新重丰中子同位素239Pa

用50MeV/u ¹⁸O离子同天然铀靶反应产生了新重丰中子同位素²³⁹Pa.用放射化学法从反应产物中分离Pa活性,通过观测²³⁹Pa及子体²³⁹U衰变所得到的结果显示:首次合成和鉴别了新重丰中子核素²³⁹Pa,并测定出²³⁹Pa的半衰期为106±30min.     

175Er的衰变纲图

用14MeV中子照射天然Yb靶,通过¹⁷⁶Yb(n,2p)¹⁷⁵Er反应产生了新的重丰中子同位素¹⁷⁵Er,借助X-γ,γ-γ符合测量方法,首次鉴别出了¹⁷⁵Er,并测得其半衰期为(1.2±0.3)min.同时还观察到了¹⁷⁵Er衰变所发射的8条新γ射线,建立了¹⁷⁵Er的部分γ衰变纲图,从中指定了¹⁷⁵Tm的一个基态转动带.     

激子模型中复杂粒子出射几率公式的一个修改

本文采取区分中子质子的态密度公式, 给出了复杂粒子出射几率W_αβ和纯组合几率R_αβ修正公式的一个推导. 计算结果与实验的拟合, 比文献[1][2]有较明显的改善.     

16O+28Si全熔合激发函数

在50—90MeV的能量范围内,以1.0MeV为能量步长,测量了¹⁶O+²⁸Si的全熔合激发函数.用熔合模型分析了激发涵灵敏,提取了模型参数在质心系能量小于46MeV时,激发函数存在粗结构,其峰位分别在34.5、38.5和43MeV.能量在46MeV以上时,结构逐渐消失.     

新重丰中子同位素175Er的合成和γ衰变

用14MeV中子轰击天然镜靶,通过¹⁷⁶Yb(n,2p)¹⁷⁵Er反应,首次合成了新同位素¹⁷⁵Er.利用γ(X)谱学方法,对¹⁷⁵Er的活性进行了观测,发现了能量为76.5,120.9,123.7,128.5,227.3,234.0,281.4,1167.5keV半衰期为1.2±0.3min的八条新γ射线,并指定为¹⁷⁵Er的β-衰变.建立了¹⁷⁵Er的部分衰变纲图.     

600MeV 40Ar+197Au反应碎片角分布

在4π立体角范围内收集反应产物,采用离束γ射线测量方法测量了600MeV ⁴⁰Ar+¹⁹⁷Au反应的给定质量数的碎片角分布.讨论了中能重离子反应碎片角分布特征和产生碎片的反应机制.     

激子模型理论中初激子数n0的统计性质及其对结果的影响

本文提出了初激子数n₀具有统计性质的假定, 由此得到任一可能的n₀的出现几率h(n₀)的表示式. 预平衡发射的实验结果应由各种可能的n₀的贡献权重求和得到, 从而在激子模型计算中统计地确定了n₀对结果的影响.     

~(16)O+~(12)C反应全熔合激发函数的测量

我们用位置灵敏的ΔE-E望远镜系统测量了入射能量为50—90MeV范围内的~(16)O+~(12)C反应全熔合截面,发现全熔合激发函数是不平滑的,存在着一些结构,其峰位约在26.0,31.0和36.4MeV。对实验结果进行了分析和讨论,并与前人的工作进行了比较。     

重离子深部非弹性碰撞中的一种动力学方法

为了解释重离子碰撞中的耗散与涨落问题, 发展了关联动力学方程和扩散方程的一种动力学方法. 考虑相对运动、碎片转动以及质量有对称自由度, 我们得到摩擦张量和扩散张量之间的关系. 根据这种关系, 在假定径向摩擦与切向摩擦擦具有相同形式因子, 即C_rr=KC_θθ情况下, 由数值求解动力学与扩散方程, 从而获知深部非弹性散射的有关知识. 对⁸⁶Kr(8.18MeV/A)+¹⁶⁶Er、⁸⁴Kr(8.5MeV)+¹⁶⁵Ho以及¹³⁶Xe(8.31MeV/A)+²⁰⁹Bi三个反应计算表明, 前两个反应具有旋转效应, 后一个反应显示出强聚焦效应. 由于核力及输运系数等的不确定因素, 仅对于大的l分波理论其计算结果与实验符合较好.     

非全熔合反应裂变角分布

采用核固体径迹探测器测量了¹⁶O+¹⁵⁹Tb、¹⁶O+¹⁹⁷)Au和¹⁶O+²⁰⁹Bi反应碎片角分布,扣除中等质量碎片(IMF)的贡献,用过渡态统计模型(TSM)和单个自旋标准理论拟合实验的裂变角分布,提取裂变核的自旋. 讨论了它随质心系入射能量的变化.