p=2U／3V系统的态函数形式

给出了压强ｐ、内能Ｕ和体积Ｖ满足ｐ＝２Ｕ／３Ｖ的系统的态函数形式。并据此讨论了理想 玻色气体、理想费米气体和通常的理想气体的状太民方程不同的热力学原因。     

理想气体准静态过程的研究

本文提出了外界对系统的热功约束比ｄＱ／ｄＷ概念，推导出理想气体准静态过程微分方程，揭示出“理想气体准静态过程ｐ＝ｐ（Ｖ）的具体形式是由热功约束比ｄＱ／ｄＷ决定的”客观规律。明确了多方指数的物理意义和多方过程最基本的共同特征，最后，对比了多方程和非多方程的差异，本文扩展了对理想气体准静态过程的了解。     

对理想气体方程pV=NkBT的讨论

应用统计物理的方法重点研究量子理想气体,得到其物态方程为pV=NkBT(1 △),并对量子近独立粒子之间的统计关联作了讨论,从而证明pV=NkBT对理想气体不一定成立.     

理想气体压强与内能的关系式的证明和讨论

由于粒子的动量能量关系不同，在理想气体的压强和内能之间存在有不同的关系．本文用统计力学的基本方法证明，对于由动量能量关系为з＝ｂｐｓ的粒子组成的气体，其压强和内能的关系为ｐＶ＝ｓ／３Ｕ上述关系对于经典气体和量子气体都是成立的。     

极高压强下气体的性质

气体在极高压强下不再遵从玻意耳定律和盖·吕萨克定律，而代之以 Ｌｅｖｉｔｔ建议的两个经验公式 ｐ＝ ＣｅＢ／Ｖ及＝Ｖ０＋αｐＴ．根据这两个经验公式，我们计算了在极高压强下气体的各种热力学性质，讨论了它们随压强和温度的变化趋势，并且与理想气体和范德瓦耳斯气体的情形进行了比较     

p=mv的实验演示

利用简易实验装置，为学生提供ｐ＝ｍｖ的感性认识。     

理想气体任意元过程中热容的几何表示

本文用几何图形表示下理想气体任意元过程的热容，负决定于过程发生在ｐ－Ｖ图上的区域。     

汽—液相变中条件(p/v)_T=0的探讨

本文说明了在汽－液相变中，条件（ｐ／　Ｖ）Ｔ＝０可从热力学函数的微分变换矩阵的奇异性条件得到，并说明了它的物理意义．     

压强的微观表达式-((H)/(V))_(qp)及其涨落

按照系综理论，压强ｐ是偏导数－（　Ｈ／ Ｖ）ｑｐ的统计平均值：ｐ＝〈－Ｈ／Ｖ）ｑｐ〉，人们由它引出结论：－（Ｈ／Ｖ）ｑｐ作为一个相函数乃是压强的瞬时值，但根据这一前提得到的压强涨落公式与准热力学理论矛盾，并引起了长期的争论．本文提出如下见解：偏导数－（Ｈ／Ｖ）ｑｐ与相变量（ｑ，ｐ）的选择有关，只有对于某种特殊的相变量，它才能表示压强的瞬时值．这时公式〈（２Ｈ／ Ｖ２）ｑｐ〉＝（ｐ／Ｖ）ｓ成立．而根据这一公式，可以从系综理论的压强涨落公式过渡到准热力学理论的压强涨落公式．     

用于等离子体电位测量的电容探针和发射探针

本文给出了发射探针和电容探针测量等离子体电位的实验和方法。发射探针采用直流功率加热，并在较强电子发射条件下运行（Ｉ_（ｅ０）／Ｉ_（ｅ０）＞１）。电容探针表面二次电子发射系数δ≥１。本文对发射探针的电子发射性能、工作电流、电容探针的输入、输出电压关系进行了标定实验。得到了电容探针的校准系数分别为３×１０（－３）、５×１０（－４）。实验给出了ＭＭ－４会切中心等离子体电位Ｖ_（ｐ４）＝－８２±９－１２２±１２Ｖ；ＭＭ－４Ｕ东、西会切中心等离子体电位分别为Ｖ_（Ｐ４ｕ１）＝－５２．９±３．２Ｖ，Ｖ_（Ｐ４ｕ２）＝－６２±３．２Ｖ。     

RhXVI—InXX离子n=4Complex跃迁谱线和振子强度的计算

对类锌等电子序列ＺｎＩ－ＳｎＸＸＩ离子ｎ＝４Ｃｏｍｐｌｅｘ组态的能级结构和组态相互作用进行了理论分析。通过分析ＨＸＲ方法理论计算值与实验值之差ΔＥ随Ｚｃ的变化关系，找出了用于最小二乘拟合计算的半经验拟合方式，用此公式预测了ＣｄＸＩＸ－ＩｎＸＸ离子ｎ＝４Ｃｏｍｐｌｅｘ中至今还没有实验值的部分能级。给出了４ｓ＾２－４ｓ４ｐ，４ｓ４ｐ－４ｓ４ｄ跃迁波长和相应的ＨＸＲ方法计算的振子强度，同时也对预测能级值     

斜率与截距比的标准差估计的三种方法

斜率与截距比的标准差估计的三种方法朱鹤年（清华大学北京１０００８４）物理实验中运用直线拟合方法时被测量往往是斜率与截距之比，如电阻温度系数ａ’是直线方程Ｒ＝Ｒ０（１＋αＲｔ）中的斜率截距比，空气相对压力系数αｐ是方程ｐ＝ｐ０（１＋αｐｔ）的斜率截距比...     

近代物理一题解

近代物理一题解解（１）设质子的动量为ｐ。已知质子动能Ｋ＝８００ＭｅＶ，质子静能ｍ＿ｐｃ￣２＝９３８Ｍｅｖ。根据粒子动量和动能的相对论关系有质子波长（２）夫琅禾费衍射图样最小值之间的角度间隔为ａ为圆孔（相当于回中原子核）直径。从图１中可以读出的最小值大...     

定容高压气体的压缩因子

１前言压缩因子是比较实际气体与理想气体之差异的重要物理量，从某状态的压缩因子Ｚ可求出该状态下实际气体的Ｐ或Ｖ来。现在高压气体的Ｚ大多是在高压ＰＶＴ实验台上用定容测试方法（绝对法）测试出来。但测试过程耗时费资，在新型气态工质不断涌现的今天，一些特殊高压高温条件很难在实验中满足；而工程上则多从对比态原理出发，从两参量或三参量的普遍化压缩因子图中近似求出，显然，其系统误差一般较大，一般说来，高压气体的Ｚ是系统温度Ｔ，压力Ｐ和偏心因子。的函数Ｚ＝Ｚ（Ｔ，Ｐ），其解析形式一直是热物性工作者努力探求的目标，…     

从分子运动论推导■A=pdV

在普通物理课程中的气体分子运动论部份,通过理想气体压强公式的推导,说明理想气体压强的实质,以此为例来揭示宏观量的统计性质,说明统计平均的概念。这篇短文从分子运动论来导出理想气体在准静态体积改变过程中元功的表示式　A=pdV,旨在说明理想气体作功的实质。推导的思路和方法仿照理想气体压强公式[1]。 设理想气体盛在一圆柱形筒内,活塞可以无摩擦地沿轴向移动,在铅直方向不能运动。气体分子与活塞作弹性碰撞。可以证明[2]在这种情况下,分子速度的Y、Z分量在碰撞前后不变,X分量则由碰撞前的Vx变为碰撞后的上式中m和M分别是分子和活…     

46．7MeV／u~（12）C轰击~（197）Au、~（115）In、~（58）

用气体电离室－半导体位置灵敏探测器望远镜测量了４６．７ＭｅＶ／ｕ（１２）Ｃ离子轰击（１９７）Ａｕ，（１１５）Ｉｎ，（５８）Ｎｉ靶时，在大角区发射的从Ｌｉ到Ｍｇ的复杂碎片能谱；由各碎片的能谱提取了蒸发源的温度和碎片发射的最可几动能Ｅｐ，并与＝Ｖｃｏｕｌ＋２Ｔ计算的平均动能进行了比较，发现实验上提取的最可几动能Ｅｐ总是低于计算的．用Ａ．Ｆｒｉｅｄｍａｎ简单的统计公式对复杂碎片的产额进行粗糙拟合，拟合结果令人满意．     

1.06μm激光辐照金盘靶的软X光转换

在１．０６μｍ激光辐照金盘靶实验中，利用坪响应Ｘ光二级管探测器测量了软Ｘ光能量（０．１－１．５ｋｅＶ）角分布，得到了软Ｘ光转换效率。实验条件：激光波长λＬ＝１．０６μｍ，ＥＬ＝６０－５００Ｊ，τｐｍ≈８００ｐｓ，ｆ／１．７，ＩＬ＝１０＾１＾３－１０＾１＾４Ｗ／ｃｍ＾２。实验结果表明：软Ｘ光能量角分粗略呈α＋ｂｃｏｓθ分布，软Ｘ光转换效率随激光强度的增加而降低。当靶面激光焦斑直径２３５μｍ，激光强度     

用ICE技术观察和测定镁Mg原子3p9d(J=1,3)的自电离谱

用原子束技术—ＩＣＥ分步激发方案—激光共振电离—飞行时间质谱探测离化信号的方法，观察到了原子束中镁Ｍｇ原子３ｐ９ｄ（Ｊ＝１，３）的自电离谱，并对实验结果进行了讨论和分析。     

卤代烷第一电离能的变化规律研究

卤代烷ＲＸ的第一电离能Ｉｐ的变化规律可用如下方程表示：Ｉｐ（ｅＶ）＝３．３３８０＋０．７３４４Ｅｐ（Ｘ）＋２．７４２４「（１／αｘ）ｑｘ」－１．４０２ＰＥＩ其中,Ｅｐ（Ｘ）、αｘ分别为卤素原子最外层Ｐ电子的电离能和原子极化离,ｑｘ是卤代烷ＲＸ分子中卤原子Ｘ所带的部分电荷,ＰＥＩ是ＲＸ分子中烷基Ｒ的极化效应指数。华肜上式估算卤代烷的第一电离能与实验值符合的比较好。     

用ICE技术观察和测定镁Mg原子3p9d（J=1,3）的自由离谱

用原子束技术－－ＩＣＥ分步激发方案－－激光共振电离－－飞行时间质谱探测离化信号的方法，观察到了原子束中镁Ｍｇ原子３ｐ９ｄ（Ｊ＝１，３）的自电离谱，并对实验结果进行了讨论和分析。