SU_3U_1U_1的矢量相干态表示

本文讨论了SU_3的矢量相干态表示。利用K矩阵技术得到了SU_3?U_1?U_1的正交基矢,从而确定了权的多重度。     

群表示论的物理方法(Ⅴ) SU_3SO_3和SU_4SU_2×SU_2分类基

本文给出了核物理中常用的SU_3SO_3(f=1—6)和SU_4SU_2×SU_2波函数在Gelfand表象中的展开系数。     

一些U_NG同位标量因子的解析表达式

本文导出了部分U_6SU_3,U_N(U_1)~N及SO_7(SU_2)~3同位标量因子的解析表达式.     

精确到累积展开三级贡献的U_1及SU_2平均元格内能的解析结果

我们在格点规范理论中应用累积展开的方法,在4维和5维时空解析地计算了精确到累积展开三级贡献的U_1和SU_2群元格平均内能,计算结果和MonteCarlo数据自洽。本文并对在格点规范理论中使用累积展开方法作了讨论。     

d-玻色子体系波函数的SU_2SU_2基、物理基与无迹玻色子算符(Ⅲ)

本文把前文(Ⅰ)及(Ⅱ)发展的方法和获得的结果应用于原子核的相互作用玻色子模型(IBM)。我们采用SU_6(?)U_5(?)O_5(?)O_3表象,把求IBM哈密顿量矩阵元的问题归结为求d玻色子的一些基本矩阵元,并针对d玻色子体系的现有几类物理基建立了两种求基本矩阵元的方法,求出了相应的明显表达式.     

原子核相互作用玻色子模型的SU_6子空间与Janssen等人的SU_6子空间之间的一种变换

本文建立了IBM SU_6不变子空间与Janssen等人的SU_6不变子空间之间的一种“么正”变换。证明它使IBM的U_6群的无穷小算符和哈密顿量变为Janssen等人的U_6群的无穷小算符和哈密顿量。此外,还借助这个变换构成了Janssen等人的U_6群与IBM中三类动力学对称性相应的子群链的波函数。     

sd玻色子6维无迹算符和SO_6波函数

本文引进了sd玻色子的6维无迹算符。按照类似于文献[1,2]中的方法,首先用这些算符构成SU_6?SO_6?SO_5?SO_3波函数,然后求出用通常的s~ d~ 算符表达的明显公式。     

球对称的SU_2规范场和磁单极的规范场描述

本文讨论球对称的SU_2规范场,证明了满足最一般的球对称定义的SU_2规范场只能有三种基本类型:(1)同步球对称规范场;(2)狭义球对称规范场;(3)化约为U_1子群的球对称规范场。文中详细讨论了球对称的带同位旋向量场(Higgs场)的SU_2规范场,完全决定了它们的类型。如果把这种场看成为由电磁场和带电矢介子构成,那末就有如下的结论:如果磁单极所含的磁荷是最小单位的m倍,当|m|>1时,球对称的带Higgs场的SU_2规范场只能是纯电磁场,而不能有带电矢介子场出现。但当m=0,±1时,球对称的带电矢介子场是可以出现的。从而可见,具有非单位磁荷的磁单极隐含了某种破坏球对称的因素。     

群表示论的物理方法(Ⅳ) SU_mnSU_m×SU_n和SU_(m+n)SU_m■SU_n分类基

本文证明了置换群CG系数和外积约化系数分别就是将任一SU_m和SU_n不可约基耦合成SU_(mn)SU_m×SU_n和SU_(m+n)SU_m■SU_n分类基的耦合系数,并给出了将SU_(mn)SU_m×SU_n和SU_(m+n)SU_mSU_n分类基用Celfand基展开时计算展开系数的几种方法。给出了基本粒子中常用的SU_6SU_3×SU_2和SU_8SU_4×SU_2重子波函数。     

新粒子和层子模型理论对称性的一种可能——SU_5的扩充

在J/和′粒子发现后,SU_3难于容纳和为了解释它的性质,有人将层子模型理论的对称性从SU_3扩充到SU_4。我们不禁要问:如再发现窄共振的中性矢量介子怎么办?那时SU_4已难于容纳,其扩充的一种可能是SU_5。最近实验上确实有人宣称又发现了这种新粒子。如有人宣称发现了质量在6GeV左右且具有惊人稳定性的新粒子Υ。如     

SU_6~((1))×SU_3~((2))模型及SU_8模型中强子的次强质量分裂和新粒子的质量关系

新发现的J(3100)及ψ(3700)粒子可能可以按SU_6~(1)×SU_3~(2)模型或SU_8模型分类。本文用引进等效层子次强作用的方法,研究这两个模型中多重态的次强质量分裂,得到了一系列有新自由度的粒子的质量关系。由于本文对等效层子作用的具体形式未作没有太大根据的取舍,所以,结果与模型的关系比较直接。本工作的结果还表明,完全可以用一个统一的等效层子作用去描写重子及介子的次强质量分裂,而不与现有的实验值冲突。     

U_(1-x)Pu_xO_2热膨胀性质分子动力学模拟研究

基于部分离子势函数的分子动力学方法,研究了U_(1-x)Pu_xO_2(x=0.07,0.15,0.25和0.5)在300—3000 K温度范围和0—1.5 GPa下的热力学性质,研究发现,在等压和不同温度下,随着钚(Pu)比率的增加,U_(1-x)Pu_xO_2的晶格常数线性减小,线性膨胀系数有所增大,等温压缩系数减小,通过拟合得到了零压下U_(1-x)Pu_xO_2晶格常数和线膨胀系数随Pu比率变化的经验表达式。     

对SU_3波函数的讨论

本文详细地讨论了Elliott引入的SU_3波函数Ψ(α(λμ)KLM)=2L+1/C(λμKL)integral from(xΩ(a(λμ)K)×XD_(MK)~L(Ω)dΩ)的若干性质。利用SU_3群的无穷小算子的对易关系,可以较容易地求出“内部态”波函数χ(α(λμ)K)的表达式,并由此求出了波函数Ψ(α(λμ)KLM)的母分数系数(f·p·c.)。 作为例子,本文还计算出了sd壳中有两或三个核子的SU_3波函数Ψ(α(λμ)KLM)。     

SU_4群与基本粒子的对称性

从李羣的一般理论,具体地讨论了SU_4的数学处理,给出了羣的代数结构、不可约表示维数的公式、三个基本表示的明显形式及表示直积分解的主要结果。根据SU_4对称,下列基本粒子的对称模型被构成:(1)Bacry和Van Hove模型,(2)Schwinger模型,(3)正反粒子对称的坂田模型,(4)正反粒子对称的八度法模型。在这些模型中,一些与实验一致的新的结果被得到。     

SU_3羣不可约表示直乘的分解

本文利用SU_3羣无穷小算子的对易关系,求出了SU_3羣的所有不可约U表示,并导出了SU_3羣的约化系数满足的方程。 作为例子,我们计算了SU_3羣的(01)×(10),(11)×(10),(11)×(11),(30)×(11)的约化系数。     

在SU_2格点规范理论中计算真空态胶子凝聚量

我们利用累积展开方法计算得到SU_2纯规范场理论真空态胶子凝聚量■格点规范理论提供了一个可行的计算强作用中非微扰效应的理论方案,初步计算     

SU_3群八重态理论和强相互作用粒子的分类

本文从分析实验出发,对SU_3羣八重态理论提出了两个补充假定:(1)同位旋T和超荷Y对质量分裂的非线性贡献与多重态的自旋宇称无关;(2)对所有一维表示与八维表示相混的情形,九个粒子构成一个可约的九维表示,用有迹的3×3矩阵代表。该矩阵的阵迹在质量公式零级项和粒子产生及衰变相互作用中都不出现。在这两假定基础上,进一步讨论了强相互作用粒子的分类,特别是标量介子和具有较高自旋超子共振态的分类,得到了某些预言,并和实验作了比较。较详细地讨论了对标量介子的预言,所得结果与实验符合。最后对分类的结果进行了讨论。     

具有U_（qp）（U_3）U_（qp）（U_2）U_（qp）（SO_2）对称

构造了具有Ｕｑｐ（Ｕ３）Ｕｑｐ（Ｕ２）Ｕｑｐ（ＳＯ２）对称的双参数ｑｐ－形变二维相互作用玻色子模型（ＩＢＭ），并给出了其能谱和跃迁矩阵元．结果表明，能谱和跃迁矩阵元极其敏感地依赖于第二个形变参数．     

Born-Infeld电动力学的U_1主丛表述

本文给出了Born-Infeld电动力学的U_1主丛表述,以及检验粒子在Born-Infeld电磁场中的运动方程,检验粒子受到两个力,一个相当于Lorentz力,一个相当于Poincare压力。     

Li_2SO_4—Li_2B_2O_4,Li_2SO_4—(NH_4)_2SO_4赝二元系相图及离子导电性研究

本文用差热分析和X射线衍射方法对Li_2SO_4-Li_2B_2O_4和Li_2SO_4-[NH_4]_2SO_4两个赝二元系相图进行了研究。Li_2SO_4-Li_2B_2O_4是共晶体系,共晶温度为720℃,共晶点在含75mol％Li_2SO_4处。在Li_2SO_4-[NH_4]_2SO_4体系中只有一个包晶化合物LiNH_4SO_4,它在186℃附近有一个固态相变。 研究了Li_2BO_4晶态和非晶态及Li_2SO_4-(NH_4)_2SO_4体系中三种不同成分样品的离子导电性,发现在400℃以下非晶态Li_2B_2O_4的电导率比晶态至少高两个数量级,而且电导激活能大大降低。Li_2NH_4SO_4高温相电导激活能为0.12eV,而室温相为0.70eV.含Li_2SO_440mol％的样品(即LiNH_4SO_4和[NH_4]_2SO_4二相混合物)在高温相的电导率比纯LiNH_4SO_4高约两个数量级,这表明在一种离子晶体中加入适量的另一种离子晶体,可以使前者的电导率大幅度提高。