蟹状星云脉冲星光学辐射谱的理论拟合

本文基于文献[1]中提出的利用Compton辐射机制解释蟹状星云脉冲星光学辐射的思想,运用Herold给出的强磁场中的Compton微分散射截面在非相对论极限下(B/B_q<<1;ω/mc²<<1)的解析表达式,通过Lorentz变换,计算了上述散射过程的辐射谱分布。理论曲线较好地拟合了实测曲线,进一步表明文献[1]所述机制的合理性。     

以eV为单位测量电子静止质量

以¹⁹²Ir的γ射线的能量准确值作为比较标准,用高纯锗γ谱仪测出正电子在充氧气的气凝硅胶中湮没γ射线能量的平均值,与在真空气凝硅胶中湮没γ能量相比较,定出仲态电子偶素湮没γ能量,经对电子偶素运动的相对论效应及电子偶素结合能等修正,得出电子静止质量m₀c²=510998.80±0.74eV.实验结果与电子静止质量的最近调节值在误差内一致.     

强磁场中的逆Compton散射和Crab Pulsar的光学辐射

本文在非相对论极限下(B/B_q≤1,(?)_ω/mc^≤1),给出了强磁场中逆Compton散射的截面、偏振特性和散射光子能量的一般表达式,并在此基础上讨论了脉冲星外gap附近的次级高能粒子与gap脉动的低频光子的逆Compton散射产生Crab Pulsar光学辐射的可能性,这种机制可以较好地解释Crab Pulsar光学观测的主要特征。     

计算空间VLB1延迟和延迟率的数学模型

本文基于相对论的时空理论,建立了将空间 VLB1基线延伸到4×10⁸m(地-月距离)时,精度为1ps 的时间延迟模型和精度为10^-3ps/s 的延迟率模型.     

轻闭壳核的相对论性自洽场理论处理

本文考虑了一个由交换标量和矢量玻色子而相互作用着的核子系统的相对论Dirac-Hartree模型。我们应用此模型,对¹⁶O,⁴⁰Ca和⁴⁸Ca等闭壳核作了相对论自洽场计算,在计算自洽迭代势中,采用样条函数方法和高斯积分,以改进数值计算,对结合能、能量本征值、自旋—轨道劈裂、均方根半径等等,作出了计算。这个模型能较好地描述这些物理量,计算结果对于标量玻色子参数变化的敏感性也作了讨论。     

广义函数的解析和调和表示

刘尚平证明了任意广义函数T∈(Rⁿ)存在调和表示.本文中,我们证明了T的任意两个调和表示之差必是在Rⁿ上为0的Rⁿ⁺¹上的调和函数,证明了对一维广义函数而言,调和表示和解析表示的一致性,同时解决了一维广义函数的解析表示理论中未解决的问题:同一广义函数的任意两个解析表示之差必为整函数.给出了用广义收敛描述的多复变函数的一个解析延拓定理.对于Rⁿ×R₊上的调和函数,给出了是(Rⁿ)中某元素的调和表示的充要条件。     

重调和Hardy空间上的Toeplitz 算子

与调和Bergman 空间相对应, 本文研究重调和Hardy 空间h²(D²) 上的Toeplitz 算子. 本文发现, h²(D²) 上的Toeplitz 算子与经典的Hardy 空间、Bergman 空间及调和Bergman 空间上的Toeplitz算子的性质都有很大的差异. 例如解析Toeplitz 算子可以不是半可换及可交换的. 即使半可换, 其中任何一个符号可以不为常数; 即使可交换, 两个符号的非平凡线性组合也不一定是常数. 本文得到了h²(D²) 上两个解析Toeplitz 算子半可换和可换的充分必要条件.     

在J／Ψ粒子辐射衰变中寻找JPC等于偶++胶球

对于质量介于 1 .2和 2 .9GeV之间的I =0 ,J^PC等于偶⁺⁺ 无味强子 ,基于粒子衰变到两个赝标介子的衰变宽度和各衰变道的分支比的普遍分析 ,给出判别这粒子是介子还是胶球的两组判别式 .判断已知的I=0 ,J^PC=2 ⁺⁺,f₂ (1 5 2 5 )是一个典型的介子 .讨论了判断新的I=0 ,J^PC等于偶⁺⁺ 无味强子的方法     

近切触流形的φ*-解析向量场

本文引入了近切触流形（M,ø,ξ,η,g）中φ^*-解析向量场的概念,并研究了其性质.利用近切触流形的性质,证明了切触度量流形中的φ^*-解析向量场v是Killing向量场且φv不是φ^*-解析的.特别地,如果近切触流形M是正规的,得到v与ξ平行且模长为常数.另外,证明了3维的切触度量流形不存在非零的φ^*-解析向量场.     

偶错位图的张量幂的最大独立集和自同构群

若A_n 是X := {1, 2,..., n} 上的偶置换构成的交错群, E_n 是X 上的偶错位集, 则Cayley 图AΓ_n := Γ(A_n, E_n) 称为偶错位图. 令AΓ_n^q 为q 个AΓ_n 的张量幂. 在本文中, 我们研究了AΓ_n^q 的连通性、直径、独立数、团数、色数和最大独立集等性质. 利用AΓ_n^q 最大独立集的结果, 我们完全确定了AΓ_n^q 的自同构群的结构.     

直接测定偶极跃迁矩阵元的瞬态相干光谱方法

本文提出了一种用瞬态相干光学效应直接测定偶极跃迁矩阵元的新方法。用CW激光器和Stark开关技术实现对气体分子的脉冲激发,当提供合适的相移,可以得到带有弛豫振荡的光学旋转回波效应,由振荡频率与偶极跃迁矩阵元的线性关系,可以直接确定偶极跃迁矩阵元的精确值。文中给出了完整的理论计算和实验方法,对¹³CH₃F分子振转能级间偶极跃迁矩阵元的精确测量结果表明,理论考虑和实验方法都是正确的,这种方法的独特优点,足以使它成为实验测定偶极跃迁矩阵元精确值的有效手段。     

相对论介子束缚态的一些普遍性质

本文从B-S方程出发讨论相对论介子束缚态的一些普遍性质,包括0^--1^-介子的对称性,0^--1^-介子质量分裂等。结果表明,标量(1)或静矢(γ₄)相互作用可满足0^--1^-对称性;在相对论情形下,由单胶子交换矢量(γ_μ)势所引起的0^--1^-质量分裂,将以质量平方形式出现;在重夸克(层子)模型中,只有以赝标(γ₅)为主的相互作用,可近似地满足0^--1^-对称性,并可能给出合理的质量谱,BargmannWigner型波函数存在着严重困难。     

撕裂模准线性增长分析

发现经典的电阻撕裂模准线性理论在磁岛增长的分析上存在着定性的近似,克服这一近似,得到了新的磁岛准线性演化的解析表达式,结果表明,岛宽的增长为w～t^1/2而不是经典理论的w～t,对一般Tokamak等离子体参量,岛宽的增长率远大于Rutherford增长率,而饱和岛宽小于前人理论的结果.     

回旋辐射的半经典量子理论

基于半经典量子理论讨论了强磁场中非相对论性热电子的回旋辐射过程,在四极近似下导出回旋共振吸收系数k_ν、回旋共振吸收截面σν及回旋共振微分散射截面的表达式.结果表明,强磁场中电子回旋共振吸收截面远大于自由电子的Thomson散射截面.     

Cerenkov发射线和类星体参量的确定

本文进一步论证,类星体的发射线有可能来自erenkov线状发射机制,并针对样品3C 273完成了L_α观测谱线和理论谱线的拟合。从而定出3C 273的物理参量的估值。平均气体密度为N≈1.8×10¹⁶厘米^-3,平均气体温度为T≈13000K,相对论电子密度则为N_e≈10⁸厘米^-3。     

两结团系统单道RGM积分核的机器推导

本文按复生成坐标技术(CGCT)的方案,讨论了两结团系统(一为p结团,另一为s结团)单道共振群(RGM)积分核的机器推导问题;给出了算法,用符号处理语言FCY编制了程序AD-RGM.作为该程序的检验和应用,由机器推导出了⁶Li+T和⁷Li+T系统单道RGM积分核的解析表达式,这些表式稍作整理即可用于数值计算。     

光电离激发过程中末态关联的高级修正

把多体微扰理论(MBPT)用于计算钠原子的光电离过程2p²3s→2p~53skl和光电离激发过程2p⁶3s→2p~54shl和2p⁶3s→2p⁵5skl.对两种光电离激发过程2p⁶3s→2p⁵4skd和2p⁶3s→2p⁵5skd的3种末态关联(shake-off,virtual-Auger和knock-out)及基态关联分别进行了计算与讨论发现末态关联的shake-off过程是这些光电离激发过程最主要的贡献,而偶极矩算符〈kd|z|2p〉对末态关联有最重要的影响.为了对末态关联作用进行更准确更细致的研究,对偶极矩阵元〈kd|z|2p〉分别采用了最低级近似,一级近似和高级近似进行计算与讨论.高级近似包括了The radom-phase approximation(RPA)和重要的Brueckner-orbital(BO)和Structureradiation(SR)关联.改进了耦合方程方法,使主要的RPA关联和BO关联包括了无穷级近似.在考察这些高级近似后的计算中,光电离激发过程2p⁶3s→2p⁵4skl和2p³s→2p5⁵skl的计算结果与实验相吻合.     

紧群作用下的扭化解析挠率

在紧群中的非单位元的作用只有孤立的不动点的情形下, 我们研究了扭化de Rham 复形上的解析挠率的等变情形. 在一些条件下, 我们也研究了Z₂- 分次的椭圆复形上的离域的(delocalized) L²-解析挠率.     

D′(Rn)广义函数作为调和函数的边界值

本文证明了每个D''(Rⁿ)广义函数都是R₊ⁿ⁺¹上某调和函数的边界值,这个调和函数可以延拓到Rⁿ⁺¹上,其奇异部分恰为suppT。此外,对某些S''(Rⁿ))广义函数给出了相应调和函数的计算公式。特别给出了以多项式为边值的调和函数的解析表达式。     

含频散项的K(2,3)方程的精确行波解

本文研究了包含频散项的K(2,3)方程u_t+(u²)_x-(u³)_xxx=0的分支问题.利用动力系统的定性分析,并且借助Maple软件进行数值模拟得到行波解系统相应的相图,然后通过积分计算得到周期尖波解、类扭波和类反扭波的精确解的函数表达式,以及孤立波精确解的隐函数表达式.