伴随α粒子法瞬发γ测量技术

在D—T聚变反应中，中子与α粒子在空间与时间相关联，由中子作用产生的瞬发γ同样与α相关联，测量γ与α的符合时间谱，通过时间窗选出瞬发γ射线，该γ射线与中子对应的物质区域相联系，由此可以对不同空间区域的物质进行其特征γ谱测量。在不同有机物品检验过程中，通过获取C，N，O的特征瞬发γ射线，可由氮、氧比和碳、氧比峰强度比值来甄别它们。     

在轻核区核反应中的强非统计效应

本文研究²⁷Al(n,γ)和²⁸Si(n,γ)反应的非统计效应.考察的中子能量范围为热能至2MeV.所研究的非统计过程在低能区(热中子至第一共振前)包括位阱俘获、价俘获、以及两者的干涉;在高能区(共振区、研究对能量平均的截面)包括直接-半直接俘获,复弹性散射道及复非弹性散射道的俘获.计算结果表明,与中重质量核相比,这两个核的非统计效应在总的(n,γ)截面中所占的比例特别高:在热中子能量范围约为50%;在共振区区80%.本文指出,这一现象是与实验上观测到的关联系数相一致的.     

惰性气体原子对2500eV电子的绝对弹性散射微分截面

在入射电子能量为2500eV，散射角为4°—15°的条件下测量了氦、氖、氩的相对弹性散射微分截面，并采用非弹性散射的广义振子强度为标准进行刻度，得到了2500eV能量下的绝对弹性散射微分截面值.所得结果与前人的理论和实验结果作了比较. 关键词：     

12C快中子辐射俘获反应中的共振现象

主要研究中子辐射俘获反应中的共振现象,利用DSD模型计算激发能量在5—25MeV能区的¹²C(n,γ0)反应截面与E_n=9MeV时的角分布.所考虑的反应机制包括复合核俘获、直接和半直接俘获、复弹性和非弹性散射道的辐射俘获.计算表明,矮共振的峰值在激发能量为13MeV处;巨共振的峰值位置在激发能量21MeV处.计算结果与实验符合较好.     

中子非弹性散射实验

一、引言在1933年,奥歇观察到当将铜、铝或铅块放在Ra-Be中子源和合氢云室的附近时,在云室中观察到短的反冲质子径迹大量增加。他认为这可能是由于中子与原子核非弹性散射而减速,此时与中手碰撞的原子核处于激发态,它可以通过γ辐射而回到基态。李埃(Lea)研究了快中子轰击一系列物貭而产生的γ辐射。他证明:在很多情况中,并不是由于中子被俘获而辐射γ射线。它们是属于非弹性碰撞的核激发所致。李埃观察到的现象是最先确定的X(n,n)X原子核反应。一些教学实验,如用Pu-Be中子源和合适的仪器测量氘核的结合能,已经成为原子核和反应堆物理实验室中一系列实验中的一部分。利用中子源作对铁的并弹性散射的测量是     

基于阿秒XUV-飞秒IR泵浦-探测的冷靶反冲离子动量成像谱仪

利用多道可见光谱探测系统测量了Hα、CⅢ(464.7nm)和OⅡ(441.5nnm)谱线的时间行为，得出了碳、氢和氧元素的入射通量。在简化模型下算出了氧碳间的化学溅射率，结果表明HT-6M托卡马克边界杂质产生机制主要是氢氧间的化学溅射和氧碳间的化学溅射，因此控制氧杂质尤其重要。     

207Rn能级结构的实验研究

利用能量为85—95MeV的^0束流，通过^196Pt(^160，5n)^207Rn反应布居了^207Rn的高自旋态。实验进行了γ射线的激发函数、γ射线的单谱、衰变谱和γ—γ—t符合测量。建立了由17条γ射线组成的^207Rn能级纲图，并且基于实验测量的DC0系数建议了各能级的自旋值。用一个人f5/2价中子空穴与^207Rn核芯耦合定性地解释了^207Rn的低位激发态。     

C/O γ能谱测井新的解析理论和方法

报道了快中子非弹性散射γ能谱测井(C/O γ能谱测井)新的解析理论和方法, 也就是由C/O能谱测井仪在井眼中获取地层的快中子非弹性散射γ射线、 NaI(Tl)探测器测量得到的256道谱, 再由实测非弹谱确定地层中主要元素C, O, Si, Ca和Fe等对非弹γ谱的贡献分额, 利用同一地层F因子相同, 求出C产额与O产额比, C的百分含量与O的百分含量和原子含量比, 及Ca和Si相应比值.A new analyzing theory and method of C/O spectrometry logging is reported. Fast neutron enelastic scattering γ ray spectra(256 channels) were acquired in borehole by NaI(Tl) detector. The enelastic scattering γ ray from major elements C, O, Si, Ca, Fe, etc. have the fractions of mixed enelastic spectrum in formation respectively. Because F factor is the same for identical formation, then the ratio of yield of C to O, the ratio of weight percent of C to O, and the ratio of atoms C to O could be found, and the corresponding ratio of Ca to Si was found.     

分子（H2,D2）与固体表面散射的理论研究

在含时量子计算方法的基础，利用量子散射中的角动量耦合理论等，导出了分子与固体表面非弹性散射的计算公式，对分子（Ｈ２，Ｄ２）与粗糙固体表面在较低能量下的非弹性散射做了计算，得出了模型势下的散射规律。     

18O+148Nd的准弹性碰撞研究和耦合道分析

用Q3D磁谱仪及其焦面探测器系统,在90.72MeV处测量了¹⁸O+¹⁴⁸Nd的弹性散射和非弹性散射角分布,利用DWBA和耦合反应道计算程序FRESCO,对实验结果进行了拟合.在对弹性散射分析中,引入极化势的DWBA计算与耦合道计算有类似的结果.讨论了非弹性散射激发过程中的核–库仑激发的相干效应,得出了描述相干强度的近似因子.     

利用深部非弹反应对Z≈56,N≈80区核激发态的探索性研究

通过410MeV ⁸²Se轰击天然Ba靶引起的深部非弹反应布居产生了类弹和类靶余核的激发态,利用在束γ谱学方法测量了它们的退激γ.通过γ–γ符合测量估计了类弹、类靶余核激发态的产生截面,在多个类靶余核中观测到了新γ跃迁,并建立了¹³⁶Ba的新能级纲图,说明利用深部非弹反应研究Z≈56,N≈80区高自旋态是有效、可行的.     

恒星能量下核子俘获反应率的晕核效应

恒星能量下俘获截面很难直接测量。¹⁰Be（n，γ）¹¹Be俘获反应涉及到非均匀宇宙大爆炸核合成，无直接测量实验截面数据。利用转移反应¹⁰Be（d，p）¹¹Be的渐近归一化系数（ANC）方法，计算了¹⁰Be（n，γ）¹¹Be俘获反应截面和反应率。¹¹Be是中子晕核。研究表明，在恒星能量下俘获到晕态的截面和反应率显著增大。     

MCNP模拟月表关键性元素γ射线与实测结果比较分析

嫦娥一号携带的γ射线谱仪传回大量能谱数据,对其分析与解谱是一个比较复杂的过程。针对此问题,提出按照月表γ射线来源的物理过程,分为月球表面天然放射元素、中子非弹性散射和中子俘获三部分。用MCNP程序模拟其在GRS中的能谱数据,将模拟结果叠加并与实测谱线对比,结果表明,模拟γ谱线能帮助辨识出实测谱线中的部分关键元素,例如~(40)K、~(214)Bi等。     

HT-6M托卡马克边界杂质循环的研究

利用多道可见光谱探测系统测量了Hα、CⅢ(464.7nm)和OⅡ(441.5nnm)谱线的时间行为,得出了碳、氢和氧元素的入射通量。在简化模型下算出了氧碳间的化学溅射率,结果表明HT-6M托卡马克边界杂质产生机制主要是氢氧间的化学溅射和氧碳间的化学溅射,因此控制氧杂质尤其重要。     

蒙特卡洛方法计算材料表面激发参数

电子非弹性散射平均自由程（IMFP）是用表面电子能谱进行表面化学定量分析时极为重要的一个参数,它可以用测量的弹性峰电子能谱分析以及蒙特卡洛模拟来确定.为了更加精确地确定电子非弹性散射平均自由程,必须对弹性峰电子能谱中的表面激发效应进行修正,通常使用介电响应理论方法计算得到的表面激发参数.然而,通过理论计算得到的表面激发参数不能包含电子在材料内部输运过程中弹性散射的影响,进而影响所测的电子非弹性散射平均自由程的准确度.在这个工作中,我们采用蒙特卡洛方法来确定包含弹性散射效应时的表面激发参数.所得到的表面激发参数在不同能量、角度情况下,尤其是在弹性散射效应显著的60°以上的大角度入射、出射情况下,都与实验测量值符合得非常好.基于这些新确定的表面激发参数,可以在弹性峰电子能谱测量中获得更为准确的电子非弹性散射平均自由程数据.     

高激发213Fr核的形变研究

对132MeV^16O ^197Au反应产生的断变碎片和巨偶极共振γ射线进行了符合测量,得到了E^*=92MeV的高发^213Fr的γ衰变谱和γ角关联谱,观测到复合核巨偶极共振γ角关联谱存在很大的各向异性,利用改进的统计模型程序分析了实验数据,不考虑裂变延迟时,统计模型计算可以很好拟合地实验结果,通过对γ角关联谱的理论计算与实验结果的比较,可以得出高激发^213Fr核（E^*=92MeV)的形状从长集体长椭球向非集体扁椭球变化。     

A=40—70偶中子核素光子穿透系数的关联现象

本文给出了在共振区光子穿透系数的表示式,这由三部份组成,分别对应复合核统计过程、复合核弹性散射道及非弹性散射道中的辐射退激过程.研究了在中子强度函数3s巨共振区13个偶中子核素的中子辐射俘获截面.中子能量范围为3MeV以下的共振区.结果表明,在同时考虑了统计和非统计过程后,可以解释实验测量的总俘获截面及γ能谱.     

等电子法测量小能量激光打靶等离子体电子温度

以低Z的CHO薄膜作为样品靶，在星光激光装置上以小能量激光辐照样品靶产生温度较低的等离子体，采用每毫米2400线的平焦场光栅谱仪测量等离子体发射的碳和氧离子发射谱线强度比，并与理论计算相应线强比较，获得了电子温度，建立了等电子法测量较低温度(100eV左右)等离子体电子温度的诊断技术. 关键词： 电子温度 激光等离子体 等电子x射线谱法     

硫化锰电子结构的软X射线共振非弹性散射研究

利用软X射线共振非弹性散射谱(resonant inelastic soft X-ray scattering, RIXS)对3d过渡金属硫化物中的硫化锰(MnS)电子结构进行了研究.通过分析Mn²⁺的2p⁶3d⁵→2p⁵3d⁶→2p⁶3d⁵二次光子过程，得到了共振非弹性散射谱中的两类非弹性峰，d-d电子跃迁和电荷转移(charge-transfer)跃迁.这两部分跃迁分别共振增强于L边附近及伴随峰附近.基于Hartree-Fock方法的多重态计算分别模拟了原子近似下和立方体O_h对称群下共振非弹性散射谱及吸收谱.计算得MnS实际晶体场10Dq值介于0.80eV—0.85eV之间.对MnS和MnO CT跃迁差异的讨论表明MnS较强的CT跃迁来源于其较窄的能隙宽度. 关键词： 软X射线共振非弹性散射 软X射线吸收谱 d-d跃迁 电荷转移     

A=40—70偶中子核素光子穿透系数的关联现象

本文给出了在共振区光子穿透系数的表示式,它由三部份组成,分别对应复合核统计过程、复合核弹性散射道及非弹性散射道中的辐射退激过程.研究了在中子强度函数3s巨共振区13个偶中子核素的中子辐射俘获截面.中子能量范围为3MeV以下的共振区.结果表明,在同时考虑了统计和非统计过程后,可以解释实验测量的总俘获截面及γ能谱.