1,r2等取不同的组合定值下,态|Ψe(4),Ⅲ〉q可呈现出等阶N次方Y压缩效应. 相似文献
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由奇、偶相干态组成的第Ⅱ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方H压缩特性 总被引:4,自引:1,他引:3
利用多模压缩态理论,详细研究了由奇、偶相干态组成的第Ⅱ种四态叠加多模叠加态光场|ψo,e(4)Ⅱ>q的等阶N次方H压缩特性.结果发现:1)当腔模(纵模)总数q与压缩阶数N之积qN为偶数时,态|ψo,e(4)Ⅱ>q恒处于等阶N-H最小测不准态;2)当qN为奇数时,在其它参量的不同组合取定值的条件下,态|ψo,e(4)Ⅱ>q可分别呈现以下几种效应:①某一正交分量呈现等阶N次方H压缩效应,另一正交分量则既不呈现出等阶N次方H压缩效应也不处于等阶N-H最小测不准态;②呈现出"半相干态”效应;③处于等阶N-H最小测不准态;3)经与文献17比较发现本文论及的态|ψo,e(4)Ⅱ>q与态|ψo,e(4)Ⅰ>q之间存在着"压缩简并”现象. 相似文献
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多模叠加态|Ψe4,Ⅲ〉q中广义电场分量的N次方H压缩 总被引:3,自引:0,他引:3
利用多模压缩态理论,详细研究了由多模偶相干态和多模虚偶相干态的线性叠加所组成的一种新型的四态叠加多模叠加态光场|Ψe4,Ⅲ〉q中广义电场分量的等幂次N次方H压缩特性结果表明:1)在腔模总数q与压缩次数N的乘积q·N=4m(m=1,2,3,…)的条件下,态|Ψe4,Ⅲ〉q的广义电场分量可恒处于等幂次NH最小测不准态2)在q·N=4m’+2(m’=0,1,2,…)的条件下,当态间的初始相位差(θ1-θ2)、各模的初始相位和 φj,以及各模平均光子数之总和 Rj2等分别满足一定的取值条件时,态|Ψe4,Ⅲ〉q的广义电场分量总可呈现出周期性变化的偶数次的等幂次N次方H压缩效应. 相似文献
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两种特殊四态叠加多模叠加态光场的等N次幂H压缩 总被引:3,自引:0,他引:3
根据线性叠加原理,用多模相干态|{Zj*}〉q,|{-Zj*}〉q及其复共轭|{Zj*}〉q和|{-Zj*}〉q组成了两种四态叠加多模叠加态光场|Ψoe(4)Ⅵ〉q和|Ψ(4)oeⅦ〉q,利用多模压缩态理论研究了它们的等N次幂H压缩,结果发现:态|Ψoe(4)Ⅵ〉q和|Ψ(4)oeⅦ〉q具有完全相同的等N次幂H压缩规律;当压缩幂次N与腔模总数q之积,即qN为偶数时,态|Ψoe(4)Ⅵ〉q和|Ψ(4)oeⅦ〉q恒处于等幂次N-H最小测不准态或呈现"半相干态效应";当qN为奇数时,在不同条件下,态|Ψoe(4)Ⅵ〉q和|Ψ(4)oeⅦ〉q可以呈现三种不同状态:第一正交分量呈现等N次幂H压缩;第二正交分量呈现等N次幂H压缩; 可呈现"半相干态效应". 相似文献
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一种新型的多模虚偶相干态光场的等阶N次方Y压缩与等阶N次方H压缩 总被引:45,自引:25,他引:20
本文利用新近建立的多模压缩态理论,详细研究了一种新型的多模虚偶相干态光场|Ψi,e(2)>q的广义非线性等阶N次方Y压缩与等阶N次方H压缩特性.结果发现:1)态|Ψi,e(2)>q是一种典型的多模非经典光场,当压缩阶数N为奇数时,态|Ψi,e(2)>q在一定条件下总可呈现出周期性变化的、任意阶的等阶N次方Y压缩效应;当腔模总数q与压缩阶数N这两者的乘积q·N为奇数时,则在一定条件下态|Ψi,e(2)>q又可呈现出周期性变化的、任意阶的等阶N次方H压缩效应.2)态|Ψi,e(2)>q的等阶N次方Y压缩与等阶N次方H压缩效应这两者的压缩程度和压缩深度分别与几率幅γq(e)、压缩参数Rj、各模的初始相位φj(或者各模的初始相位和 φj)、压缩阶数N以及腔模(指纵模)总数q等呈较强的非线性关联,等阶N次方H压缩效应与上述诸参量之间的非线性关联程度要比等阶N次方Y压缩效应的更强.3)多模虚偶相干态光场|Ψi,e(2)>q与多模偶相干态光场|Ψ,e>q及多模复共轭偶相干态光场|Ψ*,e(2)>q这后两者的等阶N次方Y压缩效应和等阶N次方H压缩效应的压缩条件和压缩特性正好相反,这种现象就称为相反压缩. 相似文献
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构造了一种新型的多模叠加态|Ψn(2)>q=Cn(R)|{-iZj*}>q+Cn(0)|{Oj}>q;并首次详细地研究了此量子态的等阶N次方H压缩特性.大量的计算和分析表明:态|Ψn(2)>q是一种多模典型的非经典光场;还发现了"相似压缩"等现象. 相似文献
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两不同奇相干态组成的第Ⅲ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方H压缩 总被引:10,自引:3,他引:7
本文构造了由两不同奇相干态组成的第种四态叠加多模叠加态光场|ψo(4),Ⅲ〉q.利用新近建立的多模压缩态理论,详细研究了态|ψo(4),Ⅲ〉q的广义非线性等阶N次方H压缩特性,结果发现由多模奇相干态|ψ,o〉q和多模虚奇相干态|ψi(2),o〉q这两者线性叠加所组成的新量子光场态、|ψo(4),Ⅲ〉q是一种典型的非经典光场.1)当腔模总数q与压缩阶数N的乘积q·N为偶数、且qN=4m(m=1,2,3,…,…)时,态|ψo(4),Ⅲ〉q恒处于等阶N-H最小测不准态,与其它参量的取值无关;2)当qN为偶数、且qN=4m-2(m=1,2,3,…,…)时,(i)态|ψo(4),Ⅲ〉q可呈现等阶N次方H压缩效应,其两正交分量的压缩特性呈现周期性变化的、互补对称关系;(ii)态|ψo(4),Ⅲ〉q可呈现“半相干态”效应.3)当qN为奇数时,态|ψo(4),Ⅲ〉q始终不呈现等阶N次方H压缩效应,也不处于等阶N-H最小测不准态,但在一定条件下可呈现“半相干态”效应. 相似文献
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一种新型的两态叠加多模叠加态光场的广义非线性等阶N次方Y压缩 总被引:34,自引:25,他引:9
本文根据量子力学中的线性叠加原理,构造了由多模(即q模)相干态的相反态|{-Zj}〉q及多模虚相干态的相反态|{-iZj}〉q这两者的线性叠加所组成的一种新型的两态叠加多模叠加态光场|ψmsc(2)〉q.利用新近建立的多模辐射场的广义非线性等阶高阶压缩理论,研究了态|ψmsc(2)〉q的广义非线性等阶N次方Y压缩特性.结果发现,1)当压缩阶数N=2P且P=2m(m=1,2,3,…,…)时,态|ψmsc(2)〉q恒处于N-Y最小测不准态;2)当N=2P且P=2m’+1(m’=0,1,2,…,…)时,如果各模的初始相位φj、态间的初始相位差与各单模相干态光场的平均光子数之和∑j=1qRj2即[(θpq(R)-θnq(I))-∑j=1qRj2]满足一定的量子化条件,态|ψmsc(2)〉q可呈现周期性变化的、任意阶的等阶N次方Y压缩效应;3)当N为奇数时,态|ψmsc(2)〉q在一定条件下恒处于N-Y测不准态;4)态|ψmsc(2)〉q与文献21中的态|ψ(2)〉q出现部分压缩简并现象,从而更进一步表明压缩简并现象的存在是有某种客观内在联系的. 相似文献
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多模奇相干态光场中的N-Y最小测不准态与N-H最小测不准态 总被引:56,自引:33,他引:23
本文根据新近建立的多模辐射场的广义非线性等阶高阶压缩理论,对多模奇相干态光场|Ψ,o〉q中的N次方Y压缩、N次方H压缩、N-Y最小测不准态以及N-H最小测不准态等进行了详细研究.结果表明:1)当压缩阶数N为偶数时,多模奇相干态|Ψ,o〉q总是恒处于N-Y最小测不准态;当N为奇数时,态|Ψ,o〉q既不处于N-Y最小测不准态,也不呈现N次方Y压缩效应.2)当q & #183;N为偶数时,多模奇相干态|Ψ,o〉q总是恒处于N-H最小测不准态;当q & #183;N为奇数时,态|Ψ,o〉q既不处于N-H最小测不准态,也不呈现N次方H压缩效应.3)多模奇相干态|Ψ,o〉q恒处于N-Y最小测不准态与恒处于N-H最小测不准态的条件明显不同,两者存在着严格的区别. 相似文献
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多模复共轭奇、偶相干态光场的N次方Y压缩与N次方H压缩 总被引:28,自引:39,他引:28
利用新近提出的多模辐射场的广义非线性等阶高阶压缩理论,对多模复共轭奇、偶相干态光场的N次方Y压缩与N次方H压缩特性进行了详细研究.结果发现:①多模复共轭奇相干态光场,压缩阶数N为偶数时,只存在N-Y最小测不准态;而当腔模总数q与压缩阶数的乘积q·N为偶数时,只存在N-H最小测不准态;此外,无论N及q·N为何值,不呈现N次方Y压缩与N次方H压缩效应.②多模复共轭偶相干态光场在一定条件下可呈现出周期性变化的任意阶的N次方Y压缩与N次方H压缩效应.③多模偶相干态光场与多模复共轭偶相干态光场两者的压缩效果和压缩特性完全相同,这种现象称为“压缩简并”. 相似文献
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多模偶相干态光场中的N次方Y压缩与N次方H压缩特性研究 总被引:62,自引:39,他引:23
本文根据新近建立的多模辐射场的广义非线性等阶高阶压缩理论,对多模偶相干态光场冲|ψ,e〉q中的N次方Y压缩、N次方H压缩、N-Y最小测不准态以及N-H最小测不准态等进行了详细研究。结果表明:1)当N为偶数时,态|ψ,e〉q恒处于N-Y最小测不准态;当N为奇数时,态|ψ,e〉q在一定条件下存在着周期性变化的、任意阶的N次方Y压缩效应,2)当q·N为偶数时,态|ψ,e〉q恒处于N-H最小测不准态。当q·N为奇数时,在另外的条件下,态|ψ,e〉q存在着周期性变化的、任意阶的N次方H压缩效应。3)N次方Y压缩效应与N次方H压缩效应两者的压缩程度和深度均与几率幅yq(e)、压缩参数Rj、各模的初始相位ψj(或者初始相位和∑j=1qψj)、压缩阶数N及腔模总数q等非线性相关,后者与上述诸参量的非线性关联程度要比前者的更强。 相似文献