多方过程几种定义说法等效性的证明

本以范德瓦尔斯气体为例，证明了在Cv为常数的条件下多方过程几种定义说法的等效性，并给出了范氏气体多方过程的功容定义，最后指出功容为常量才是多方过程最基本的特征。     

多方过程与非多方过程的热容量

我们把pV^m=常数（n为一常数）叫做多方过程，n为多方指数；而当n不是常数时为非多方过程，n不是多方指数．近年在一些文献中，误认为热容量C为常数是多方过程的基本特征，本文就此问题作些探讨，以期有助于对这个基本问题的进一步认识，从而也对热容量的计算作一些有益的分析．     

多方过程的TS方程及T—S曲线

导出了用多方指数ｎ温度Ｔ及熵Ｓ表示的多方过程方程，得出Ｔ－Ｓ图中多方过程曲线所斜率与多方指数ｎ的关系式，讨论了各等值过程的Ｔ，Ｓ关系式及在Ｔ－Ｓ图中过程曲线的斜率表达式。     

多方过程的TS方程及T－S曲线

导出了用多方指数ｎ、温度Ｔ及熵Ｓ表示的多方过程方程，得出Ｔ－Ｓ图中多方过程曲线的斜率与多方指数ｎ的关系式．讨论了各等值过程的Ｔ、Ｓ关系式及在Ｔ－Ｓ图中过程曲线的斜率表达式．     

对多方过程定义的讨论及对p=f(v)过程的分析

本文对一些教科书中多方过程的定义进行了讨论，并对ｐ＝ｆ（ｖ）过程的吸、放热情况作了具体分析．     

多方过程的定义及其和准静态过程的关系

讨论了热学中多方过程的定义及其和准静态过程之间的关系.     

范德瓦尔斯气体的气压公式

将大气近似为范德瓦尔斯气体,用多方过程取代等温过程,推导出范德瓦尔斯气体处于多方过程时的气压公式,该式是对理想气体恒温气压公式的一种很好的修正.     

多方过程的基本特征

本文提出功容ＣＷ＝ｄＷ／ｄＴ的概念，并指出理想气体多方过程的最基本特征是功容为常量，而非热功比为常数，也非热容为常量。     

关于理想气体摩尔热容的探讨

本文对理想气体多方过程的摩尔热容进行了全面分析,从而深化了对此概念的认识     

可逆机效率的简单计算方法

本文把理想的可逆卡诺机热效率公式和致冷系数公式的形式推广应用到一类非卡诺机，为计算理想气体含有两绝热过程与多方过程组成的可塑机效率提供了一种简单计算方法。     

对范氏气体的讨论

对范德瓦尔斯气体所遵从的多方过程方程、热容量、熵的变化以及节流膨胀前后温度的变化进行了讨论．     

含二绝热过程和二同类多方过程的循环效率的简洁表达式

本文由熵的定义和温熵图得到含二绝热过程和二同类多方过程的这样一类特殊循环过程效率的简洁表达式.结果表明,该类循环的效率形式上与卡诺循环的效率完全相同.     

一类弱耗散广义卡诺热机循环的性能特性

将弱耗散假设应用于由两个绝热过程和两个多方过程组成的一类广义卡诺热机循环,求出了循环的输出功率与效率的表达式,并给出了循环在最大输出功率时效率的上下界限,由此讨论了这一类循环的性能特性.     

对气体等温气压公式的修正

用理想气体的多方过程方程取代等温过程方程，推导出气体处于多方平衡过程时的气压公式，该公式是对气体等温气压公式的一种很好的修正．对多方指数”等于1，1．1，1．2，1．3，1．4等5种不同情况分别给出了大气压强随高度的变化曲线．此外还讨论了考虑到重力加速度随离地面高度的变化后对气压公式的修正．     

理想气体准静态过程的研究

本文提出了外界对系统的热功约束比ｄＱ／ｄＷ概念，推导出理想气体准静态过程微分方程，揭示出“理想气体准静态过程ｐ＝ｐ（Ｖ）的具体形式是由热功约束比ｄＱ／ｄＷ决定的”客观规律。明确了多方指数的物理意义和多方过程最基本的共同特征，最后，对比了多方程和非多方程的差异，本文扩展了对理想气体准静态过程的了解。     

多方过程曲线的作图法

本文介绍了多方曲线的作图法:按多方过程方程和多方指数确定 p—V、p—T、V—T 三种状态图的辅助轴;利用多方曲线的斜率判定函数的增减性以规定45°线的起点与指向,从而可根据初态参数绘出三种状态图上的多方曲线。     

介质中电荷所受电场力的研究

在两个自由点电荷的电场中，两点电荷之间的相互作用力与点电荷所受的电场力是不同的，在真空中，这两种力是相似的，因为它们都满足这两点电荷之间相互作用的库仑定律，无论在真空中还是介质中，这两个点电荷之间的相互作用力都由它们相互作用的库仑力决定，但在一般情况下，在介质中，作用在点电荷上的电场力是不能由这两个点电荷之间的库仑力决定的，在电场中，如果让各向同性的均匀介质无限分布，作用在点电荷上的电场力仍可由两点电荷间的库仑力决定，本文研究了介质中点电荷所受的电场力等于两点电荷之间的库仑力的充要条件。     

电磁感应中的i-x图像是直线还是曲线

在电磁感应的习题中，有一类要求画i—x图像的作图题．一直以来，各种资料上都认为在变速运动中，i—x图像是曲线．在2007年高考理科综合科考试大纲的说明中，有一道例题，要求画i—x图像，在例题的分析中，给出的i—x图像是曲线，但没有说明理由（将在例题2中说明）．     

工科物理教学中的物理学史

为了激发学生学习物理的兴趣、培养学生的思维能力、提高学生素质，在工科物理课堂教学中，配合教学内容的展开，教师们大多会采取适时地穿插一些物理学史的教学方法，在多年的教学实践中，取得了许多有益的经验。不仅如此，翻开任何一本工科物理教材，物理学史的内容更是屡见不鲜，表明在工科物理教学中，物理学史受到了广大教师的重视，其地位与作用是不容低估的。不过，物理教材不同于物理学史教材，更不是物理学史专；在课堂教学中，一般也不能详细展开史料。如何恰到好处地在教材中引入、穿插物理学史内容?如何在课堂教学中渗透物理学史的内容?和同行们一样，我们也在教学实践中进行着探索。     

衬套内爆ALE方法二维MHD数值模拟

早期关于二维磁流体力学方程组的描述都是在Lagrangian或Eulerian坐标内进行的。在Lagrangian描述中，计算网格固定在物体上随物体一起运动，网格点与物质点在物体的变形过程中始终保持一致，因此能准确描述物体的移动界面。但对于大变形问题，物质的扭曲将导致计算网格的畸形而使计算无法进行下去。在Eulerian描述中，网格固定在空间中，因而计算网格在物体的变形过程中保持不变，因此很容易处理物质的扭曲。但对于运动界面，需要引入非常复杂的数学映射，将可能导致较大的误差。