飞秒激光与固体靶相互作用过程中真空加热机制

着重研究了飞秒激光在无预脉冲时与固体靶的相互作用过程. 实验和粒子模拟(PIC)研究表明, 在此条件下, 激光脉冲对等离子体的真空加热和逆轫致吸收是激光能量被吸收的主要机制. 实验中发现电子和X射线能谱均具有双温结构. 较低的电子温度可以归因于激光场对电子的驱动; 较高的电子温度则是由于激光诱导的电场对电子的加速造成的. 对PIC模拟获得的反射激光脉冲的频谱研究显示, 等离子体的密度标长很大程度上决定了激光吸收和电子加速的机制.     

H+离子在固体中的电子俘获

在0.6, 0.9, 1.2, 1.6和1.8 MeV的能量下, 测量了H⁺离子在不同厚度的碳膜中产生的中性产物H和负离子产物H-的产额Φ(H)和Φ(H^-). 测量结果表明, 在相同的能量下Φ(H)和Φ(H^-)都是常数, 而且Φ(H)比Φ(H^-)大几个数量级. 分析了H⁺在固体中运行时不断地俘获和损失电子的电荷交换过程. 证明快离子在固体中确实存在这个过程, 并得到了电荷交换截面比的经验公式.     

米波Ⅰ型爆发区域快电子的稳定约束

本文在分析了目前已有的米波Ⅰ型爆发模型的基础上,指出了非热电子在日冕局部区域长时间存在的可能性及其能谱分布是Ⅰ型爆发理论的一个关键问题.考虑了非热电子与啸声的共振相互作用,得到了非热电子得以长期存在所必须满足的啸声稳定化条件.由于Ⅰ型源区E_c》kT,考虑到非热电子可以在磁阱中沿磁力线迅速扩散,论证了非热电子在米波Ⅰ型源区域长期约束是不可能的.但作为耀斑标志的粒子加速过程的长期后果而存在非热电子的连续源时,啸声将使非热电子局限在磁阱的某一部位而不能沿磁力线扩散.这时,在满足稳定化条件的情况下,可以稳定地约束足够数目的非热电子.且在适当磁场条件下,非热电子的能谱具有间隙分布的特点,并产生很高亮温度的朗缪尔波.在此基础上,还解释了Ⅰ型爆发的某些观测特征.     

230Ac β-延发裂变概率的测定

由60 MeV/μ ¹⁸O离子照射天然钍靶所引起的²³²Th-2p反应产生²³⁰Ra, 通过放射化学分离方法从被照射的靶中提取出镭元素并制成薄源, 经²³⁰Ra®²³⁰Ac 得到²³⁰Ac. 用云母裂变径迹探测器和PHGe γ 射线探测器对来自源中的裂变碎片和 γ谱进行记录和测量, 借助于所测得的两个裂变事件和 γ谱, 鉴别了β-延发裂变核²³⁰Ac, 得到了它的β-延发裂变概率为(1.19±0.85)×10^-8.     

槽状靶和平面靶产生的激光等离子体的实验研究 *

对两种几何形状靶产生激光等离子体的软X光和谐波发射的比较研究发现,相对常用的平面靶,槽状靶中的高阶离化态离子产生的X射线发射增强.槽状靶对激光更有效吸收是造成这一现象的主要原因.     

激光等离子体的快离子发射谱

本文报道用宽频带与窄频带Nd玻璃激光辐照平面CD₂,Al.Ta靶,靶面功率密度0.3～2×10¹⁴W/cm².在与光轴成39°方向放置Faraday筒观察靶面快离子发射的时间波形.打CD₂靶的快离子发射谱中,有表现C,D离子运动的两个峰;而打Al靶仅有一个峰,打Ta靶信号较弱.我们用激光场加速电子、离子获得高的平动能,又通过电子-电子、电子-离子的碰撞使得部分平动能转化为热能,电子、离子均被加热获得高温的理论模型计算了离子的平动能、温度与由实验的离子峰值及宽度定出的平动能与温度基本相符.也定性阐明了电子、离子温度与激光频带宽度的关系.     

γ暴火球中的电子Fermi加速

用数值方法计算了γ暴火球的动力学演化过程. 发现在γ暴火球的演化过程中,由于负压效应,会产生回流, 回流物质与向外膨胀的物质碰撞产生激波. 在回流物质壳层之间来回运动的电子可获得一阶Fermi加速,这种加速机制的效率很高,经过有限的几次碰撞可使电子的能量达到10⁴～10⁵ MeV,由此产生的高能电子的辐射有可能成为观测到的γ暴.     

飞秒激光等离子体的光学诊断

使用飞秒激光探针法,对飞秒激光等离子体膨胀过程进行了光学诊断.实验得到了不同时刻的等离子体阴影图和干涉图.大尺度环形自生磁场对等离子体产生了挤压,磁场的横向约束导致等离子体的宏观非对称性和jet结构.等离子体在纵向的膨胀尺度呈现t^1/2变化规律.     

Gd2SiO5: Eu3+中VUV激发的量子剪裁

在北京同步辐射装置的真空紫外光谱站, 对Gd₂SiO₅: Eu³⁺激发谱、发射谱进行了研究. 基于Gd³⁺-Eu³⁺体系通过能量传递发生可见光量子剪裁的原理, 对实验结果进行了讨论. 当直接激发Gd³⁺的⁶GJ态时, 有2个来自Eu³⁺的可见光光子发射, 粗略的估算表明Gd₂SiO₅: Eu³⁺是一种有效的量子剪裁材料.     

银道面致密HⅡ区的成协分子云

利用紫金山天文台青海站的13.7 m毫米波望远镜,对银道面的一个包含19个致密HⅡ区的大质量星形成区进行了¹³CO(J=1-0) 的谱线成图观测.以较高的分辨率给出了该区域完整的大尺度（28′×45′）¹³CO发射的结构.结合其远红外发射和尘埃色温度的空间分布图,发现在新形成的大质量星和成协分子云间可能存在多种形式的动力学联系.对该区域新的致密冷核和分子发射空洞的形成及其与大质量星形成和演化的关系进行了探讨,导出了所有HⅡ区激发星的光度及成协分子云的主要物理参数.结果表明,新形成大质量星的光度与成协分子云的参数——¹³CO柱密度、谱线发射宽度以及一个波束内的分子云质量明显相关.     

激光分子束外延制备高质量的YBCO超导薄膜

利用活化气体做氧源,使生长气压比普通脉冲激光沉积方法(PLD)低2～3个数量级,用激光分子束外延在SrTiO₃(100)衬底上制备出临界转变温度T_c0=85～87K,临界电流密度J_c≥1×10⁶A/cm²的高质量YBCO超导薄膜.原子力显微镜(AFM)测得表面无明显颗粒,均方根粗糙度约为7.8nm.在这种薄膜基础上制备的Josephson量子干涉器件(DC-SQUID)具有良好的温度循环稳定性.     

稀土区质子滴线核142Ho的β 缓发质子衰变

通过重离子引起的核反应¹⁰⁶Cd (⁴⁰Ca, p3n)合成了新的β 缓发质子先驱核¹⁴²Ho, 并且配合氦喷嘴快速带传输系统用“p-γ”符合方法对它进行了首次鉴别. 观测了¹⁴²Ho的β 缓发质子衰变, 测定其半衰期为(0.4±0.1) s. 利用统计模型拟合实验估计的对质子女儿核¹⁴¹Tb中末态的相对分支比和缓发质子能谱, ¹⁴²Ho的基态自旋被指认为5, 6或7. 用Woods-Xason Strutinsky方法计算了¹⁴²Ho的核位能面, 其结果支持指认¹⁴²Ho的基态自旋宇称为7-. 作为副产品, 还首次观测到了来自先驱核¹³⁹Gd, ¹⁴⁰Tb, ¹⁴²Tb和¹⁴³Dy的β 缓发质子衰变产生的质子女儿核中的一些γ 跃迁.     

飞秒放大系统中振荡级自启动的动力学过程研究

利用低损耗宽带半导体可饱和吸收镜(SESAM),实现了飞秒太瓦(10¹²W)激光放大系统的自启动及其稳定运转.研究了SESAM锁模自启动动力学过程及其由温度效应引起的波长位移现象.由放大系统输出脉冲宽度为37.5 fs,峰值功率1.6 TW,信号与ASE的功率比达10^7.     

二次谐波发射的时间截止或迟后特性研究

本文论述了在较宽脉冲或在人为引入预脉冲的激光与等离子体相互作用中的二次谐波发射的新特性,特别是在时间分辨特性上的截止或迟后发射的行为。研究表明,受激布里渊散射是导至低z靶所发射的二次谐波时间截止特性的主要原因;而经典逆轫致吸收则可能是决定高z靶的二次谐波发射的时间分辨特性的重要机制。     

anti-de Sitter 空间中紧致类空超曲面的积分公式及其在常高阶平均曲率下的应用

该文对 anti-de Sitter 空间H₁ⁿ⁺¹中的紧致类空超曲面建立了积分公式,并应用它们在常高阶平均曲率的条件下讨论了H₁ⁿ⁺¹中紧致类空超曲面的全脐问题.     

重图的超f - 边覆盖染色

图G的一个超f - 边覆盖染色就是它的一个f - 边覆盖染色并且使得图G中的重边染上不同的颜色. 令χ^H_fc(G)是图G存在一个超f - 边覆盖染色时所需最大的颜色数k. χ^H_fc(G)称作是图G的超f - 边覆盖染色色数. 本文讨论重图的超f - 边覆盖染色的存在性并且给出了重图的超f - 边覆盖染色的色数下界.     

激光等离子体慢离子发射波形的双峰结构

本文采用1—3J,150ps宽频带与窄频带N_d玻璃激光辐照平面铝靶,靶面功率密度1—3×10¹⁴W/cm²。当用窄频带激光打靶时,入射方向与靶面法线成24°,偏振在入射平面(即P偏振)在靶面法线方向放置Faraday筒,则观察到慢离子发射波形的双峰结构。如入射光的偏振改为垂直于入射平面(即S偏振),仍然有双峰结构,与P偏振略有差别;如入射光方向垂直于靶面,Faraday筒放置在偏下与靶面法线成30°位置,则双峰结构很不明显。若用宽频带激光进行同样试验,则双峰结构很不明显,文章分析了上述现象的物理机制,并用二组分等离子体绝热膨胀模型,计算了离子发射波形,与实验比较基本相符。     

Sn+1中具平行Möobius第2基本形式超曲面的分类

设Mⁿ (n≥2)为(n+1)维单位球面Sⁿ⁺¹中的无脐点超曲面, 则Mⁿ上伴随有所谓的Möbius度量g, Möbius第2基本形式B, 它们是Mⁿ在Sⁿ⁺¹的Möbius变换群下的不变量. 对具有平行Möbius第2基本形式的超曲面给出了完全分类.     

具有阻尼的p系统弱熵解的非线性扩散波的收敛率

研究具有阻尼的p-系统Cauchy问题弱熵解的渐近行为. 在L^∞-模或L²-模意义下获得了弱熵解的非线性扩散波的收敛率, 这种收敛率类似于由Nishihara得到的光滑解的衰减率, 所用方法是粘性消失法和能量方法.     

弱 Hopf 超代数 wsldq(m|n)

该文依据弱Hopf代数的定义给出弱Hopf超代数的定义. 进而利用弱反极取代Hopf代数中反极的方法, 构造一类不是Hopf超代数的弱Hopf超代数wsl^d_q(m|n), 并给出了wsl^d_q(m|n)的PBW基.