H_5~-团簇正四面体中心结构与能量的变分计算

选用类Ｃ原子波函数,在单中心球模型近似下,利用变分法计算了Ｈ－５团簇正四面体中心结构与能量。结果表明当中心Ｈ原子核到顶角Ｈ原子核之间的距离Ｒ＝１．５８ａ０时,体系能量有一极小值－２．８０３６ｈ．ａ．ｕ．。这表明Ｈ－５的正四面体中心结构是可能稳定存在的。计算结果与用ＭＡＣＱＭ法计算的结果基本相符,表明采用的物理模型及其计算方法是合理可靠的。     

H^—5的正四面体中心和正方形中心构型能量的理论计算

文中用ＭＡＣＱＭ（ｍｏｄｉｆｉｅｄａｒａｎｇｅｍｅｎｔｃｈａｎｎｅｌｑｕａｎｔｕｍｍｅｃｈａｎｉｃｓ）方法计算了负离子团簇Ｈ－５的正四面体中心和正方形中心构型的能量随中心原子核到顶角原子核间距离Ｒ变化的曲线。计算得知，两种构型均在Ｒ＝１．５５ａ０时有能量极小值Ｅ正四面体中心＝－２．７８９９ａ．ｕ．，Ｅ正方形中心＝－２．７５３９ａ．ｕ．。说明Ｈ－５的这两种结构都可能存在，但正四面体中心结构较为稳定。     

H4^＋团簇离子两种结构的能量曲线计算

此文认为在一定的条件下,Ｈ４＾＋团簇可能由一个氢核与三个氢原子相互作用而形成对称性较高的平面正三角形中心结构或正四面体结构。用ＭＡＣＱＭ方法,本文计算了这两种构型的能量曲线。结果表明：平面正三角形中心结构在中心原子核与顶角原子核间距离为２．１９ａ０时,体系出现能量极小值－１．６４８４ａ．ｕ．;正四面体结构在核间距为１．９２ａ０时,体系有一能量极小值－１．７７７７ａ．ｕ．。这说明Ｈ４＾＋的这两种结构     

用类氧原子波函数计算H7^—团簇正八体中心结构的能量曲线

选用类氧原子波函数,在单中心球模型近似下,利用变分法计算了Ｈ７＾－团簇正八面体中心结构的能量曲线。结果表明,当中心Ｈ原子核能顶角Ｈ原子核之间的距离Ｒ＝１．５８ａ０时,体系能量有一极小值－４．０８９９４５３ｈ．ａ．ｕ．。这表明Ｈ７的正八面体中心结构是可能稳定存在的。计算结果与用ＭＡＣＱＭ法计算的结果基本相符,表明提出的物理模型及其计算方法是合理的。     

用单中心球对称波函数计算H9^—团簇体心立方结构的能量曲线

选用类Ｎｅ原子解析波函数，在单中心球模型近似下，计算了Ｈ－９团簇体心立方结构的能量曲线。结果表明当中心Ｈ原子核到顶角Ｈ原子核之间的距离Ｒ＝１．６３ａ０时，体系能量有一极小值－５．３７８４ｈ．ａ．ｕ．。这表明Ｈ－９的体心立方结构是可能稳定存在的。计算结果与过去用ＭＡＣＱＭ法算得的结果基本相符，表明提出的物理模型与计算方法是合理的。     

H7^—正八面体中心结构能量曲线的MACQM计算

采用改进了的排列通道量子力学（ｍｏｄｉｆｉｅｄａｒａｎｇｅｍｅｎｔｃｈａｎｎｅｌｑｕａｎｔｕｍｍｅｃｈａｎ－ｉｃｓ，简称ＭＡＣＱＭ）方法，计算了Ｈ－７正八面体中心结构的能量曲线。当中心原子核到顶角原子核的间距Ｒ为１．５０ａ０时，体系能量有一极小值－４．０３５２ａ．ｕ．。这表明Ｈ－７的正八面体中心结构是可能稳定存在的。     

H5^＋团簇的正方形中心和正四面体中心结构与能量的理论计算

利用单电子在两氢原子核间瞬时共振形成单电子键的物理模型和改进的排列通道量子力学方法分别对Ｈ５＾＋团簇的正方形中心和正四面体中心结构与能量进行了研究和计算，结果表明，对正方形中心结构，当中心到顶角的距离为Ｒｏ－２．１０ａｏ时，总能量有一极小值Ｅｏ＝－２．１８２４ｈ．ａ．ｕ；对正四面体中心结构，当中心到顶角的距离为Ｒｏ＝２．００ａｏ时，，总能量有一极小值Ｅｏ＝－２．２１０６（ｈ．ａ．ｕ），说明这两种结     

用类B原子波函数对H5正四面体中心结构与能量的变分计算

选用类B原子波函数，在单中心球模型近似下，利用变分法计算了H5团簇正四面体中心结构与能量。结果表明当中心H原子核到顶角H原子核之间的距离R=1．98a0时，体系能量有一极小值-2．2034h．a．u．。这表明H5的正四面体中心结构是可能稳定存在的。计算结果与用MACQM法计算的结果基本相符，表明采用的物理模型及其计算方法是合理可靠的。     

H^＋13团簇的正二十面体中心结构与能量的理论计算

本文利用单电子在两氢原子核间的电子瞬时共振形成单电子键的物理模型来划分通道，将改进的排列通道量子力学方法推广应用于Ｈ＾＋１３的正二十面体中心结构与能量的理论计算。结果发现，当中心与周围顶角间距Ｒ０＝２．００ａ０时，总能量有一极小值－６．７０４ｈ．ａ．ｕ．表明Ｈ＾＋１３的正二十面体中心结构是稳定存在的，与实验一致。此外，Ｈ１３团簇电离时体积要发生膨胀，大约膨胀到原来的１．５倍。     

用类B原子波函数对H5正四面体中心结构与能量的变分计算

选用类B原子波函数,在单中心球模型近似下,利用变分法计算了H5团簇正四面体中心结构与能量.结果表明当中心H原子核到顶角H原子核之间的距离R=1.98 a0时,体系能量有一极小值-2.203?4?h.a.u..这表明H5的正四面体中心结构是可能稳定存在的.计算结果与用MACQM法计算的结果基本相符,表明采用的物理模型及其计算方法是合理可靠的.     

H9^＋团簇的体心立方结构与能量的理论计算

此文利用单电子在中心氢原子核与周围每个氢原子核之间形成单电子键的共振模型来划分通道，将改进的排列通道量子力学方法推广应用于Ｈ９＋的体心立方结构与能量的理论计算。结果发现，当中心与周围顶角问距Ｒ０＝１．９０ａ０时，总能量有一极小值－４．３０８ｈ．ａ．ｕ，表明Ｈ９＝的体心立方结构是稳定存在的。此外，Ｈ９团簇电离时体积要发生膨胀，大约膨胀到原来的１．５倍。     

P538萃取锰（Ⅱ）的研究

在２５±０．５℃，用Ｐ５３８的环己烷溶液从ＮａＣｌＯ４－ＨＣｌＯ４介质中萃取Ｍｎ（Ⅱ）的反应机理为离子交换机理，萃取焓△Ｈ＝－１９６ｋＪ．ｍｏｌ＾－１并用Ｃｌ＾－离子水合作用和Ｍｎ＾２＋与Ｃｌ＾－形成配合物的竞争解释了萃取分配比与水相中ＮａＣｌ浓度的关系。     

5—Meng氧基—3,4—二取代丁烯内酯NMR的研究

报道了光学纯５－（１－Ｍｅｎｇ氧基）－３，４－二取代２（５Ｈ）－呋喃酮的＾１Ｈ ＮＭＲ和＾１３Ｃ ＮＭＲ数据，研究了不同取代基对结构以及核磁参数的影响。     

（7—甲氧基—4—亚甲基）香豆素基—单氮杂18—冠—6的合成及其？…

合成、鉴定了题示光敏离子载体（ＭＭＣ－ＭＡＣ（Ｏ５）。其中不同ｐＨ值水溶液中吸收和荧光光谱的变化,计算得该剂基态和激发态分子的酸性常数（ｐＫａ＝８．８４,ｐＫａ＾＊＝５．１１）。基于在不同溶剂中荧光光谱的变化,由Ｓｏｌｖａｃｈｒｏｍｉｃ法,借助Ａｌｃｈｅｍｙ２０００量化计算软件,估算得该分子的基态和激发态偶极矩,分别为３．１１Ｄ和８．１３Ｄ。同时发现,ＭＭＣ－ＭＡＣ（Ｏ５）水溶液除氧后其荧光强度奇     

配合物La（C5O3H3）3·C12H8N2·H2O的合成和表征

本以α－呋喃甲酸（Ｃ５Ｏ３Ｈ４）和邻菲罗啉（Ｃ１２Ｈ８Ｎ２）为配体,在乙醇８溶剂中与硝酸镧反应,合成了与稀土离子Ｌａ（Ⅲ）的三元混配配合物。经元素分析确定其配合物的组成为Ｌａ（Ｃ５Ｏ３Ｈ３）·Ｃ１２Ｈ８Ｎ２·Ｈ２Ｏ,同时还通过了ＩＲ、＾１ＨＮＭＲ、ＵＶ、ＴＧ－ＤＴＡ等谱光的测试与分析,表征了配合物的组成结构和性质。ＩＲ、＾１ＨＮＭＲ和ＵＶ谱的分析结果表明配体羧酸是以脱质子的酸根形式与中心稀土离子     

a—DLC结构特性和电子态的计算

选用Ｃ２６Ｈ５４原子簇模型来表征ａ－ＤＬＣ网络的局域结构,研究表明,当在压应力作用下,ａ－ＤＬＣ网络结构键长及键角会发生畸变,压应力的作用会使ａ－ＤＬＣ ｓｐ＾２键构型向ｓｐ＾３键构型转换。这种构型的转换是个连续的过程,同时,应力弛豫也可使ｓｐ＾３键构型ｓｐ＾２键构型转变,此时,相邻四面体间距将增大,当增至２．４Ａ时,ａ－ＤＬＣ网络可从稳定的晶体结构过渡至亚稳态的晶体结构。     

铁酸盐的水热氧化晶化法制备及其生成条件研究

研究了空气氧化Ｍ＾２＋（Ｍ＝Ｍｎ、Ｆｅ、Ｃｏ、Ｎｉ）和Ｆｅ＾２＋的碱性悬浮液制备铁酸盐ＭＦｅ２Ｏ４的条件，考察了原料配比、ｐＨ值、氧化温度、氧化时间对生成ＭＦｅ２Ｏ４的影响。利用ＸＲＤ及ＳＥＭ检测氧化过程中沉淀物的形态和结构表明，在３４３￣３５８Ｋ和Ｒ＝２ＯＨ＾－／（Ｍ＾２＋Ｆｅ＾２＋）＝１．０、Ｍ＾２／Ｆｅ＾２＋＝０．５（摩尔比）下用３００ｍＬ／ｈ的空气氧化Ｍｘ／３Ｆｅ１－ｘ／３（ＯＨ）２悬浮液     

a—C：H（N）薄膜结构的X射互光电子能谱分析

采用直流－射频等离子增强化学汽相沉积技术制备ａ（Ｃ：Ｈ（Ｎ）薄膜，用Ｘ射互光电子能谱研究了混合气体中Ｎ２含量对薄膜成分与结构的影响，ａ－Ｃ：Ｈ（Ｎ）薄膜中含氮量可达９．０９％，对ａ－Ｃ：Ｈ（Ｎ）薄膜的Ｎｌｓ结合能谱的分析表明ａ－Ｃ：Ｈ（Ｎ）薄膜的结构是由Ｃ３Ｎ４相镶嵌在ｓｐ＾２键结合的Ｃｘ基体组成，其中Ｃ３Ｎ４相中Ｎ和Ｃ原子比接近４：３，不随薄膜中含Ｎ量改变，薄膜中Ｃ３Ｎ４相和ｓｐ＾３碳伯含量随Ｎ     

四氯合铜酸苯铵盐的结构及其红外与拉曼光谱研究

制备了四氯四铜酸苯铵盐（Ｃ６Ｈ５ＮＨ３）２ＣｕＣｌ４单晶，Ｍｒ＝１８７．２６，由四园衍射数据确定了晶体结构，晶体属单斜晶系，空间群Ｐ２１／ａ，ａ＝０．７１８４（１），ｂ＝０．７４４８（２），ｃ＝１．５０７０（４）ｎｍ，β＝１００．６７（２）°，Ｖ＝０．７９２４ｎｍ＾３，Ｚ＝２，Ｄｘ＝１．６５０ｇｃｍ＾－３，（Ｍｏ，Ｋａ）＝０．０７１０６９ｎｍ，μ＝４．０５６ｍｍ＾－１，Ｆ（０００）＝３８９，Ｒ＝０     

依赖于时间的Jaynes—Cummings模型中的反聚束效应

本文利用友格－库塔法对多个方程组连续进行积分，提出了一种处理依赖于时间的Ｊａｎｅｓ－Ｃｕｍｍｉｎｇｓ模型，描述二能级原子与腔场相互作用的耦合系数依赖于时间的ＪＣＭ的哈密顿量为Ｈ＝１／２ω０σ３＋ω＾＋ａ＾＋ａ＾＋ｇ（ｔ）（σ＋ａ＋σ－ａ）ｈ＝１（１）这里，ｇ（ｔ）选择为时间上的一个脉冲ｇ（ｔ）＝ｇ０ｅｘｐ（－（ｔ－ｔ０）＾２／２ａ＾２），其中ｔ０和ａ分别为脉冲中心和脉冲宽度，ｇ０是一有量纲常数，