铜-锗-锡三元系合金相图

本文用X射线衍射法测定了铜-锗-锡三元系合金相图。室温等温截面包含α,ζ,δ,ε₁,ε,η′,Ge,Sn八个单相区,十三个双相(即α+ζ,α+δ,ζ+δ,ζ+ε₁,ε₁+δ,ε₁+ε,δ+ε,ε₁+Ge,ε₁+η′,ε+η′,η′+Ge,η′+Sn,Ge+Sn相区,以及六个三相(即α+ζ+δ,ζ+ε₁+δ,ε₁+δ+ε,ε₁+ε+η′,ε₁+η′+Ge,η′+Ge+Sn)相区。所有单相与三个二元系中的单相一致,没有新相出现。     

High-order time-reversal symmetry breaking normal state

Spontaneous time-reversal symmetry breaking plays an important role in studying strongly correlated unconventional superconductors.When two superconducting gap functions with different symmetries compete,the relative phase channel(θ_-≡θ₁-θ₂)exhibits an Ising-type Z₂ symmetry due to the second order Josephson coupling,where θ_1,2 are the phases of two gap functions.In contrast,the U(1) symmetry in the channel of θ₊≡(θ₁+θ     

LiIO3多型性相变的进一步研究

本文用差热分析、恒温热处理、X射线衍射等方法,对LiIO₃在常压的相变过程做了进一步的研究。对于LiIO₃的常压相变机制有了较为详尽的了解。并发现LiIO₃在高温可相对稳定存在三个相:β,η和δ,它们可分别自行熔化,其熔点相应为:432℃,421℃和416℃,从它们的热经历和存在的温度范围,表明其稳定性顺序为β>η>δ。在室温干燥空气中,与α相和β相共存的还有ζ相,ζ相升温放热转变为β相。在α相存在的温区里,ζ相经过长时间热处理并不转变为α相,同时,ζ相转变为β相的温度比α相高。与α→β的情况相同,β对ζ→β也有诱导作用。而且的ζ存在对α→β也有促进作用。θ相(θ₁与θ₂)与γ相一样,是相变过程的中间过渡相。 关键词：     

铝-镉-铜三元系富铜合金相图

铝-镉-铜三元系富铜合金相图的室温固相截面已用X-射线方法测定。合金含量最高达30％(重量)铝及30％镉。室温相截面由五个单相区α,γ₂,δ,ζ₂,η₂;十个两相区α+β,α+γ₂,β+γ₂,γ₂+δ,β+δ,δ+ζ₂,ζ₂+η,η₂+δ,η₂+β,η₂+θ及四个三相区α+β+γ₂,β+γ₂+δ,β+δ+η₂,δ+ζ₂+η₂所构成。没有发现新相。     

Gd-Co-Cu三元系合金相图

Gd-Co-Cu三元系Gd≤34.8wt％合金相图的室温截面已经用X射线分析法测定出来。它包括五个单相区:Cu(以下简称α),Co(以下简称β),Gd₂Co₁₇(以下简称δ),GdCu₆(以下简称γ)和Gd(Co_1-xCu_x)₅(以下简称θ);七个二相区:β+δ,α+β,δ+θ,θ+γ,γ+α,θ+α,β+θ;三个三相区:α+β+θ,α+θ+γ和β+θ+δ。没有发现新相。Cu 关键词：     

铝-铜-镉三元系合金相图

本文用X射线衍射法测定了铝-铜-镉三元系合金相图。室温等温截面包含α,γ₂,δ,ζ₂,η₂,θ,Al,Cd,ε,δ＇,γ,β十二个单相区;二十一个双相区(即α+γ₂,γ₂+δ,δ+ζ₂,ζ₂+η₂,η₂+θ,θ+Al,Al+Cd,α+β,β+γ,γ+δ＇,δ＇+ε,ε+Cd,α+γ,α+δ＇,γ₂+δ＇,γ₂+ε,δ+ε,δ+Cd,ζ₂+Cd,η₂+Cd,θ+Cd);以及十个三相区(即α+β+γ,α+γ+δ＇,γ₂+α+δ＇,γ₂+δ＇+ε,δ+γ₂+ε,δ+ε+Cd,ζ₂+δ+Cd,η₂+ζ₂+Cd,θ+η₂+Cd,θ+Al+Cd),所有单相与三个二元系中的单相一致,没有新相出现。     

Phase diffusion of a two-component Bose-Einstein condensates:exact and short-time solutions for arbitrary coherent spin state

We investigate phase diffusion of a two-component Bose--Einstein condensates prepared initially in arbitrary coherent spin state |θ₀,φ₀|. Analytical expression of the phase-diffusion time is presented for θ₀～π/2 case. In comparison with the symmetrical case (i.e., θ₀=π/2), we find that the diffusion process becomes slow due to the reduced atom number variance.     

镁-锌时效合金中一维过渡相β′2的晶体学研究

采用X射线衍射方法,显示出镁-5Wt％锌合金在165℃时效初期有两种过渡相β′₁和β′₂共存。对细杆状过渡相,β′₂的一维衍射现象进行了详细分析。这种过渡相具有六角点阵结构,其[0001]轴是杆的长轴,它的点阵常数及与母相间的取向关系经测定为:a_(β′2)=13.2?,c_(β′2)=5.25?,[0001]_{(β′2)关键词：}     

TWO PHOTONS EXCITED 4d RYDBERG STATE OF AsH3

In this paper, by using resonance enhanced (2+1) multiphoton ionization (REMPI) of AsH₃ and detecting the daughter molecular ions AsH⁺ and As⁺, a long progression discrete structure was obtained from 267 to 291 nm, which obeys the formula ν₀(cm^-1)=68875.3+504.1v′₂+5.26v′²₂. Analysis of the spectrum has revealed that it belongs to 4d Rydberg state transition. Our assignment yields the 4d Rydberg state parameters T_e′=67881.1 cm^-1, ω_e′=495.1 cm^-1 and δ=0.962. Finally the 4d Rydberg state structure of AsH₃ was discussed.     

Mn-Ga二元系的X射线研究

本文从44个缓冷和淬炼Mn-Ga合金摄取了德拜·谢乐照相,并配合了在富Ga部分的差热分析,初步画出了这个系统的相图。这个系统除纯Ga外共有十个相。Mn在Ga中的固溶度是几乎无可觉察的。α相是Ga在α-Mn中的原固溶体,在室温的固溶度为1.95at％Ga。β相在室温的均匀范围为8.6—19.2at％Ga,这是β-Mn结构,因此可看作是β-Mn的固溶体,由于Ga原子无规地替代了部分Mn原子而这个结构得在室温稳定存在。γ相可分成γ₁,γ₂,γ₃,三部分,γ₁是面心立方结构,γ₂是面心四方结构,γ₃是有序的面心四方结构,与Cu-Au系中的CuAuⅠ同型。在室温下稳定的是γ₃,均匀范围为37—45at％Ga,而在高温稳定的却总是γ₁。从γ₁变到γ₂,再从γ₂变到γ₃的变化是二级相变。有序度随Ga含量的递增而递增,随温度的递升而递降。整个γ相可看作是γ-Mn的固溶体,γ-Mn本身是不可能用淬炼的办法在室温获得的。δ相只存在于高温,可看作是δ-Mn的固溶体。由于Ga原子替代了部分Mn原子,因而δ一Mn结构产生了畸变而有序化。ε相是有序的六角密堆积结构,每个晶胞含8个原子,它是在约820℃从γ相同成份地转变而成的,在室温的均匀范围估计为27一30at％Ga。η相在室温约50—60at％Ga处有一宽广的均匀范围。从520到600℃,它经历一多型性变化,转变为λ相。λ相的相区随温度的递升而向富Mn的一边偏移。η和λ结构都很复杂。在富Ga的一边,存在着三个居间相χ,φ和ω,它们是由包析或包晶反应所形成的。ω相的化合式很可能相当于Mn₂Ga₉或MnGa₅,而φ相则与NiHg₄同型,在Mn_2.3Ga_7.7左右有一狭隘的均匀范围。在室温稳定存在的七个居间相中,β,ε,γ₃,X和φ是铁磁性的。铁磁性最强的是Ga含量较富的γ₃和φ相。我们测量了其中若干合金的饱和磁化强度与居里温度。 关键词：     

Calculation of the X-ray Fluorescence Intensity and Detector Count Rate for Annular Source Geometry

ABSTRACT

Expressions for X-ray fluorescence spectroscopy described in a previous paper, were extended for the calculation of the fluorescence intensity of a thin specimen, providing a detector count rate with a precision of better than 0.2%. The results are presented in the form of δ(ζ₁η₁ ? ζ₂η₂) where η₁ and η₂ are the standard functions common to all cylindrical geometry systems of any size, δ, and where ζ₁, and ζ₂ are user calculable coefficients.     

量子系统的Ergodlc定理

在Klein的一篇论文中,他指出了当量子系统的ergodic定理成立时,所有的运动积分R必须满足以下的条件:sumfrom r″to (α′γ″|R|β′γ″=常数δ_α′β′, (1) 式中α′,β′,…等代表我们所研究的系统的态,γ″,ρ″…等代表舆我们的系统共同平衡的外界的态。在这篇短文中,我们指出:Klein的讨论在一点是可以怀疑的,而用了另一个方法来讨论ergodic定理。这样,我们证明了(1)式只是在引入另一个假定——外界各态有同一个几率——后才是充分的,而在一般情形下,我们须要更强的条件,例如(α′ρ″|R|β′γ″)=常数δ_α′β′δ_ρ″γ″。(2)以上相当於没有运动积分的情形。有运动积分的情形也在本文中作了讨论。     

锗、硅、锑化铟和砷化镓的热膨涨——用X射线衍射法测量

本工作是用X射线衍射法测量锗、硅和合金InSb及GaAs在不同温度的点阵常数,观察它们的热膨涨,并求得它们的膨涨系数。     

具L-近邻键的一维渗流模型临界指数的精确解

应用实空间重正群方法于一维具L-近邻键的点-渗流及键-渗流模型,得到类-温度标度率与类-场标度率,再利用普适标度律得到全部临界指数的精确结果。对于点-渗流模型有α_p=2-L,β_p=0,γ_p=L,δ_p=∞,η_p=1及v_p=L。这与生成函数方法结果一致;对于键-渗流模型有α_p=2-(L(L+1))/2,β_p=0,γ_p=(L(L+1))/2,δ_p=∞,η_p=1及v_p=(L(L+1))/2,其中的“热”临界指数与转移矩阵方法结果一致,磁临界指数是新的结果。由点-渗流及键-渗流模型求出Suzuki的弱普适律的重正化临界指数为φ≡(2-α)/v=1,β≡β/v=0,γ≡γ/v=1,δ≡δ=∞及η≡η=1。即重正化的临界指数不仅与L无关,而且也不依赖于是点抑键的渗流模型,即普适律对Suzuki重正化临界指数仍得以保持。 关键词：