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基于密度泛函理论的第一性原理方法,计算了硅铍石型和尖晶石型结构BeP2N4的总能量随体积的变化关系。利用Brich-Murnaghan状态方程,通过能量和体积拟合,得到了2种结构的体变模量及其对压强的一阶导数。在压力作用下,BeP2N4的相变是从硅铍石型结构(空间群R-3,No.148)转变到尖晶石型结构(空间群Fd-3m,No.227),计算出的相变点与其它理论值符合得非常好。同时计算了BeP2N4的相对晶格常数a/a0和相对体积V/V0的压缩率,在低压下发现,尖晶石结构BeP2N4的压缩率接近金刚石,进一步计算了不同压力下的体弹模量BH、剪切模量GH、BH/GH和杨氏模量E。此外,对两种结构的BeP2N4的电子态密度和带隙随压强的变化关系进行了计算和分析。结果表明:在压力作用下,上价带顶向费米能级移动,并有一定的展宽。Be—N、P—N键缩短,电子转移增加,导致电荷发生重新分布。 相似文献
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运用基于密度泛函理论的第一性原理计算方法, 研究两种β 型烧绿石氧化物超导体AOs2O6(A=K, Rb) 的结构稳定性, 声子软化以及与超导电性的关系. 通过计算发现, AOs2O6中碱金属原子A(=K, Rb) 沿〈111〉 晶向具有不稳定性, 且以K原子的不稳定性更为突出. 同时, 计算得到的KOs2O6在布里渊区中心的声子频率普遍比RbOs2O6的低, 使得KOs2O6的电声子耦合常数比RbOs2O6的大. 本文计算结果表明, 较小的碱金属原子K位于较大的氧笼子中, 活动性较强, 导致声子的软化, 是引起KOs2O6具有较强的电声子耦合及较高的超导转变温度的根本原因. 这些结果对解释两种β 型烧绿石氧化物超导体AOs2O6(A=K, Rb) 的超导电性具有重要意义. 相似文献
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使用对称性匹配簇-组态相互作用方法首次计算了Li2分子自旋一致激发态a3Σ+u和b3Πu的离解能、平衡几何及其谐振频率。使用最小二乘法、利用Murrell-Sorbie函数形式拟合出了Li2分子三重态的第一激发态a3Σ+u 和第二激发态b3Πu的完整势能函数,并计算了这两个态的光谱常数 (Be, αe, ωe 和 ωeχe) 和力常数 (f2, f3和f4)。得到了Murrell-Sorbie函数形式既适用于基态、又适用于激发态的结论。将计算得到的激发态(a3Σ+u和b3Πu)的离解能、平衡几何及其谐振频率与实验结果及其它理论计算结果进行了比较。从比较的结果中可以清楚地看出,本文的计算结果在计算精度方面有很大的改进。 相似文献
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本文将包迹函数近似推广用于计算有理数近似下,垂直于超晶格轴的波矢K⊥不等于零时,准周期半导体超晶格(QSS)的电子子带和波函数,对K⊥=0的情形,分别计算了Ⅰ类的GaAs/AlxGa1-xAs和Ⅱ类的InAs/GaSb QSS的电子子带和波函数,直至代序数m=9和6。对于价带对导带影响强的InAs/GaSb QSS,分别计算了m=5和6时电子子带随K⊥的变化关系。并提出了利用本文结果计算Ⅰ类的GaAs/AlxGa1-xAs QSS带间集体激发的具体方法。 相似文献
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本文用DFT计算方法研究了LiFexMn1-xPO4的热力学稳定性和嵌/脱锂电位. 结果表明,LiFexMn1-xPO4固溶体的自由能比相分离的LiFePO4/LiMnPO4混合物略高,这两种形式可能在实际LiFexMn1-xPO4材料中共存. 计算表明,LiFexMn1-xPO4固溶体的嵌/脱锂电位随锰/铁比以及过渡金属离子的空间排列而变化,并用计算结果解释了放电曲线的形状. 采用固相反应法合成了LiFexMn1-xPO4材料并研究了其电化学性质,实验中观察到附加的放电平台,其出现可能与LiFexMn1-xPO4固溶体的存在有关. 相似文献
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简要地介绍了175Hf核ε衰变的IXK/Iγ(343keV)比值的计算方法与实验测量的比较与分析,并在此基础上,计算得到了Pγ(343keV)=0.869±0.004,还给出了175Hf核ε衰变的辐射数据的计算与推荐 相似文献
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利用单事例阶乘矩方法计算了NA27数据的事例空间矩Cp,q(M).与纯统计涨落的蒙特卡罗事例样本的计算结果比较,表明Cp,q(M)随M的变化主要由统计涨落引起的.对NA27数据的赝快度间隔作不稳定性分析,计算了类熵量Sq和Σq,两者都显著地偏离于1.Sq和Σq随q的变化呈指数关系.FRITIOF模拟能重现此标度行为,但数值偏离较大. 相似文献
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根据两带Ginzburg-Landau 理论计算了层状超导材料NbS2的上临界磁场, 以及上临界磁场各向异性参数随温度的变化情况, 并将NbS2与MgB2, NbSe2上临界磁场的各向异性进行比较. 所得计算结果与已有实验数据符合得很好, 充分说明了NbS2的超导电性具有两能隙特征. NbS2上临界磁场各向异性参数在5.0 K附近逐渐变小, 这与MgB2和NbSe2有相似之处. 但NbS2的上临界磁场各向异性参数大约为7.3, 明显大于MgB2和NbSe2. 计算结果还表明, NbS2较大能隙所对应能带的有效质量比约为54, 另一能带的有效质量基本为各向同性. 相似文献
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本文用dewolff等人发展的超空间群理论,对具有“游标卡尺结构”的Ba1+xFe2S4和R1+εFe4B4化合物的对称性进行了描述,两者的超对称性分别由P1IssI4/mmm与P1Iss(P42/ncm)表示。通过在超空间中系统消光规律的讨论,解释了“游标卡尺结构”在公度的长周期超结构模型下那些和三维空间间群无关的消光规律,并和已知的衍射数据进行了比较,在进行“游标卡尺结构”的结构测定时,这些衍射选择定则有助于判断哪些位置可能存在可测的衍射强度。
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红宝石晶体中Cr3+与六个近邻O2-组成一个有严重畸变的正八面体,因而高阶奇晶场与一阶奇晶场有相同的数量级。由于红宝石中Cr3+的格位近似保持C3v对称,T2u型的高阶场非常小,可以忽略,但T1u,A2u型高阶晶场对红宝石吸收谱强度则原则上不能予以忽视,对于Y带和U⊥带,高阶场有显著贡献,但对U‖带,所产生的强度非常小。本文考虑了格点奇对称振动对U,Y带强度的贡献,发现U‖带主要是奇振动与电子耦合产生的吸收谱。由此出发,讨论了红宝石宽带振子强度、带形等问题,得到了与实验相符合的结果。 相似文献
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铝-铜-镓三元系合金相图的室温截面已经用X射线方法测定出来了。室温固相截面包含11个单相(即α, γ2, γ′, δ, ζ1, ζ2, η2, θ, θ′,α铝和镓)相区,14个双相(即α + ζ1, α+ γ2, α + γ′, γ2 + γ′, γ′+ ζ1, γ2+δ, γ′+δ,δ +ζ2, ζ2+η2, η2+θ,η2+ θ′, γ′ + θ′, θ′+ 镓和θ+α铝)相区和9个三相(即α + γ′+ζ1, α+ γ2+ γ′, γ2+ γ′ + δ,γ′ + δ + θ′, δ+ζ2+θ′, ζ2 + η2 + θ′, η2+ θ′ + 镓, η2 +θ + 镓和θ +镓+ α铝)相区。所有单相和三个二元系内室温存在的单相相同,没有新相出现。
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本文用X射线粉末衍射法,微差热分析法和金相显微观察,测定了Nd-Cu二元系合金相图。此合金系中共存在着五种金属间化合物,它们是:NdCu,NdCu2,NdCu4,NdCu5和NdCu6,化合物NdCu2,NdCu6分别在830℃,962℃同成份熔化;化合物NdCu,NdCu4,NdCu5,分别在602℃,853℃,916℃由包晶反应形成,有三个共晶反应,共晶点成份及其共晶反应温度分别为33at%Cu,478℃;74at%Cu,760℃;91at%Cu,874℃无论是Nd在Cu中或是Cu在Nd中都不存在可觉察到的固溶度,金属间化合物之间也不存在可觉察到的固溶度。
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