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1.
用分析热力学的观点和方法研究了温度的相对论变换公式,得到了与Planck,Einstein和de Broglie完全相同的结果:T=1-β 2T 0;分析热力学的特色和 优点是,在推演过程 中根本不需要δQ=1-βδQ 0这一可能引起争议的和p=p 0这 一显而易见的相对论变换公式,它们是作为附带结果出现的.
关键词:
分析热力学
相对论热力学
平衡态热力学
热力学基本Poisson括号 相似文献
2.
用分步激发方法及偏振光技术,测定了锶的(5p 3/2ns) 1(n=13-21)及(5p 3/2 nd) 3(n=13-24)各自电离谱,在低于5p 1/2电离限的(5p 3/2ns) 1态的实电子激发谱中,出现对应于(5p 1/2ns) 1及(5p 1/2nd) 1的畸变峰,畸变峰也出现于(5p 3/2nd) 3的实电子激发谱中。这说明(5p jns)(5p jnd)自电离系列间存在相互作用。
关键词: 相似文献
3.
选用双轴性并含有多个手征中心的分子作用势,引入手征中心分布结构因子ζ χ,采用格胞模型,求得液晶SmC *相的螺距表达式和螺旋性反转条件.计算了TDOBAMBCC,FLC,PACMB和H6/10等4种典型SmC相液晶的螺距随温度的变化及其受ζ χ的影响.结果与实验相符.
关键词: 相似文献
4.
提出了一个含崩塌概率的一维沙堆模型,并用元胞自动机方法对该模型进行计算机模拟. 结果表明在崩塌概率p从0到1的变化过程中存在两个临界点p 1和p 2. 当p 12时模型具有自组织临界行为,并且系统在从平凡行为到自组织临界行为之间有一个快速的转变. 当模型具有自组织临界性时,这种自组织临界行为具有普适性,两个临界指数分别是1.50±0.02和1.58±0.15. 该模型能够较好地解释一维米粒堆实验中出现的自组织临界现象
关键词:
自组织临界性
BTW模型
崩塌概率 相似文献
5.
作者在μ *=0情形,从Eliashberg方程解析地导出如下的T c公式:T c=αω logexp{-b((1+cλ)/λ)},式中α=2γ/π,b=c=1;Inγ=C=0.5772是Euler常数。这个T c公式只有在T c=0.36/α(k)以下才是正确的,α是个大于1并随材料而异的常数。我们推测,当T c超过上述范围后,T c公式的函数结构很可能不同于McMillan T c公式,至少α,b和c等参量不再是些不依赖于材料的常数了。
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6.
采用CO 2双缸滚动转子压缩机搭建冷藏车用制冷机组,在焓差室内测试车厢温度(T a)、压缩机频率(f)与排气压力(P d)对排气温度(T d)、制冷量(Q 0)和能效比(COP)的影响,分析机组用于冷藏车的可行性,适用的冷藏车类型及最佳运行方式.结果表明:名义工况下,Q 0=1.47 kW,COP=0.91,满足运输用制冷机组标准.在环境温度T w=30℃,车厢温度T a=0℃时,机组最大制冷量为Q 0=2.43 kW,因此机组可适用于车厢容积18m 3内的D类冷藏车.用于上述冷藏车时,机组最佳运行方式为:预冷工况下,车厢温度T a>5℃时,采用f=140 Hz,P d=10 MPa运行;车厢温度T a≤5℃时,采用f=140 Hz,P d=9 MPa运行;运输工况下,采用f=80 Hz,P d<... 相似文献
7.
采用三台可调谐激光实施孤立实激发,分三步将处于基态的Ba原子激发到6p 1/2nd( J=1,3)和6p 3/2nd( J=1,3)自电离态上,获得了分别从6s nd 1D2( n=7—15)和6s nd 3D2( n=7—12) 激发而得到的6p 1/2nd( J=1,3)和6p 3/2nd ( J=1,3)自电离光谱,重点对主量子数 n较低的自电离态进行了实验研究. 通过光谱的线形拟合得到了上述能级的位置和宽度等数据,进而获得了量子亏损和约化宽度等信息. 通过对不同系列的自电离光谱的分析和比较,详细讨论了这些自电离态的光谱特征及其复杂光谱结构的成因.
关键词:
孤立实激发
组态相互作用
自电离态 相似文献
8.
用分步激发技术测得了Sr(5p 1/2nd) 3系列(n=11—24)自电离能级的位置及其有效量子数ν 1/2。对其与(5p 3/2nd) 3,系列间可能存在的组态相互作用,进行了初步探讨。
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9.
本文主要讨论了中子星内部发生从正常中子物态到π凝聚物态相变所产生的星体振动的阻尼,由弱作用反应u(p 1)→u(p 2)+e -+v e和u(p 1)+e -→u(p 2)+v e算出振动阻尼时标,并考虑了中子星内部的热演化。
关键词: 相似文献
10.
本文用数值解方法从Eliashberg方程计算出超导临界温度T c,并考察T c对有效声子谱的依赖关系。在这个研究中,a 2F(ω)被取为双δ函数谱,并允许其中的谱参数可以在很宽范围内改变。作者发现在λ<∧区域(即在T c级数解的收敛圆外),T c除了依赖λ和矩比外,还依赖T c级数解的收敛半径倒数Λ;它们之间的关系是有规律的。在这些结果的启示下,本文在μ *=0情形,用弥合数值解的方法得到一个适用于λ<Λ区域的T c近似公式。接着,本文作者对吉光达和吴杭生的一篇文章进行了研究,指出:该文提出的超导体分类建议及其工作的主要结论是对的。但其中对决定A型超导体临界温度主要参量问题进行的分析,只适用于这样一些A型超导体,它们的收敛半径倒数Λ或者比λ 0小,或者虽比λ 0大、但λ又小于λ 0,其中λ 0是个依赖谱形状的参量,它的定义在正文中给出。对另一些A型超导体(λ 0<λ<Λ),决定T c的主要参量不再是λ,而是δ=1/∧ 0.5(ω 1/2/ω log) 5.5λ 1.55。
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11.
本文用差热分析、高温和室温X射线衍射分析等方法研究了Mg(IO 3) 2·4H 2O的相变过程: Mg(IO 3) 2·4H 2O晶体属单斜晶系,空间群为P2或Pm,每个晶胞含有两个化合式量,点阵常数为a=8.307?,b=6.627?,c=8.541?,β=1.00°45′。我们用X射线粉末法测定了α-Mg(IO 3) 2的晶体结构。α-Mg(IO 3) 2属六角晶系,其空间群是P6 3。在14℃的点阵参数为a=5.4777?,c=5.1282?,c/a=0.9362。每个单胞含一个化合式量,6O II占据在6(c)等效位置上,21 V占据在2(b)等效位置上,Mg ++无序地占据着2(a)等效位置的一半。其原子参数为x c=0.096,y c=0.344,z c=0.162,z b=0,z a=0.981。从结构来看,它与α-LiIO 3同晶型,所不同的是2(a)位置只有一半被Mg ++离子占据着,另一半为空位。
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12.
低QI(原生喹啉不溶物)含量的软沥青(SCTP)是制备煤系针状焦的优选原料,研究其在成焦过程中的结构变化有助于高品质针状焦的研制。基于样品的X射线衍射(XRD)数据,利用Smarsly团队开发的CarbX软件对其全谱拟合,定量出SCTP在不同炭化温度(400,500,600,800,1 000,1 200和1 400 ℃)下的微晶结构参数,进而在纳米尺度下研究SCTP的热致结构变化情况。结果表明,随炭化温度升高,微晶堆垛的石墨烯层大小 La从初始沥青的10.3 Å逐步增大到1 400 ℃的47.9 Å,但在500 ℃前 La增加缓慢,只有当温度超过800 ℃后, La才显著增大,这表明需要800 ℃以上的高温才能使交联石墨烯层内的原子重组,进而导致微晶长大。然而,石墨烯碳网的C—C键长 lcc受温度的影响很小,在1.41~1.42 Å范围内变化。由于SCTP在液相炭化成半焦过程中存在中间相转化,导致微晶堆垛高度 Lc在500 ℃前逐步增大,在500 ℃时达到最大( Lc=31.1 Å),随后由于半焦进一步热解缩聚,使 Lc逐步减小,在1 000 ℃时达到最低点( Lc=15.4 Å),超过1 000 ℃后又开始增大。与 Lc的变化趋势相同,堆垛的石墨烯层数 N从原始沥青的2.66层增加到500 ℃的约9.05层,随后减小到1 000 ℃的4.55层,超过1 000 ℃后又开始增大。由于500 ℃前样品仍处于沥青态,所以此阶段微晶的石墨烯层间距 a3都较大,约为3.50 Å。当在500 ℃变为半焦后, a3迅速减小至3.44 Å。随后温度升高, a3在1 000 ℃达到最小( a3=3.39 Å),1 000 ℃后又开始增大,这表明焦炭经历了收缩再膨胀过程。通过CarbX软件拟合样品的XRD数据,除了可得到样品炭微晶的主要尺寸( La, Lc, N, a3)信息外,还可获得这些参数的分散性( ka, kc, σ3, ε3)以及堆垛的取向性( q)、均匀性( η)和无序碳含量( cun)等信息,有利于深入了解样品的微观结构,有助于优质针状焦的生产。 相似文献
13.
Assuming an equation of state as p 1=ρ/3 and p 2=ρ/D, an inflationary model of Kaluza-Klein type is studied. By solving the horizon and entropy problems, it is found that the dimension of the extra subspace should be as large as 35 to 70, if the ratio of R 2(max) to Planck length is taken as 10 2 to 10 4. However, the substantial period of the inflation happens at time much larger than the Planck time if we take the ratio as 10 3 or even a larger number. 相似文献
14.
The cross sections of
Ω+Ω→(ΩΩ) Jπ=0++X
are studied by using an effective Hamiltonian method. The results
are σ Ω+Ω→(ΩΩ)0++γ=0.03~0.16×10 -29 cm 2 for
p Ω=100~400 MeV, and
the cross sections of η production are about 10 -28 cm 2 for
p Ω > 880 MeV. 相似文献
15.
本文用差热分析、X射线物相分析及点阵常数的精确测定等方法研究了新化合物Sr 2CaMoO 6的相变,证明该化合物在(767±5)℃存在一级位移型相变。低温相α-Sr 2CaMoO。属正交晶系,空间群为Pmm2,室温时点阵常数为:α=8.1933?,b=5.7611?,c=5.8410?。测量密度D m=4.97g/cm 3,单位晶胞内具有2个化学式量。高温相β-Sr 2CaMoO 关键词: 相似文献
16.
The nuclear structure of 16O is studied in the framework of the particle-hole random phase approximation (ph RPA). The Hamiltonian is diagonalized within a model space with particle orbits {1d 5/2,1d 3/2 , and 2s 1/2} and the hole orbits {1p 3/2 and 1p 1/2} using Warburton and Brown interaction WBP. The ph RPA calculations are tested, by comparing the electron scattering form factors with the available experimental data. The results of electron scattering form factors and reduced transition strength for the states: 1 -, T=0 (7.116 MeV); 2 -, T=1 (12.968 MeV); 2 -, T=1 (20.412 MeV); and 3 -, T=0 (6.129 MeV) are interpreted in terms of the harmonic-oscillator (HO) wave functions of size parameter b. The occupation probabilities of the single particle and hole orbits are calculated. The spurious states are removed by adding the center of mass (CM) correction to the nuclear Hamiltonian. A comparison with the available experiments data is presented. 相似文献
17.
密环菌甲素(C 24H 30O 6)属正交晶系,空间群为P2 1 2 1 2 1,晶胞参数为a=18.784(9)?,b=14.002(7)?,c=8.598(5)?,z=4,计算密度D c=1.216g·cm -1。使用菲利浦PW-1100四圆衍射仪收集衍射强度。该结构是在MULTAN-78求解失败以后,使用MULTAN-80,在正切修正时选择统
关键词: 相似文献
18.
一种临床使用的抗癫痫药物——N-(3,4-次甲二氧桂皮酰基)-哌啶的晶体结构已被测定,化学式为C 15H 17O 3N 1,属正交晶系,空间群为D 24-P2 1 2 1 2 1,晶胞参数α=24.338(4)?,b=8.558(2)?,c=6.217(2)?,晶胞内分子数z=4,用PW-1100四圆衍射仪收集衍射强度数据,以
关键词: 相似文献
19.
Undoped and WO 3-doped Y-Ba-Cu-O ceramics have been slowly cooled in flowing oxygen or quenched in air from 900℃ to room temperature, after sintering at 900℃ for 3Oh in flowing oxygen. The ac susceptibility measurements show that the T c of the quenched WO 3-doped Y-Ba-Gu-O superconductor can reach 88K, while the undoped Y-Ba-Cu-O ceramic quenched in air is a non-superconductor. X-ray diffraction data show that WO 3 does not enter into the YBa 2Cu 3O 7-x lattice but forms all impurity phase. The WO 3-doped YBCO specimens quenched in air consist of orthorhombic YBa 2Cu 3O 7-x phase and an impurity phase which increases with increasing WO 3 content. Raman spectra chow that oxygen contents are different for undoped and WO 3-doped samples. It la suggested that suitable doping with WO 3 can change the oxygen content and reduce the effect of thermal treatments on the superconductivity of Y-Ba-Cu-O system. 相似文献
20.
The temperature effects on sub-monolayers of V deposited at the TiO 2(001) surface have been studied by ultraviolet and X-ray photoelectron spectroscopies, UPS and XPS, from 300 up to 623 K. V coverages, Θv, between 0.2 and 0.7 monolayers (ML) were deposited by an e-beam evaporator at 300 K. The V 2p3/2 core line region exhibits two well-defined components whose relative intensity depends on Θv. These two components, assigned to different oxidation states of V, are correlated with two features, with a dominant V 3d character, detected within the TiO2(001) band gap of the UPS valence band spectra. UPS and XPS measurements performed after in-situ thermal treatments show unambiguous and reproducible changes of these spectral components. After annealing at 623 K only the higher binding energy component is present in the V 2p3/2 spectra; the Ti 2p core lines recover the typical symmetry of the clean and stoichiometric TiO2(001) surface and the higher binding energy feature only is detected in the TiO2 band gap. These data suggest that, within the volume probed by XPS and UPS, Ti ions have a mainly d0 configuration, while V has a single and stable open-shell configuration, as revealed by the significant intensity detected within the TiO2 band gap. These annealing-induced changes are due, as suggested by the O 1s/Ti 2p core line intensity trend, to an oxygen diffusion from the TiO2 bulk to the surface. Finally, a detailed analysis of the data indicates that different V/TiO2(001) interfaces exhibit different behaviours after annealing treatments, depending on Θv. For Θv = 0.7 ML, V interdiffuses into the TiO2 sub-surface layers, whereas for Θv = 0.2 ML it remains at the surface. This finding is consistent with a rearrangement of V atoms. which under annealing occupy first the energetically most favorable surface sites (Θv = 0.2 ML) before interdiffusing into the TiO2 lattice (Θv = 0.7 ML). 相似文献
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