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71.
本文对La2/3Sr1/3MnO3单晶中b和a(c)轴方向的磁热效应进行了研究,由于晶体的磁晶各向异性,磁热效应表现出一定的各向异性.通过不同温度下的等温起始磁化曲线的实验分析表明,在外加场为10kOe的情况下,b和a(c)轴方向的磁熵变-ΔSM(H)在370K达到最大值,分别为1.942Jkg-1K-1和1.873Jkg-1K-1.低场下较大的磁熵变是由于磁化强度随外场迅速变化以及自旋-晶格的耦合造成的.La2/3Sr1/3MnO3单晶在低场下表现出相对较大的磁热效应,表明其在磁制冷方面有一定的潜在应用价值. 相似文献
72.
石墨烯-Fe@Fe3O4纳米复合材料的制备及其电磁性能研究 总被引:2,自引:0,他引:2
采用改进Hummers法制备氧化石墨,通过高温热膨胀剥离氧化石墨获得多层石墨烯,最后由羰基铁热分解法原位制备多层石墨烯-Fe@Fe3O4纳米复合材料。采用X射线衍射仪(XRD)、扫描电子显微镜(SEM)、透射电子显微镜(TEM)、振动样品磁强计(VSM)以及矢量网络分析仪等对该复合材料的结构、形貌、电磁参数等进行了表征和测试。结果表明,石墨烯片层上附着了尺寸小于50 nm的球形Fe@Fe3O4颗粒;反射率损耗(RL)计算结果表明:以金属为衬底,当复合材料厚度为1.5 mm时,在10~16GHz范围内反射损耗均在-10 dB以下;当厚度为3 mm时,材料的反射损耗在4.3 GHz处达最大值,约为-25 dB。 相似文献
73.
74.
本利用X射线衍射、电阻率测量等实验手段对Rul-xSbxSr2Gdl.4Ce0.6Cu2O10-δ(Ru1222)体系的结构和正常态性质进行了研究.结果表明,Sb掺杂明显抑制超导电性,这可能是由于Sb掺杂引起体系无序度增加,另一方面,Sb在Ru位的掺杂可加剧RuO6八面体的变形,从而使CuO2面的空穴载流子被磁捕获或磁散射的程度增加.Sb掺杂导致载流子被无序散射和磁捕获或磁散射,这些都会阻碍载流子的运动,使载流子局域化.样品在铁磁转变点温度以下的正常态电阻率可由可变程跃迁模型很好地描述.发现局域化长度随着掺杂而降低,这表明空穴局域化程度随着无序度的增加而提高.样品在铁磁转变点温度以上的正常态电阻率可由小极化子跃迁模型很好地描述. 相似文献
75.
Graphite doped MgB2-xCx (x = 0.00, 0.05, 0.10) wires were fabricated via the in situ powder-in-tube method in flowing argon by using low carbon steel tubes as the sheath materials. With the increase of graphite concentration,the amount of unreacted graphite in the core area increases, and the average grain size of MgB2 decreases. It is found that the critical current density Jc can be significantly improved by graphite doping. The MgB2 wire with x = 0.05 exhibits the best Jc value of 16710 A/cm^2 at 6K, 4.5T, but the MgB1.9C0.1 wire has the highest Jc value of 2060 A/cm^2 at 6 K, 8 T. It is suggested that the enhancement of Jc is due to not only the improvement of the microstructure features but also the introduction of pinning centres. 相似文献
76.
77.
78.
79.
用倒扭摆测量金属玻璃内耗应注意的问题 总被引:1,自引:0,他引:1
本文指出,在用倒扭摆测量金属玻璃的内耗时应特别注意到悬丝的影响。文中根据倒扭摆的自由衰减振动方程得出了试样的内耗与系统和等效悬丝的内耗之间的相互关系,同时给出了试术的切变模量的表达式,并从能量损耗的关系出发对所涉及的问题作了进一步的讨论。 相似文献
80.
IntroductionThe following coupled cubic nonlinear Schr dinger equations inR2are considered:it-Δ=(||2-|ψ|2),t>0,x∈R2,iψt-Δψ=(-||2 |ψ|2)ψ,t>0,x∈R2,(1)where=(t,x):[0,T)×R2→C,ψ=ψ(t,x):[0,T)×R2→C,Δis the Laplaceoperator onR2.The e 相似文献