共查询到20条相似文献,搜索用时 437 毫秒
1.
柱状固体复合结构对斜入射超声波的散射 总被引:2,自引:0,他引:2
较详细阐述了三层柱状固体复合结构对斜入射超声波的散射理论.厚度远小于声波波长和内层半径的中间圆环可模拟为内外层媒质之间的界面薄层.将声波斜入射时中间国环层力学量的传递矩阵作线性近似展开,我们首次建立了描述界面薄层的三维弹簧物理模型,由此进一步分析了固体界面处的声学边界条件.利用弹簧模型,我们最后从数值上研究了玻璃纤维/铝基复合结构中界面薄层力学参量的变化对斜入射超声散射截面积的影响. 相似文献
2.
首先描述了横向各向同性复合圆柱结构的入射声场、散射声场及内部的驻波声场,然后利用转移矩阵方法导出了求解散射声场的方程组,计算了铝/各向异性界面层/纤维复合结构对斜入射声波的背向散射谱和散射截面积。将柱状复合结构中各向异性界面薄层相应的转移矩阵作渐近展开,建立了模拟这种界面薄层的弹簧模型及界面处广义边界条件。结果表明,模型中劲度常数仅依赖于界面薄层厚度及界面层媒质的弹性常数Cll,C12和C44,而振子质量与Cll,C44,C13和C33有关。 相似文献
3.
磁多层结构中处理界面散射的新方法 总被引:2,自引:0,他引:2
本提出了处理界面散射的新方法。在用准经典近似理论处理Fe/Cr多层结构输运性质时,把界面附近互扩散区域中磁性杂质体散射等效为一个有效界面的散射。新的界面散射机制不同于过去用的常数透射系数,而是与合金层的厚度、杂质散射的自旋不对称性以及电子运动方向都有关的散射系数。用有效界面散射可以提高界面对电阻率的贡献,能较好地同时解释磁多层结构中巨磁阻与电阻率的实验结果。 相似文献
4.
固体间界面的物理模型和界面对声波的反射 总被引:4,自引:0,他引:4
简要描述了模拟两固体间界面特性的弹簧模型,该模型最早是根据静力学方法提出的,后来用固体间界面薄层的声波反射方法加以改进,从界面弹簧模型可以方便地得到界面外近似边界条件,其中包含界面“弹簧”振子的劲度常数和质量,文章还给出了两相间固体中界面声反射系数的表达式,介绍了测量界面劲度常数的超声反射谱方法。最后讨论了仍关声波与界面相互作用研究领域中最近的一些研究进展。 相似文献
5.
6.
《物理学报》2021,(17)
本文研究InGaN作为AlGaN/GaN插入层引起的电子输运性质的变化,考虑了AlGaN和InGaN势垒层的自发极化与压电极化对Al_xGa_(1–x)N/In_yGa_(1–y)N/GaN双异质结高电子迁移率晶体管中极化电荷面密度、二维电子气(2DEG)浓度的影响,理论分析了不同In摩尔组分下, InGaN厚度与界面粗糙度散射、随机偶极散射和极性光学声子散射之间的关系.计算结果表明:界面粗糙度散射和随机偶极散射对双异质结Al_xGa_(1–x)N/In_yGa_(1–y)N/GaN的电子输运性质有重要影响,极性光学声子散射对其影响最弱; 2DEG浓度、界面粗糙度散射、随机偶极散射和极性光学声子散射的强弱由InGaN势垒层厚度和In摩尔组分共同决定. 相似文献
7.
运用改进的无规元素等位移模型和玻恩-黄近似,结合电磁场的麦克斯韦方程和边界条件,研究了真空/极性二元晶体薄膜/极性三元混晶薄膜/极性二元晶体衬底四层系统的表面和界面声子极化激元.以AlxGa1-xAs/GaAs和ZnxCd1-xSe/ZnSe为例,获得了表面和界面声子极化激元模的色散关系以及表面模和界面模的频率随混晶组分和薄膜厚度的变化关系.结果表明,三元混晶四层异质结系统中存在七支表面和界面声子极化激元模,且这七支表面模和界面模的频率随混晶组分和薄膜厚度呈非线性变化,三元混晶的"单模"和"双模"性也在色散曲线中得到了很好的体现. 相似文献
8.
9.
10.
11.
结合推导层状复合媒质各界面刚性联接时声导波频散特性方程的传递矩阵方法,以及滑移界 面边界条件和弱界面“弹簧”模型,分别导出了超薄层状复合媒质中存在不同深度弱界面、滑移界面和脱层情况下声导波的广义频散方程,分析了三种联接界面的深度对低模式声导波频散特性的影响.
关键词:
导波
界面
频散 相似文献
12.
应用特征矩阵法研究了非均匀渐变界面Al0.9Ga0.1As/AlyGa1-yAs/GaAs/AlxGa1-xAs DBR的光学特性.建立了非均匀渐变界面AlyGa1-yAs的折射率模型,并得到了渐变界面特征矩阵的解析解,通过特征矩阵法分别计算了突变GaAs/Al0.9Ga0.1As DBR和渐变DBR的反射谱和反射相移,分析了非均匀渐变层对DBR光学特性的影响,对渐变DBR,需要在DBR前面再增加一定厚度的非均匀渐变相位匹配层才能使整个DBR满足中心波长相位匹配条件,并通过光学厚度近似方法求出相位匹配层厚度.
关键词:
DBR
反射谱
反射相移
特征矩阵法 相似文献
13.
在浅海,尤其是负梯度声速剖面和海面较为平静的浅海波导,海底界面反向散射是浅海混响的主要来源.经验散射模型只适用于分析浅海混响平均强度衰减特性,而基于物理机理建立的反向散射模型克服了这一缺陷,但同时也引入了其受地声模型约束的问题.本文结合了海底反射系数的三参数模型,对浅海远场海底反向散射模型进行了简化,以减少地声模型的输入参数.理论分析了海底反射系数的相移参数可以描述海底对声场的散射作用,无需任何海底地声参数的先验知识.通过对海底反向散射模型近似简化,结果表明在临界角附近和甚小掠射角范围内的海底粗糙界面反向散射模型的角度特性和强度特性受海底沉积层的影响不同:在临界角附近,海底反向散射的角度特性受海底反射系数的相移参数加权,而其散射系数则近似与相移参数无关;对于甚小掠射角,海底反向散射的角度特性近似与海底反射系数的相移参数无关,其散射系数则近似与相移参数的4次方成正比. 相似文献
14.
利用传输矩阵方法对纤锌矿型量子级联激光器有源区的界面与受限声子进行了研究.计算结果显示:在纵光学频域有一组界面声子与二组受限声子存在,而且最低频率的两个界面声子在一定条件下能转变为受限模式.通过比较界面声子与受限声子的色散及声子势发现两者有很大不同,且计算电声散射速率可以发现由这两种声子引起的散射率是可比拟的. 相似文献
15.
16.
光学薄膜的分层界面散射模型 总被引:4,自引:0,他引:4
提出了一种计算光学介质膜系表面总积分散射(TIS)的理论模型。该模型认为,介质膜系粗糙的膜层界面和表面为微观结构不均匀的微薄过渡区;过渡区可用折射率为不同常量的层数足够多的均匀子层来代替,同时这些均匀子层的折射率变化满足指数函数的分布规律。利用矩阵法对积分散射的表达式进行了推导。对于电子束蒸发方法在K9玻璃上沉积的ZrO2单层膜,分层界面散射模型对积分散射的理论计算值要比非相关表面散射模型的计算值更加符合总积分散射仪的实验测量结果。 相似文献
17.
利用传输矩阵方法对纤锌矿型量子级联激光器有源区的界面与受限声子进行了研究.计算结果显示:在纵光学频域有一组界面声子与二组受限声子存在,而且最低频率的两个界面声子在一定条件下能转变为受限模式.通过比较界面声子与受限声子的色散及声子势发现两者有很大不同,且计算电声散射速率可以发现由这两种声子引起的散射率是可比拟的. 相似文献
18.
弹性波在固体自由粗糙平界面上的散射 总被引:1,自引:1,他引:0
利用散射幅度矩阵的概念来处理弹性波在粗糙界面弹性介质中的散射问题。利用微扰近似解边界方程,对散射幅度进行求解,得到了散射幅度的0阶、1阶和2阶解。同时分析了粗糙起伏高度符合高斯分布时,散射幅度的数学期望值和方差,它们分别代表平均场和声场在偏离镜面方向的起伏。最后进行了实验。 相似文献
19.
用物理声学方法计算界面附近目标的回波 总被引:10,自引:1,他引:9
用物理声学(KIRCHHOFF近似)方法研究界面附近目标的声散射。导出了计算形态函数或目标强度的积分表示式.所产生的散射场由三部分组成:(1)不存在界面时目标的散射场;(2)入射或散射波之一经受界面反射时的散射场,如同双站散射场;(3)目标相对于界面的镜象产生的散射场,其中入射和散射波都经受界面反射.对于一个自由界面下的刚硬球,数值比较说明本文的方法与严格的解析方法符合良好.本文提供了一种计算沉浸在海面下或躺在海底上的水下目标的回波计算方法. 相似文献