MIP中一些非金属元素发射谱线特性的研究Ⅱ．He MIP中Cl、Br、Ⅰ、S和P的发射谱线

本文采用超声雾化进样，水冷凝及浓Ｈ２ＳＯ４吸收相结合的去溶方法对Ｃｌ、Ｂｒ、Ｉ、Ｓ和Ｐ等五种非金属元素在ＨｅＭＩＰ中的发射谱线特性进行了研究，获得了各元素在２００～６００ｎｍ范围内较详细的谱图，并求得了各谱线的相对发射强度，得到了一些未见于文献报道的结果     

激光等离子体谱线线型研究与谱线强度测量

在对激光等离子体中不同区域发射的Ｘ光光谱谱线的加宽机制（如Ｄｏｐｐｌｅｒ展宽、Ｓｔａｒｋ展宽等）及谱线线型研究的基础上，构造了不同的线型拟合函数。通过和实验谱线的数据拟合，可以精确测量等离子体发射的Ｘ射线光谱强度。和截断法相比，该方法的优点是可以方便地根据谱线的不同展宽机制将相应的线谱和背景连续谱以及邻近的线谱分开，从而达到精确测量线光谱强度的目的。该方法不但能够应用于激光等离子体发射的光谱，也可用于其它波段的线谱强度的精确测量。     

用计算机模拟技术选择混合物中稀土元素定性分析用谱线

用ICP光谱的模拟技术找出了供稀土元素定性分析用的发射谱线。每条发射谱线的波长和相对强度都贮存于软盘中。在计算机键盘上给出所要考查的谱线波长之后,该线的各相邻谱线就会被自动地查出并按高斯分布的形状画出它们的轮廓。经验证,模拟光谱与实际观测到的十分相似。发射谱线是根据使它们相互间的干扰即便在干扰元素浓度远远超过待测元素时也变得很小的原则选出的。所选出的这些谱线与通常已知待测物的定量分析中所选用的谱线十分不同。此定性分析的规则系统是以图形识别法为基础的。在这里,是对所观测到的每种元素发射谱线的强度比与只含一种待测元素时的情况作比较。     

理想腔中具有正交偶极矩的级联型三能级原子发射谱

假设原子具有两正交跃迁电偶极矩，运用全量子论研究了与单模电磁场共振相互作用的等距三能级原子的发射谱. 对不依赖于场强耦合和依赖强度耦合两种情况分别进行了发射谱的计算，并比较了原子偶极矩正交和平行条件下发射谱的异同. 结果表明，一般情况下，具有平行偶极矩的原子的发射谱谱线少于具有正交偶极矩的原子的谱线，一些谱线由于干涉而消失. 关键词： 量子光学 发射谱 电偶极矩 级联型三能级原子     

外加静电场下激光诱导等离子体特性的实验研究

在外加静电场下，准分子激光诱导等离子体中Ｍｇ原子５５２．８４、５１６．７３、４７０．３０ｎｍ三条发射谱线展宽的时间分辨特性的实验研究，实验测定结果表明，外加静电场导致了原子发射谱线展宽超过Ｓｔａｒｋ展宽，这种额外展宽的大小在０．１ｎｍ左右，其中４７０．３ｎｍ谱线的加宽和线移最大，采用量子理论计算表明这种额外展宽是由于在外电场中作用下作定向运动的电子与激发态原子碰撞所致。     

强流微秒脉冲供电Yb,Eu,Y,Sm空心阴极灯的增强发射光谱

本文利用实验室研制的强流微秒脉冲空心阴极灯电电源，研究了稀土元素Ｙｂ，Ｅｕ，Ｙ，Ｓｍ空心阴极灯的发射光谱，得到了在强流微秒脉冲和直流供电下的发射光谱图，在强流微秒脉冲下，这些元素空心极灯的谱线可增强几十至１０＾４倍，考察了电源参数和发射谱线线强度的关系。     

碳等离子体发射的“水窗”波段X光谱研究

本文报道首次利用新型的ＯＨＳ（丁二酸氢十八酯）晶体诊断碳等离子体产生的“水窗”波段软Ｘ光光谱发射特性，观察到了有意义的Ｋ＿α谱线；并根据实验识别出的特征谱线，精确地推导出ＯＨＳ新晶体的品格常数２ｄ＝９．１ｎｍ，和摆动曲线半宽度Δθ＝２．５ｍｒａｄ。     

波长40—60nm的高电离态硫离子某些能级跃迁谱线的实验研究

波长４０－６０ｎｍ的元素高电离态离子光谱实验中,观测到１０多条光谱线,这些谱线是ＳＸＩ到ＳＸⅣ离子的一些激发能级发射的,其中９条谱线还没有人报道实验结果,实验分析结果与理论符合得较好。     

HT-6B托卡马克的真空紫外光谱

本文报导了HT-6B托卡马克在430～1300■的发射谱。所用光谱仪如247型掠入射真空紫外摄谱仪。共辨认出谱线一百多条。除工作气体氢的谱线外,主要是氧、碳和氮的各价离子的谱线。此外还发现了硫的谱线,并对这一谱线的存在提出了解释。     

乙二醇溶液中圆锥泡声致发光的发光特性

利用一种改进后的U形管圆锥泡声致发光装置，研究了乙二醇溶液中圆锥泡声致发光的发光特性.实验结果表明，利用乙二醇溶液可以得到超强的单个发光脉冲，其脉冲宽度可以达到150 μs，其值远远高于其他方式产生的声致发光的脉冲宽度.测量得到的光谱为一从紫外到可见光波长范围的连续谱，在589 nm附近叠加有钠的3P-3S原子发射谱线.在钠的原子发射谱线两侧测量得到了Na-Ar分子激发态跃迁形成的蓝卫星带，并在声致发光实验中测得了Na-Ar的红卫星带以及钠的3S-4S原子发射谱线. 关键词： 圆锥泡声致发光 光脉冲 光谱 卫星带     

激光诱发SiH4＋CH4等离子体的发射光谱

本工作采用光学发射谱方法测量了ＴＥＡ ＣＯ２脉冲激光辐射ＳｉＨ４＋ＣＨ４系统产生的等离子体反应过程中的发射谱特性，探测到了Ｓｉ，Ｓｉ＾＋，Ｓｉ＾２＋，Ｃ，Ｃ＾＋，Ｃ＾２＋，ＣＨ，ＳｉＨ，ＳｉＨ＾＋，Ｓｉ２和Ｈ的特征辐射，研究了含Ｃ，Ｓｉ碎片粒子光谱随实验条件的变化规律，并讨论了反应条件对ＯＥＳ的影响。     

多重谱线拟合（MSF）扣除光谱干扰法在电感耦合等离子体发射光谱？…

在用用电感耦合等离子体发射光谱法测定钢铁中磷时,已有的研究报告中大多采用Ｐ１７８ｎｍ作分析谱线,但因其发射强度低而使测定精度和检出限不理想。本文在采用多重谱线拟合（ＭＳＦ）法扣除光谱干状的基础上,测定了存在严重光谱干扰的Ｐ２１４ｎｍ、Ｐ２１３ｎｍ谱线,同时测定了没有光谱干扰的Ｐ１７８ｎｍ,Ｐ１７７ｎｍ谱线,结果表明,Ｐ２１３ｎｍ谱线的测定精密度和检出限最好,比常用Ｐ１７８ｎｍ谱线的精密精密度高５倍     

电子助进化学气相沉积金刚石中发射光谱的空间分布

采用蒙特卡罗方法,对以CH₄/H₂为源料气体的电子助进化学气相沉积(EACVD)金刚石中的氢原子(H_α,H_β,H_γ)、碳原子C(2p3s→2p2：λ=165.7 nm)以及CH(A2Δ→X2Π：λ＝420～440 nm)的发射过程进行了模拟,研究了不同CH₄浓度下各发射谱线的空间分布。结果表明,不同CH₄浓度下各发射谱线在反应空间的大部分区域内均随距灯丝距离的增大而增大,而当到达基片表面附近时有所减弱。随着CH₄浓度的增加,H谱线强度减弱,CH与C谱线强度增强。     

大气环境下氩气空心针-板放电中OH和O的空间分布

研究了大气环境下氩气空心针-板放电等离子体中OH和O的空间分布。利用空心针-板放电装置,得到了3cm长的等离子体炬。首先采集了300～800nm范围内的光发射谱,发现除了ArⅠ谱线、N2第二正带系谱线C3Πu(ν′=0)→B3Πg(ν″=0)外,还出现了OH自由基的谱带、OⅠ谱线和较弱的H谱线。由于含氧活性粒子在材料表面改性中具有重要作用,实验选取了OH发射的309nm附近的谱带和激发态O发射的777.4nm谱线,分析了它们的相对强度,得到了粒子的空间分布。结果表明:沿等离子体从弧根到弧梢位置,OH自由基数量迅速减少,O原子数量呈现先增多后减少的规律。     

Ar~(2 )与Li,Na原子碰撞中单电子俘获过程的实验研究

对Ar~(2 )与Li,Na碰撞过程中由于单电子俘获而产生的Arll谱线进行了绝对测量,给出各谱线的发射截面数据。入射离子能量为40—300keV。从发射截面对势能亏损的依赖关系,发现对应中等△E(>0)值的过程具有较大的截面。并且还发现与观察到的光谱线相应的激发态属于一个电子组态中高J量子数的态。     

磷酸盐玻璃中Cu离子的发光

对掺铜0.2～1.0wt%三种含不同Cu~+离子浓度的磷酸盐玻璃,在室温和77K下作了时间分辨萤光光谱和萤光寿命的测定。用紫外220nm或320nm激发,在不同Cu~_+离子浓度时,光谱性质都不一样。室温下220nm激发时,谱线较宽。并随延迟时间增加,谱线移向长波,线宽增加。320nm激发时,谱线无变化。低温下谱线的变化速率较慢。另外,在Cu~+离子浓度增加时,谱线的变化趋势不尽相同,且变化速率和幅度均增加。 萤光寿命的测定结果显示激发态离子的衰减速率与发射波长有关。发射波长愈短,衰减愈快。低温下衰减速率随发射波长的变化比室温下更甚。 本文用能量转移机理解释了实验现象。认为声子支助的离子-离子相互作用,使激发从高能隙格位迁移到低能隙格位。     

氮分子离子N+2和氮原子离子N+与Ne原子碰撞激发的比较

用发射光谱法研究了同种元素氮的分子离子N⁺₂和原子离子N⁺与Ｎｅ原子碰撞产生的激发态，获得了靶激发、入射分子离子的分解激发、入射原子离子的激发以及两种离子与靶之间的电荷转移激发等信息．计算了各发射谱线的发射截面．对两种离子引起的谱线发射截面的差异进行了分析，得出一些初步结论，并对此作了些定性解释     

Ar中抖动现象观察

本文叙述了利用准分于紫外激光打靶产生的软Ｘ射线激励（ＬＰＸ）所观察到的Ａｒ中抖动（Ｓｈａｋｅ－ｕｐ）现象．对Ａｒ＋３ｐ４４ｐ与下能态跃迁产生的６８条谱线进行了识别，标定，除两条谱线没观察到外，其余所有可能产生的跃迁谱线都已被观察到．     

关于X射线荧光光谱中MnKβ1,3谱线位移的探讨

本文研究了带有3d电子的过渡元素锰Kβ1.3发射谱线。采用PW1400型X射线荧光光谱仪测量金属锰及其化合物中MnKβ1,3的谱线相对位置。用简单的分子轨道理论解释了谱线位移的大小和方向。谱线位移与化学键及价态有关,根据谱线位移可以进行价态分析。     

介质阻挡放电中亮暗点放电的谱线线形及振动温度

在氩气/空气的混合气体介质阻挡放电中,首次在高温条件下观察到亮点和暗点共存的放电,比较了中心亮点及四周暗点放电的谱线频移,并测量了它们的振动温度。实验采用氩原子ArⅠ(2P2→1S5)的发射谱线测量谱线频移,采用氮分子第二正带系(C3Πu→B3Πg)的发射谱线测量振动温度。结果表明:中心亮点放电中的ArⅠ(2P2→1S5)谱线的频移大于四周的暗点放电谱线的频移,表明前者电子密度较高;四周的暗点的放电振动温度高于中心亮点放电的振动温度。