H^—5的正四面体中心和正方形中心构型能量的理论计算

文中用ＭＡＣＱＭ（ｍｏｄｉｆｉｅｄａｒａｎｇｅｍｅｎｔｃｈａｎｎｅｌｑｕａｎｔｕｍｍｅｃｈａｎｉｃｓ）方法计算了负离子团簇Ｈ－５的正四面体中心和正方形中心构型的能量随中心原子核到顶角原子核间距离Ｒ变化的曲线。计算得知，两种构型均在Ｒ＝１．５５ａ０时有能量极小值Ｅ正四面体中心＝－２．７８９９ａ．ｕ．，Ｅ正方形中心＝－２．７５３９ａ．ｕ．。说明Ｈ－５的这两种结构都可能存在，但正四面体中心结构较为稳定。     

H_5~-团簇正四面体中心结构与能量的变分计算

选用类Ｃ原子波函数,在单中心球模型近似下,利用变分法计算了Ｈ－５团簇正四面体中心结构与能量。结果表明当中心Ｈ原子核到顶角Ｈ原子核之间的距离Ｒ＝１．５８ａ０时,体系能量有一极小值－２．８０３６ｈ．ａ．ｕ．。这表明Ｈ－５的正四面体中心结构是可能稳定存在的。计算结果与用ＭＡＣＱＭ法计算的结果基本相符,表明采用的物理模型及其计算方法是合理可靠的。     

H5^—团族正四面体中心结构与能量的变分计算

选用类Ｃ原子波函数,在单中心球模型近似下,利用变分法计算了Ｈ５＾－团簇正四面体中心结构与能量。结果表明当中心Ｈ原子核到顶角Ｈ原子核之间的距离Ｒ＝１．５８ａ０时,体系能量有一极小值－２．８０３６ｈ．ａ．ｕ．。这表明Ｈ５＾－的正四面体中心结构是可能稳定存在的。计算结果与用ＭＡＣＱＭ法计算的结果基本相符,表明采用的物理模型及其计算方法是合理可靠的。     

H^＋13团簇的正二十面体中心结构与能量的理论计算

本文利用单电子在两氢原子核间的电子瞬时共振形成单电子键的物理模型来划分通道，将改进的排列通道量子力学方法推广应用于Ｈ＾＋１３的正二十面体中心结构与能量的理论计算。结果发现，当中心与周围顶角间距Ｒ０＝２．００ａ０时，总能量有一极小值－６．７０４ｈ．ａ．ｕ．表明Ｈ＾＋１３的正二十面体中心结构是稳定存在的，与实验一致。此外，Ｈ１３团簇电离时体积要发生膨胀，大约膨胀到原来的１．５倍。     

H9^＋团簇的体心立方结构与能量的理论计算

此文利用单电子在中心氢原子核与周围每个氢原子核之间形成单电子键的共振模型来划分通道，将改进的排列通道量子力学方法推广应用于Ｈ９＋的体心立方结构与能量的理论计算。结果发现，当中心与周围顶角问距Ｒ０＝１．９０ａ０时，总能量有一极小值－４．３０８ｈ．ａ．ｕ，表明Ｈ９＝的体心立方结构是稳定存在的。此外，Ｈ９团簇电离时体积要发生膨胀，大约膨胀到原来的１．５倍。     

H4^＋团簇离子两种结构的能量曲线计算

此文认为在一定的条件下,Ｈ４＾＋团簇可能由一个氢核与三个氢原子相互作用而形成对称性较高的平面正三角形中心结构或正四面体结构。用ＭＡＣＱＭ方法,本文计算了这两种构型的能量曲线。结果表明：平面正三角形中心结构在中心原子核与顶角原子核间距离为２．１９ａ０时,体系出现能量极小值－１．６４８４ａ．ｕ．;正四面体结构在核间距为１．９２ａ０时,体系有一能量极小值－１．７７７７ａ．ｕ．。这说明Ｈ４＾＋的这两种结构     

用单中心球对称波函数计算H9^—团簇体心立方结构的能量曲线

选用类Ｎｅ原子解析波函数，在单中心球模型近似下，计算了Ｈ－９团簇体心立方结构的能量曲线。结果表明当中心Ｈ原子核到顶角Ｈ原子核之间的距离Ｒ＝１．６３ａ０时，体系能量有一极小值－５．３７８４ｈ．ａ．ｕ．。这表明Ｈ－９的体心立方结构是可能稳定存在的。计算结果与过去用ＭＡＣＱＭ法算得的结果基本相符，表明提出的物理模型与计算方法是合理的。     

H7正八面体中心结构的能量计算

根据电子瞬时配对的平均效果形成未饱和共价健的物理模型来划分通道，采用改进和推广了的排列通道量子力学方法，本文计算了Ｈ７正八面体中心结构的能量曲线。当中心原子到正八面体顶角原子之间的距离Ｒ等于１．５２ａ０时，体系有一能量极小值－３．９１６ａ．ｕ．。     

用类氧原子波函数计算H7^—团簇正八体中心结构的能量曲线

选用类氧原子波函数,在单中心球模型近似下,利用变分法计算了Ｈ７＾－团簇正八面体中心结构的能量曲线。结果表明,当中心Ｈ原子核能顶角Ｈ原子核之间的距离Ｒ＝１．５８ａ０时,体系能量有一极小值－４．０８９９４５３ｈ．ａ．ｕ．。这表明Ｈ７的正八面体中心结构是可能稳定存在的。计算结果与用ＭＡＣＱＭ法计算的结果基本相符,表明提出的物理模型及其计算方法是合理的。     

面心立方的金属氢结构与能量的全量子力学计算

本文利用电子瞬时配对形成未饱和共价键的物理模型来划分通道，将改进的排列通道量子力学方法推广应用于面心立方的金属氢结构与能量的理论计算。结果发现，当中心原子与周围顶角间距Ｒ０＝１．７０ａ０时，总能量有一级小值－７．７５４（ｈ．ａ．ｕ．），表明金属氢的面心立方结构是稳定存在的，从而通过定量理论计算验证了金属氢高压合成机理的合理性。     

H7^—正八面体中心结构能量曲线的MACQM计算

采用改进了的排列通道量子力学（ｍｏｄｉｆｉｅｄａｒａｎｇｅｍｅｎｔｃｈａｎｎｅｌｑｕａｎｔｕｍｍｅｃｈａｎ－ｉｃｓ，简称ＭＡＣＱＭ）方法，计算了Ｈ－７正八面体中心结构的能量曲线。当中心原子核到顶角原子核的间距Ｒ为１．５０ａ０时，体系能量有一极小值－４．０３５２ａ．ｕ．。这表明Ｈ－７的正八面体中心结构是可能稳定存在的。     

用类B原子波函数对H5正四面体中心结构与能量的变分计算

选用类B原子波函数，在单中心球模型近似下，利用变分法计算了H5团簇正四面体中心结构与能量。结果表明当中心H原子核到顶角H原子核之间的距离R=1．98a0时，体系能量有一极小值-2．2034h．a．u．。这表明H5的正四面体中心结构是可能稳定存在的。计算结果与用MACQM法计算的结果基本相符，表明采用的物理模型及其计算方法是合理可靠的。     

用类Li原子波函数对H52+团簇的正四面体中心结构与能量的研究

在单中心球模型近似下,选用类Li原子解析波函数,用变分法计算了H52 团簇正四面体中心结构与能量.结果表明当中心氢原子核到顶角氢原子核之间的距离R=1.93a0时,体系能量有一极小值E=-4.3792 Hartree(a0=0.529177×10-10m,1 Hartree=27.2 eV).这表明H52 团簇的正四面体中心结构是稳定的结构,H52 团簇是可能存在的.     

用类B原子波函数对H5正四面体中心结构与能量的变分计算

选用类B原子波函数,在单中心球模型近似下,利用变分法计算了H5团簇正四面体中心结构与能量.结果表明当中心H原子核到顶角H原子核之间的距离R=1.98 a0时,体系能量有一极小值-2.203?4?h.a.u..这表明H5的正四面体中心结构是可能稳定存在的.计算结果与用MACQM法计算的结果基本相符,表明采用的物理模型及其计算方法是合理可靠的.     

四氯合铜酸苯铵盐的结构及其红外与拉曼光谱研究

制备了四氯四铜酸苯铵盐（Ｃ６Ｈ５ＮＨ３）２ＣｕＣｌ４单晶，Ｍｒ＝１８７．２６，由四园衍射数据确定了晶体结构，晶体属单斜晶系，空间群Ｐ２１／ａ，ａ＝０．７１８４（１），ｂ＝０．７４４８（２），ｃ＝１．５０７０（４）ｎｍ，β＝１００．６７（２）°，Ｖ＝０．７９２４ｎｍ＾３，Ｚ＝２，Ｄｘ＝１．６５０ｇｃｍ＾－３，（Ｍｏ，Ｋａ）＝０．０７１０６９ｎｍ，μ＝４．０５６ｍｍ＾－１，Ｆ（０００）＝３８９，Ｒ＝０     

A位具有混合价态的钙钛矿氧化物Eu1—xKxTiO3（x=0.2,0.32）的高 …

以ＴｉＯ２和Ｅｕ２Ｏ３为原料,利用固相反应法在４．０ＧＰａ和１０９０℃下合成了钙钛矿氧化物Ｅｕ１－ｘＫｘＴｉＯ３（ｘ＝０．２,０．３２）。ＸＲＤ测量表明样品为立方结构。＾１５１Ｅｕ Ｍｏｓｓｂａｕｅｒ谱测试给出同质异能移位分别为～０ｍｍ／ｓ和～－１３ｍｍ／ｓ的两个吸收峰,表明Ｅｕ离子为＋２和＋３混合价。在４８０和６４８０Ｇ的磁场范围内只观察到一个线宽为３１４０Ｇ、ｇ因子为２．００的信号,这是由Ｅｕ     

含氟铋系超导相形成的化学动力学定量研究

本报告了在铋系２２３名义成份中，以ＣｕＦ２代替部分ＣｕＯ时，形成２２２３超导相的动力学规律。经Ｘ－射线衍射的相成份分析，得到了体系２２２３相转化率ａ与反应速度常数Ｋ（随温度Ｔ变化），烧结时间ｔ满足关系式ａ＝１－ｅｘｐ（－ｋｔ＾０．７）。同时求得在８３５°±２℃时的表观活化能Ｅａ＝２３９．８０ｋＪｍｏｌ＾－１，说明了ＣｕＦ２的掺入反应的主要因素，成相过程满足成核生长自催化动力学模型，中还讨论了Ｃ     

CaS:Cu~+,Eu~(2+)的光致发光及其在农业生产中的应用

研究了Ｃｕ＋，Ｅｕ２＋共激活的ＣａＳ的发光性质及激活剂浓度与荧光性质的关系．Ｃｕ＋和Ｅｕ２＋的发射光谱分别在４３０ｎｍ附近及６３０ｎｍ附近，它们是由Ｃｕ，Ｃａ－Ｖｓ２＋中心的离子发射和Ｅｕ２＋的５ｄ－４ｆ跃迁发射产生的．实验结果表明，Ｃｕ＋对Ｅｕ２＋荧光发射有较强的敏化作用，Ｅｕ２＋对Ｃｕ＋发射峰值波长和强度也有显著影响；单掺Ｅｕ２＋或Ｃｕ＋的荧光粉是良好的农用薄膜红，蓝光转换剂，共掺Ｅｕ２＋和Ｃｕ＋的ＣａＳ荧光粉作光转换农膜添加剂可望人工模拟叶绿素的吸收光谱，使作物在植物最佳生长作用光谱环境中生长，促使作物早熟或提高作物产量     

2：17型结构Gd—Fe—Co—Ga化合物的结构与磁性

用电弧熔炼的方法制备了Ｇｄ２（Ｆｅ１－ｘＣｏｘ）１５Ｇａ２（０≤ｘ≤１０）和Ｇｄ２（Ｆｅ０８Ｃｏ０２）１７－ｙＧａｙ（０≤ｙ≤８）化合物，通过Ｘ射线衍射和磁性测量手段研究了它们的结构和磁性．实验结果表明它们都是２∶１７型结构的单相化合物．Ｇｄ２（Ｆｅ１－ｘＣｏｘ）１５Ｇａ２的单胞体积Ｖ随Ｃｏ含量的增加单调下降，而居里温度ＴＣ单调上升，１５Ｋ下的饱和磁化强度Ｍｓ随Ｃｏ含量的增加开始时略有增大，在ｘ＝０２时出现极大值，然后单调下降；对Ｇｄ２（Ｆｅ０８Ｃｏ０２）１７－ｙＧａｙ的样品，随Ｇａ含量的增加单胞体积增加，居里温度和饱和磁化强度单调下降．用Ｃｏ替代Ｆｅ，或用Ｇａ替代Ｆｅ和Ｃｏ都能导致Ｆｅ或Ｃｏ次晶格出现室温单轴各向异性，这可能与Ｇａ原子的择优占位有关．     

纳米(Y0.95Eu0.05)2O3及其SiO2气凝胶介孔组装体的制备与光致发光

采用尿素溶胶法合成（Ｙ０．９５Ｅｕ０．０５）２Ｏ３纳米粉,用超临界干燥技术制备了ｎ－（Ｙ０．９５Ｅｕ０．０５）２Ｏ３／ＳｉＯ２气凝胶介孔组装体。结果表明,当Ｙ＾３＋：Ｅｕ＾３＋＝２０：１,均相反应时间为４ｈ,且经６８０℃、４ｈ灼烧热处理后得到的ｎ－（Ｙ０．９５Ｅｕ０．０５）２Ｏ３中,光致发光强度最大（发光峰位于６１２ｎｍ）,以Ｓｉ与２Ｙ摩尔比为１：７的ｎ－（Ｙ０．９５Ｅｕ０．０５）２Ｏ３／ＳｉＯ２气凝胶介孔组装体,经同样条件热６１６ｎｍ）。对产生上述发光强度减弱和峰位红移现象进行讨论。