理想气体的定义

理想气体的定义是一个有争议的问题，本文讨论了物理概念定义的形式，并证明可以仅用理想气体状态方程完整地给出理想气体的定义、同时，也对一些有争议的理想气体的定义作了说明和解释。     

再谈理想气体的定义

讨论了理论气体的定义,指出理想气体状态方程与焦耳定律对于定义理想气体提缺一不可的。     

理想气体焦耳定律与物态方程的关系

焦耳定律作为理想气体的能态方程,是热力学一般能态方程在理想气体物态方程约束下的特殊解,本质上不独立于物态方程.但焦耳定律却是理想气体温标等于热力学温标的充分必要条件,以理想气体温标表述理想气体定义时,物态方程和焦耳定律缺一不可.     

迥然不同的pV=nRθ与pV=nRT

理想气体的状态方程ｐＶ＝ｎＲθ,是依据三个实验定律进行热力学理论推导的结果。根据它可以用理想气体实现热力学温标。ｐＶ＝ｎＲＴ是依据实验事实得到的理想气体绝对温标的定义式。两者的物理意义是不相同的。     

关于理想气体的宏观定义

讨论了理想气体的热力学方面的定义,说明：玻意耳定律,理论气体温标和焦耳定律是从宏观上界定理想气体的基本上属性和特征的三个必不可少的实验定律。     

关于理想气体定义的再认识

本文指出：只需玻意耳定律和阿伏伽德罗定律即可定义理想气体．玻意耳定律和焦耳定律不是相互独立的，遵守玻意耳定律的气体必然服从焦耳定律，反之则不然．最后，作者对今日热力学教材中如何定义理想气体提出了建议．     

等温条件下可压缩理想气体的伯努利方程

不可压缩流体的伯努利方程在解释飞机机翼升力时出现了矛盾.从这个矛盾出发,本文建立理想气体的等温过程模型,运用能量守恒推导出了等温条件下可压缩理想气体的伯努利方程.通过比较分析可知:不可压缩理想气体的伯努利方程在等温条件下形式上可变成等温可压缩理想气体的伯努利方程,但本质上是有区别的;与等熵条件下的伯努利方程比较,两者成立条件不同,方程的形式也不一样;等温条件与等焓条件在本质上是一致的,伯努利方程形式和本质都不变.     

关于理想气体卡诺循环的一点注记

在证明理想气体卡诺循环的效率时,一般教科书都利用理想气体的绝热过程方程 常数(或与其等价的方程),但是这一方程是在假定y为一与温度无关的常数下得到的近似方程,利用了上述近似方程容易使人怀疑证明的结果是否也有近似的性质.答案自然是否定的,本文提出一种改进了的证明,其中只利用热力学第一定律和理想气体的定义.从而避免了 中含有近似成份的不正确想法。 证明如下: 考虑理想气体的卡诺循环如图(1) (1)1→2.等温膨胀过程.由第一定律和理想气体的内能仅为温度的函数可知。在这个过程中系统内能不变,系统对外作的功等于系统从热源T1中吸…     

行星保持其表面大气的物理条件

本文从理想气体分子运动的麦克斯韦速度分布律出发，导出了理想气体分子运动速度的近似上限；并由它给出行星保持其表面大气的物理条件及行星表面的某些物理性质。     

饱和蒸气与理想气体

关于饱和蒸气，在高中物理教材［１］中特别强调地指出“理想气体状态方程对饱和蒸气完全不能适用”，但是在大学“热学”［２］、“热力学·统计物理”教材中，却未加验证地在一些地方将饱和蒸气看作理想气体．这显然是相互矛盾的。因此学生常常提出问题，究竟理想气体状态方程对饱和蒸气是完全不能适用呢，还是在一些条件下可近似适用？本文用事实说明他和蒸气和理想气体一样，在较稀薄的情况下，可近似地遵从理想气体状态方程，而中学教材中的提法是欠妥的．     

等温捷径的理论和实验

温度是热力学中核心的物理量,也是我们日常生活中最常接触的物理量之一。简单来说,温度是我们对物体冷热程度的度量①。如果我们进一步追溯温度的定义和测量过程,就会接触到另一个我们熟知的重要概念——热平衡。考虑一个如图1(a)所示的带有活塞的气缸,气缸内部封闭一定量的理想气体。我们假设气缸具有导热性,理想气体可以通过气缸与外界环境交换热量。     

也谈理想气体定义——兼对“理想气体的定义”一文质疑

主张为物质的理想模型下定义时要注意实验基础,在不同的数学阶段使用不同的理想气体定义,文中分析了从玻意耳－马略特定律导出焦耳定律某些方法的缺陷,指出了合理的证明方法。     

多方过程几种定义说法等效性的证明

多方过程，又名多变过程，在热力工程中有重要的实用价值．在普通物理热学教材中对于多方过程的讲解，一般是不加推导直接利用理想气体的绝热过程得出多方过程方程，有关多方过程的定义说     

广义热波长:定义、意义和应用

光子气体和低温下强简量子气体都不是经典理想气体,通常的热波长没有意义。但是,它们存在每个粒子的平均动量,因此可以定义广义热波长.这个热波长是系统量子相干性的一个量度,在非简并条件下,实物粒子系统广义热波长回到通常的热波长.简并条件下,热力学系统的线度必须大于广义热波长,因此导致了对热力学系统出现相关现象的最小线度,即最小线度判据.本文利用这一判据给出了一些典型系统的最小线度.     

引入熵分析热力学循环的效率

本文从熵的定义和基本性质入手,首先引入T—S图计算卡诺循环的效率,其次利用dS/dV分析经历p=aVb m过程的理想气体的吸热或放热情况,最后运用上述结果求解了一个特殊热力学循环的效率.     

气体的内能、焦耳-汤姆逊系数与理想气体

本文拟就满足焦耳定律的气体与焦耳-汤姆逊系数μ=0的气体的性质以及理想气体的定义作一些讨论.一、焦耳定律与物态方程 焦耳通过实验研究了气体的内能,得到了气体的内能U仅是温度的函数而与体积无关的结论,即 U=U(T)(l)这就是焦耳定律.式中T是用理想气体绝对温标量度的温度.精确的实验表明,一切实陈的气体,并不严格遵守焦耳定律,只有非常稀薄的气体才较好地服从式(1).假设绝对热力学温标量度的温度θ与T相等,即 T=　(2)则由热力学第一定律和第二定律得到的能方程[1]可以证明。凡满足理想气体物态方程 PV=RT(4)的气体,一定满足焦耳定律…     

范氏方程、玻意耳温度与理想气体状态方程的偏差

1 引言 众所周知,理想气体状态方程只适用于稀薄的气体,从分子动理论看,理想气体的分子间没有相互作用力,理想气体是"永久气体",不可能液化.     

从气体吸附率看范德瓦耳斯气体模型的局限性

利用占据数方法和正则系综理论分别求出了费米气体、玻色气体和范德瓦耳斯气体的化学势,比较了这三种气体与理想气体吸附率的差异.指出:费米气体的吸附率高于理想气体,玻色气体则低于理想气体.存在一个临界温度,高于此温度,用范德瓦耳斯气体描述费米气体不如理想气体模型;低于此温度,用范德瓦耳斯气体描述玻色气体不如理想气体模型.     

理想气体吸热和放热的讨论

根据热力学第一定律和理想气体状态方程推导了理想气体的热容量公式,并对理想气体在p-V图上的直线过程和循环过程的温度变化及吸热和放热进行了讨论.     

物理学的“理想化”思想方法

把实际情况理想化，是研究物理现象时经常采用的一种研究方法．“理想化”的思想方法在物理研究中具有重要作用．首先，它可以使复杂的问题变得简单．如：“理想气体”是实际气体的理想化，它是对真实气体加了些理想条件后得到的．理想气体要求：（１）气体分子间的相互作...