两相不定常连续铸钢问题有限元逼近的收敛性分析

记Ω=(0,1)×(0.τ)为钢锭区域,Ω_τ=(0,T)×Ω,Ω_τ=Ω_1(t)∪Ω_2(t),t∈(0,T),其中Ω_1(t)与Ω_2(t)分别表示液态与固态区域。时刻t时的自由界面由F(t)={(x,z)∈Ω,s(X,Z,t)=0}表示,F=(?)F(t)。 设u=u(X,Z,t)表示温度。作变换后不妨设Ω,(t)上     

二重福里哀级数的线性求和法

§1.引言设C(Ω)为定义在上的,对x,y均以2π为周期的连续函数空间。对于任意的f(x,y)∈c(Q),借助数组确定如下的二元三角多项式:此处,a_(kl),b_(kl),c_(kl),d_(kl)为f(x,y)的福里哀系数。现在,考虑下面问题: 当A={λ_(kl)~(mn)}满足何种条件时,对于任意的f(x,y)∈C(Ω),关系式     

拟似共形映照的模偏差定理

<正> 1.序言.设 w(z)是区域 D 内的正向同胚映照,Ω(ζ_1ζ_2ζ_3ζ_4)是一拓扑四角形,mod Ω(ζ_1ζ_2ζ_3ζ_4)表示这个四角形的共形模数,即四角形Ω(ζ_1ζ_2ζ_3ζ_4)到其共形等价矩形的对应下,ζ_2ζ_3和ζ_3ζ_4的对应边边长的比值.如果对D内任一拓扑四角形 R(z_1z_2z_3z_4),     

有界完全Reinhardt域上推广的Roper-Suffridge算子

在$\C^n$中的有界完全Reinhardt域$\Omega$上推广的Roper-Suffridge算子$\Phi(f)$定义为 \begin{eqnarray*} \Phi^r_{n,\beta_2, \gamma_2,\ldots, \beta_n, \gamma_n}(f)(z)\!=\!\Big(rf\Big(\frac{z_1}{r}\Big), \Big(\frac{rf(\frac{z_1}{r})}{z_1}\Big)^{\beta_2}\Big(f’\Big(\frac{z_1}{r}\Big)\Big)^{\gamma_2}z_2,\ldots, \Big(\frac{rf(\frac{z_1}{r})}{z_1}\Big)^{\beta_n}\Big(f’\Big(\frac{z_1}{r}\Big)\Big)^{\gamma_n}z_n \Big), \end{eqnarray*} 其中 $n\geq2$, $(z_1, z_2,\ldots, z_n)\in \Omega$, $r=r(\Omega)=\sup\{|z_1|: (z_1, z_2,\ldots, z_n)\in \Omega\}, 0\leq \gamma_j\leq 1-\beta_j, 0\leq \beta_j\leq 1$, 这里选取幂函数的单值解析分支, 使得 $(\frac{f(z_1)}{z_1})^{\beta_j}|_{z_1=0}= 1$ 和 $(f’(z_1))^{\gamma_j}|_{z_1=0}=1, j=2,\ldots, n$. 证明了 $\Omega$上的算子 $\Phi^r_{n,\beta_2, \gamma_2,\ldots, \beta_n, \gamma_n}(f)$ 是将 $S^*_\alpha(U)$ 的子集映入$S^*_\alpha\,(\Omega)\,(0\leq \alpha<1)$, 且对于一些合适的常数 $\beta_j, \gamma_j, p_j$, $D_p$上的这个算子 $\Phi^r_{n,\beta_2, \gamma_2,\ldots, \beta_n, \gamma_n}(f)$ 保持$\alpha$阶星形性或保持$\beta$ 型螺形性, 其中 $ D_p=\bigg\{(z_1, z_2,\ldots, z_n)\in \C^n: \he{j=1}{n}|z_j|^{p_j}<1\bigg\},\quad p_j>0, j=1, 2,\ldots, n, $ $U$是复平面$\C$上的单位圆, $S^*_\alpha(\Omega)$ 是 $\Omega$ 上所有正规化$\alpha$阶星形映射所成的类. 也得到: 对于某些合适的常数 $\beta_j, \gamma_j, p_j$ 和 在$\C^n$中的有界完全Reinhardt域$\Omega$上推广的Roper-Suffridge算子$\Phi(f)$定义为 \begin{eqnarray*} \Phi^r_{n,\beta_2, \gamma_2,\ldots, \beta_n, \gamma_n}(f)(z)\!=\!\Big(rf\Big(\frac{z_1}{r}\Big), \Big(\frac{rf(\frac{z_1}{r})}{z_1}\Big)^{\beta_2}\Big(f’\Big(\frac{z_1}{r}\Big)\Big)^{\gamma_2}z_2,\ldots, \Big(\frac{rf(\frac{z_1}{r})}{z_1}\Big)^{\beta_n}\Big(f’\Big(\frac{z_1}{r}\Big)\Big)^{\gamma_n}z_n \Big), \end{eqnarray*} 其中 $n\geq2$, $(z_1, z_2,\ldots, z_n)\in \Omega$, $r=r(\Omega)=\sup\{|z_1|: (z_1, z_2,\ldots, z_n)\in \Omega\}, 0\leq \gamma_j\leq 1-\beta_j, 0\leq \beta_j\leq 1$, 这里选取幂函数的单值解析分支, 使得 $(\frac{f(z_1)}{z_1})^{\beta_j}|_{z_1=0}= 1$ 和 $(f’(z_1))^{\gamma_j}|_{z_1=0}=1, j=2,\ldots, n$. 证明了 $\Omega$上的算子 $\Phi^r_{n,\beta_2, \gamma_2,\ldots, \beta_n, \gamma_n}(f)$ 是将 $S^*_\alpha(U)$ 的子集映入$S^*_\alpha\,(\Omega)\,(0\leq \alpha<1)$, 且对于一些合适的常数 $\beta_j, \gamma_j, p_j$, $D_p$上的这个算子 $\Phi^r_{n,\beta_2, \gamma_2,\ldots, \beta_n, \gamma_n}(f)$ 保持$\alpha$阶星形性或保持$\beta$ 型螺形性, 其中 $ D_p=\bigg\{(z_1, z_2,\ldots, z_n)\in \C^n: \he{j=1}{n}|z_j|^{p_j}<1\bigg\},\quad p_j>0, j=1, 2,\ldots, n, $ $U$是复平面$\C$上的单位圆, $S^*_\alpha(\Omega)$ 是 $\Omega$ 上所有正规化$\alpha$阶星形映射所成的类. 也得到: 对于某些合适的常数 $\beta_j, \gamma_j, p_j$ 和 在C~n中的有界完全Reinhardt域Ω上推广的Roper-Suffridge算子Φ(f)定义为Φ_(n,β_2,γ_2,…,β_n,γ_n)~r(f)(z)=(rf(z_1/r),((rf(z_1/r))/z_1)~(β_2)(f′(z_1/r))~γ_2_(z_2,…,)((rf(z_1/r))/z_1)~(β_n)(f′(z_1/r))~(γ_n)_(z_n),其中n≥2,(z_1,z_2,…,z_n)∈Ω,r=r(Ω)=sup{|z_1|:(z_1,z_2,…,z_n)∈Ω},0≤γ_j≤1-β_j,0≤β_j≤1,这里选取幂函数的单值解析分支,使得((f(z_1))/z_1)~(β_j)|_(z_1=0)=1和(f′(z_1))~(γ_j)|_(z_1=0)=1,j= 2,…,n.证明了Ω上的算子Φ_(n,β_2,γ_2,…,β_n,γ_n)~r(f)是将S_α~*(U)的子集映入S_α~*(Ω)(0≤α<1),且对于一些合适的常数β_j,γ_j,p_j,D_p上的这个算子Φ_(n,β_2,γ_2,…,β_n,γ_n)~r(f)保持α阶星形性或保持β型螺形性,其中(?) U是复平面C上的单位圆,S_α~*(Ω)是Ω上所有正规化α阶星形映射所成的类.也得到:对于某些合适的常数β_j,γ_j,p_j和0≤α<1,Φ_(n,β_2,γ_2,…,β_n,γ_n)~r(f)∈S_α~*(D_p)当且仅当f∈S_α~*(U).     

一类非自治离散周期系统的周期解

τ∈I={τ_0 i,τ_0>0,i=0,1,2,…},x∈R~n,A:I×R~n→R~n×n和b:I×R~n→R~n是连续的.设对所有的(τ,x)∈I×R~n有某个整数m>1,使得A(τ m,x)=A(τ,x),B(τ m,x)=b(τ,x),并记I_0={τ_0,τ_0 1,…,τ_0 m-1}.这时称系统(1)为离散周期系统,用x(τ,τ_0,x_0)表示系统(1)满足初始条件x(τ_0)=x_0的唯一解,并对初始值x_0是这续的,τ≥τ_0>0.利用Schauder不动点定理,可以证明如下的:     

关于多元凸函数的Bernstein多项式逼近的阶

1.引言 用△_k是表示R~k中的单纯形:△_k={X=(x_1,x_2,…,x_k)∈R~k|x_i≥0,i=1,2,…,k;sum from i=1 to k(x_i)≤1};C(△_k)表示定义在△_k上的连续函数的全体.记||f||=||f||_(△_k):=sup|f(X)|,ω(f,t):=sup |f(X)-f(Y)|。连续函数ω(t),t∈[0,+∞)称为     

三次样条的Hermite-Birkboff插值

设Δ:0=x_0相似文献   

Bargmann空间中无界Gribov-Intissar算子的谱逼近（英文）

在[Adv.Math.(China),2015,44(3):335-353]中,我们研究了经典Bargmann空间Bo中的非自伴算子H_μ:H_μ=S_μ+H_λ,其中S_μ=μz d/(dz),H_λ=iλ(z(d~2)/(dz~2)+z~2 d/(dz)),i~2=-1,参数μ,λ都是实数.我们给出了H_μ的谱分析和H_μ的广义特征向量的渐近分析.设ek(z)=(z~k)/((k!)~(1/2)),k=1,2,…是B0的正交基.算子H_μ可以被一列三对角矩阵逼近,此三对角矩阵的主对角线元素为β_k=μk,次对角线元素α_k=iλk(k+1)~(1/2),1≤k≤n,n∈N.对于μ∈C和λ∈C,本文主要研究上述矩阵的特征值z_(k,n)(μ,λ)的局部化,它是多项式P_(n+1)~(μ,λ)(z)的零点,P_(n+1)~(μ,λ)(z)满足三项递推关系:若"∈R和λ∈R,则上述矩阵是复对称的.在这种情况下,我们证明了R上有界变分复值函数∈(z)的存在性,它使得权重为∈(z)的多项式P_n~(μ,λ)(z)是正交的.我们也考虑了H_μ的扰动H_λ'=S_λ'+H_λ,其中S_λ'=λ'z~2(d~2)/(dz~2)+S_μ,λ'∈R,H_λ可以被矩阵(h_(jk)~λ)_(j,k=1)~∞表示.证明了可以通过S_λ'的特征值和有限矩阵(h_(jk)~λ)_(j,k=1)~n的特征值的组合来逼近H_λ'的特征值.     

非线性最优化线搜索终止规则的综述

一、引言在非线性最优化领域中,对于优化问题其中 f:R→R~1,f∈C~1,约束集 R(?)R~n,一般采用形如 x_(k+1)=x_k+λ_(kpk),k=0,1,…,的迭代算法来求解,这里 p_k 表示搜索方向,λ_k 为搜索步长.p_k 一般选为下降方向,即▽f(x_k)~Ypk<0,p_k 选定后,λ_k 的选取至关重要,如果λ_k 选得不合理,有时连收敛性都难以保证;反之,即使在较弱的条件下也会获得比较满意的结果.λ_k的选取过程实质上是一个搜索过程,我们先将 n 元函数,看成是沿方向 p_k 的一无函数 h_k(λ)f(x_k+λ_(pk)),再对 h_k(λ)实施线搜索.大多数线搜索要求其有下降性质:     

Liénard方程至多有一个极限环的二个充分条件

对Linard方程 作相应的假设,作变换,得到F_1(z),F_2(z)。再设F_1(z)=-F_2(z),F′_1(0)<0,F″_1(z)连续。记F(z)=F_1(z),得到方程记 dz/dy=F(z)-y。(1) 记m=min F(z),M=n F(z),用求文[3]中状态函数Φ_3(z_0)的方法,得[0,z_0]