Υ(3S)→Υ(1S)π＋π－衰变及一个可能的bbqq态

利用手征幺正方法研究了衰变\Upsilon(3S)→\Upsilon(1S)π^＋π^－.通过引入一个J^P=1^＋, I=1的中间态, 该衰变的π^＋π^－不变质量谱和cosθπ角分布都能够得到很好的解释. 同时,其他\Upsilon(nS)各态之间的π^＋π^－跃迁也能得到很好的描述. 通过拟合CLEO的数据,对这个态的质量和宽度作了预言. 该态的夸克组成应该是bbqq.     

直接CP破环的发现

正由质子束轰击靶产生的K~0在产生时则以CP为正的本征态K_1~0和CP为负的本征态K_2~0以同等比例相干叠加方式演变,K_1~0迅速衰变为ππ终态;相反,K_2~0有长得多的寿命,并且主要衰变为3π或半轻子终态πlv。1964年在BNL上首次观察到在经过足够多个cτ_s时间以后,还是有相当数量的两π衰变,显示出CP是不守恒的。长寿命和短寿命的质量本征态     

新纠缠态表象的构建及其性质

运用有序算符内积分(IWOP)技术,构建了(x)2—p1和.(x)1—P2的共同本征态｜η〉,并分析了该新纠缠表象的Schmidt分解形式.另外,我们还得到纠缠态｜η>的共轭态｜ξ〉,同时计算了它们的内积.最后我们给出了新双模压缩算符S2=μ∫d2η/π｜μη〉〈η｜的显式,并分析了其压缩特性.     

Belle实验?(5S)数据中新类底偶素态的寻找

Belle实验组利用在?(5S)共振峰上采集的大数据样本，对e+e－→π+π－?(nS)和π+π－hb (mP)(n=1，2，3，m=1，2)过程进行了研究，在π±?(nS)和π±hb(mP)的系统中，同时观测到了两个新的带电类底偶素结构——Zb(10610)和Zb(10650)。它们衰变到底偶素末态，同时还带有电荷，所以它们的组成成份中至少含有4个夸克。最近，对e+e－→π+π－π0γ?(1S)过程也进行了研究，在ω?(1S)系统中对类X(3872)的底偶素态Xb进行了寻找。     

寻找1+－奇特态再探

为了便于BES(北京谱仪)做数据分析,本文给出了在J/ψ→ωX,ω→2π或3π,X→KKπ反应中寻找1^+－奇特态的一些新的关系式.并且对于在三级二体衰变过程J/ψ→ωX,ω→2π或3π,X→K*K,K*→Kπ中如何寻找1^+－奇特态的问题作了讨论.     

介观电子谐振腔量子能谱与能量的量子涨落

针对介观电子谐振腔模型,在由电荷算符本征态构成的新Fock空间中,假设系统具有变换的对称性,通过求解Hamilton算符的本征值方程,给出系统的量子能谱关系.在电荷算符的Fock态下计算能量的量子涨落,分析和研究电子谐振腔的量子能谱性质.结果表明:类似于电荷的量子性,能谱明显地呈现出离散性,其大小决定于谐振腔的电参量、形状因子及栅极所加偏压等因素;而能量的量子涨落却仅与电荷量子、Planck常数以及系统自感有关.     

π-核双电荷交换反应短程贡献的夸克模型计算

本文给出了从夸克层次计算π^－核双电荷交换反应短程贡献的理论模型.由此模型具体计算了¹⁸O(π⁺,π^－)¹⁸Ne(g.s.)在低能区的角分布曲线,并与实验数据进行了比较.结果表明,此模型能够较好地解释双电荷交换反应在低能区的"反常"增大行为.     

核内核子费米运动对π核双电荷交换反应的影响

本文考察了核内核子费米运动对π核双电荷交换(DCX)反应传统机制的影响,计算了¹⁴C核到同位旋相似态的双电荷交换(DIAs DCX)反应在0～300MeV能区的0°激发函数,在100～300MeV的能区内能够很好地符合实验值,而在50MeV附近,则比实验值小2～3倍.结果表明:仅用传统机制似乎不能完全解释DIAS DCX的低能反常行为,需要引入新的机制.     

双π系统与JPC=1-+的奇特混杂态

基本的守恒定律要求IG(JPC)=1-(1-+)的态和IG(JPC)=0+(1-+)的态都不能衰变到双π系统.文献[17,18]提出的关于可以在双π系统中寻找1-+混杂态的论点是不正确的.     

Q变形非简谐振子湮没算符高次幂的本征态及其高阶压缩特性

构造出了Q变形的非简谐振子湮没算符K次幂(K≥3)的K个正交归一本征态,给出了它们的完备性证明,并且研究了它们的高次方压缩特性.结果表明,它们能够组成一个完备的Hilbert空间;且当K为偶数时,这些本征态均可呈现M次方[M=(n+1/2)K,n=0,1,2,…]压缩效应.     

五夸克态Θ的手征夸克模型研究(英文)

在手征夸克模型的框架下, 研究了五夸克态 uudd的结构. 分别考虑了 Jπ=(1/2)-和Jπ=(1/2)+的各四个组态. 结果表明对于不同的模型, 不论 Jπ=(1/2)-和 Jπ=(1/2)+, T=0的态的能量总是最低的. 但是最低态的能量的理论计算值仍比Θ质量的实验值高250—300 MeV.     

一类本征态迭加的高次压缩特性

对一类光子消灭算符aN的正交归一本征态的迭加态的振幅k次方压缩特性进行研究,结果表明一类aN的正交归一本征态的迭加态的振幅k次方压缩特性明显地区别于aN的正交归一本征态k次方压缩.无论N取奇数还是偶数迭加态均存在振幅k(k=Nt或Nt/2)次方压缩,当位相差δ=2mπ/t(m为整数)时迭加态不存在振幅k次方压缩;当δ=π时,只有N和t同时为奇数才有可能存在k次方压缩;当δ=π/2时,对应t≠4m的不同取值迭加态存在k次方压缩;因而参量的位相对振幅的k次方压缩起着关键性的作用.     

密度泛函理论研究草甘膦在纯的, 金属原子掺杂石墨烯表面的吸附机理

本研究采用密度泛函理论方法详细讨论了纯的石墨烯及Ti, Fe, Al, Ca原子掺杂石墨烯吸附草甘膦的机理.通过它们之间的吸附能,差分电荷密度,布居电荷,态密度分析发现草甘膦可以被纯的石墨烯及金属原子掺杂石墨烯不同程度地吸附.纯的石墨烯对草甘膦的吸附作用远不及掺杂石墨烯,其中,草甘膦在Ca掺杂石墨烯表面有最强相互作用.这是因为草甘膦与纯的石墨烯之间主要形成了-P=O…π,-COOH…π和-OH…π非共价的相互作用,而与掺杂石墨烯之间主要形成了Metal-O“单齿”和O-Metal-O“双齿”共价相互作用.本研究结果希冀为石墨烯在环境保护方面的应用提供有价值的理论指导.     

自旋结网圈表象中体积与面积本征值

利用抓算符作用的反称化和双元恒等式，通过计算，证明了3价和任意价自旋结网圈分别为体积和面积算符的本征态，并得到了体积本征值为2^-32l³₀∑ip_σp_τp_ρ和面积本征值为2^-1l²₀∑jp_l(j)的结果. 关键词： 体积算符 面积算符 本征值 自旋结网圈     

p→π~0π~0η分波分析理论公式及蒙特卡罗模拟研究

p p→π0 π0 η飞行湮没过程是寻找π0 π0 η系统中的胶球和π0 η系统中的JPC为 1 - +的奇特态粒子的极佳过程 .采用相对论张量分波分析方法给出该过程的分波分析理论公式 ,并对该过程进行了一些蒙特卡罗模拟研究     

π介子单电荷交换对无中微子双β衰变的贡献

本文计算了π介子单电荷交换机制对传递重中微子的0νββ衰变振幅的贡献,并与以前的π介子双电荷交换机制下的计算结果进行了比较,我们发现:对此衰变有重要贡献的π介子自由度只是π介子双电荷交换机制.     

e+e－实验中ψ(2S)能区连续态单光子湮没过程的贡献

研究了e⁺e^－实验中ψ(2S)能区连续态单光子湮没过程的截面对观测总截面的贡献.针对ψ(2S)质量处ωπ⁰和π⁺π^－两个观测末态,利用唯象模型估计了单光子湮没过程贡献的大小.分析表明,对于ψ(2S)→ωπ⁰和ψ(2S)→π⁺π^－,以及其他电磁末态分支比的确定,单光子湮没过程的贡献必须认真考虑.通过研究,我们认为对于BES实验来说,为了获得共振态电磁末态分支比的正确结果,至少需要在低于ψ(2S)共振峰的能量点采集10pb^－1的数据.     

高电荷态类锂等电子序列(Z=31~40)1s22p态能级结构的理论计算

利用多组态Dirac-Fock方法，本文研究了高电荷态类锂等电子序列（Z=31~40）离子1s22p激发态的精细结构. 考虑高关联轨道的电子关联影响以及Breit相互作用、量子电动力学效应和原子核运动效应等高阶修正，计算了2P1/2和2P3/2精细能级的本征能量，能级劈裂结果与已有理论计算一致. 结果表明，类锂离子1s22p态精细结构劈裂满足高电荷态的等电子序列标度规律（~ Z4）；发现离子空间尺寸随着原子序数增加收缩,相对论轨道1s1/2和2p3/2的径向电荷密度分布趋向于原子核.     

双参数形变谐振子湮没算符高次幂本征态的反聚束效应

研究了双参数形变谐振子湮没算符高次幂(akqs,k≥3)本征态的反聚束效应,并就k=3的情况运用数值计算方法研究了双参数形变对该效应的影响.结果表明,在双参数形变相干态中谐振子强度x=｜α｜²的若干取值区间内,akqs的本征态均可呈现反聚束效应,并且明显地受到qs形变参数的影响.     

新纠缠态表象对耦合2谐振子系统的应用

我们研究一个耦合2谐振子系统的本征态问题。我们构造了由算子（x1+p2）和（x2+p1）的共同本征态组成的新纠缠态表象︱γ>。在︱γ>表象得到了系统哈密顿的本征值和本征态。同样的问题用二次量子化表象进行了研究。我们发现在Fock空间，二次量子化表象可以被用来推得本征态的正规积表示。特别是发现了系统基态为广义2模压缩态