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在处理中心力场中粒子的量子运动时要应用薛定谔方程在球坐标中的表示.我们知道定态薛定谔方程就是哈密顿算符的本征方程,而在中心力场中的哈密顿量即为粒子的动能与其势能之和.势能已取U(r)的形式,故问题归结为求动能算符的球坐标表示式.通常利用坐标变换求出在球坐标中的表示式由此即可求得所要求的表示式.为了求解,同时也为了说明上式第二项中的物理意义.还常利用坐标变换的计算求出角动量平方的算符L2即为上式方括号内的量乘以一h2,这样得中心力场中定态薛定谔方程的球坐标表示为[4]这一推导过程的物理意义不太明显,计算过程又较冗长.… 相似文献
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应用半解析有限元线法分析三维旋转域内的Poisson方程。通过环向采用Fourier级数展开,原问题被转化为一系列旋转面上的二维问题,构造了相应的FEMOL单元,并对由柱坐标系带来的r=0处的奇异性以及各类退化单元边,线作了细致处理。 相似文献
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用小波变换代替傅里叶变换解高阶非线性薛定谔方程,为高阶薛定谔方程的数值解提供了一种工具,提高了运算速度.本文分析了高阶非线性薛定谔方程分步解法的一般形式,选用Db10小波,得到了小波微分算子和色散算子对应的矩阵,得出了分步小波方法的算法公式.推导了色散算子和时域信号在小波域相乘的近似运算公式,说明了分步傅里叶方法比分步小波方法的复数乘法次数更多,同时说明了提高运算速度必须舍弃一定的运算准确度.最后以分步傅里叶方法为准,分析了分步小波方法的误差,结果表明:对于一阶孤子,分步小波方法与分步傅里叶方法间的相对误差在1.2%左右波动. 相似文献
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用小波变换代替傅里叶变换解高阶非线性薛定谔方程,为高阶薛定谔方程的数值解提供了一种工具,提高了运算速度.本文分析了高阶非线性薛定谔方程分步解法的一般形式,选用Db10小波,得到了小波微分算子和色散算子对应的矩阵,得出了分步小波方法的算法公式.推导了色散算子和时域信号在小波域相乘的近似运算公式,说明了分步傅里叶方法比分步小波方法的复数乘法次数更多,同时说明了提高运算速度必须舍弃一定的运算准确度.最后以分步傅里叶方法为准,分析了分步小波方法的误差,结果表明:对于一阶孤子,分步小波方法与分步傅里叶方法间的相对误差在1.2%左右波动. 相似文献
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本文对碱金属原子引入势能函数Vr)=后解薛定谔方程求得其能量表式,解释了碱金属原子光谱的实验规律.在此基础上,将经典相对论的质量修正相应引入碱金属原子的哈密顿算符中,用近似方法求出其能量的相对论修正的一级近似.这是用量子力学方法讨论碱金属原子的一种简略方法,也是一种粗略的近似. 相似文献
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从立方抛物线的特性谈起,用较初浅的方法,借助于雅可比椭圆函数求椭圆方程的解,说明一类非线性波方程可用行波法求解析解.求得了许多非线性波的重要性质,特别是求得孤立波解.举KdV方程、正弦-Gordon方程(SG方程)、非线性薛定谔方程(NLS)及mKdV方程为典型实例. 相似文献
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当静态的具有球对称性的理想流体的密度是径向坐标的函数时,Oppenheimer-Volkoff(OV) 方程成为Riccati方程-根据OV方程的一个已知特解,能将它变换成可积分的Bernoulli方程 ,严格地求得OV方程的通解和另一特解,进一步得到理想流体球的爱因斯坦场方程的内部严 格解,即度规分量的解析表示式-
关键词:
爱因斯坦场方程
OV方程
理想流体球内部严格解 相似文献
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在多维球坐标体系中,我们对施主为束缚离子激子用二维方法求解薛定谔方程.研究表明,该方法对于半定量分析简便易行,并获得了一个重要的质量比σc=0.512. 相似文献
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用超球坐标方法研究在弱磁场中的二维D-中心 总被引:1,自引:0,他引:1
将超球坐标数值计算近似方法引入半导体中的低维量子系统,求解了二维D^-中心在弱磁场中的薛定谔方程,得到了二维D^-中心的基态和低激发态的体系能,计算得到的基态能与变分法得到的结果及实验结果均获得较好的一致。 相似文献
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用修正的影射法解非线性薛定谔方程,得到了一些新的Jacobi椭圆函数展开解.
关键词:
Jacobi椭圆函数
非线性薛定谔方程
修正影射法
行波解 相似文献
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辐射传输方程在球坐标下的P3近似是一个非线性微分方程组,其齐次解为球Bessel函数.需要将球Bessel函数分解为指数函数,才能用参数变异法求出它的特解.由于球Bessel函数在r=0的奇异性,无法利用Marshak和其它近似边界条件,因此直接利用能量守恒,和当介质的吸收系数比约化散射系数小得多时P3近似等于P1近似这个特点,确定全解中的常数.比较Monte Carolo模拟和P3近似理论的解析解发现,P3近似能处理约化散射系数与吸收系数之比介于2~10之间的生物组织. 相似文献
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