胰岛素及其类似物的圆二色性

本文研究了胰岛素与其类似物DPI,DHPI,DOI及工字肽的紫外圆二色性。胰岛素的CD谱呈双负峰,但[θ]₂₀₇负值偏大。类似物的谱与此相似。[θ]₂₂₂的负值从DPI到DOI逐个下降;[θ]₂₀₇与胰岛素相同,极值稍蓝移。从工字肽的谱设想,其中有一结构使胰岛素的[θ]₂₀₇负值偏大。 从CD谱看,类似物的构象相似,但比胰岛素松散。这就支持了胰岛素中受体结合部位的设想。 从表面活性剂对这些分子的CD谱的影响看,它对n-π^*和π-π^*跃迁的影响不同。     

去B链羧端五肽胰岛素的结构研究(Ⅴ)——高分辨核磁共振研究

本文初步研究了胰岛素和DPI的250MHz核磁共振(NMR)谱,发现它们之间存在着差异。这说明在溶液中胰岛素分子羧端五肽的切除,能引起它的局部构象的变化,这种变化看来不会影响胰岛索分子的生物活性。许多研究表明,胰岛素分子在溶液中存在着解离聚合平衡,聚合状态与溶液浓度、pH有密切关系.如果改变DPI和胰岛素溶液的浓度及pH,前者波谱变化不明显,后者随溶液浓度及pH增加,胰岛素波谱中的缬氮酸、亮氨酸、异亮氨酸CH_3与芳族环质子共振峰均加宽,提示在无Zn~(++)条件下,DPI在溶液中不存在解离聚合平衡,而以单体形式存在。     

去B链羧端五肽胰岛素的结构研究(Ⅳ)——用荧光探针1,8-TNS对疏水区的初步研究

1,8-TNS与溶剂极性和粘度关系的研究,证明正如它们的位置异构物2,6-TNS一样具有荧光疏水探针的性能.我们用此探针研究并比较了胰岛素、去B链羧端五肽胰岛素(DPI)、牛血浆白蛋白、溶菌酶、卵白蛋白的疏水表面性质。 结果表明DPI和胰岛素相似,存在一个小而确定的疏水区. 提示B链羧端五肽的去除并未严重改变其与受体结合有关的疏水面结构。在生理pH值其疏水面暴露较胰岛素略大,但其疏水面构象稳定性较胰岛素弱。随pH升高,分子局部构象可能发生扭动,疏水面构象遭到一定程度的破坏。与胰岛素相比,DPI结构较胰岛素松散,稳定性亦下降。     

胰岛素及其类似物与其受体的相互作用

对一些胰岛素B链羧端肽段改变了的类似物与肝细胞及脂肪细胞的受体蛋白结合性质的研究,结果表明,去B链羧端五肽胰岛素与胰岛素有相同的结合能力;去B链羧端六肽胰岛素及B₂₃被D-丙氨酸取代的去B链羧端六肽胰岛素有明显的结合;去B链羧端八肽胰岛素具极微的结合能力;胰岛素A链、促肾上腺皮质素、增血糖素不与胰岛素受体蛋白结合,在此基础上还讨论了B₂₄芳香环参与胰岛素结合部位的可能性,并假设B₁₂,B₁₆,B₂₄,B₂₅疏水平面可能是结合部位的重要内容,而B₂₀—B₂₃U形转折及A₂₁…B₂₂盐键的作用是稳定疏水平面结构,胰岛素与受体的结合类似于胰岛素二体中两个单体的结合。     

同时鉴定斜长石成分和结构状态的X射线粉末法

将2θ(204)-2θ(400)角度差(称为E函数),与△θ₁=2θ(131)-2θ(131),△θ₂=2θ(241)-2θ(241),Γ=2θ(131)+2θ(220)-4θ(131)或△θ₁-△θ₂等角度差相配合,可以对An₀—An₇0范围内的斜长石An含量和结构状态作出合理的鉴定.将E=2θ(204)-2θ(400)CuK_α分别投于△θ₁—An(mol％),△θ₂—An(mol％),Γ—An(mol％)和△θ₁—△θ₂—An(mol％)图中,即得到四个鉴定图(图1—4).运用本文的方法,在一未知斜长石的x射线粉末衍射图中测定出所需反射的2θ值,再将有关的2θ差值投于相应的鉴定图中,便可容易地同时鉴定出该斜长石的An含量和结构状态.     

对复杂假设的一类渐近最优的序贯检验

设X的分布密度是f(x,θ)=exp{θx-ψ(θ)}(关于某测度v),这里θ是未知参数,θ∈(θ_-,θ^-),-∞≤ < ≤∞,给定θ₀,θ₁(<θ₀<θ₁<θ^-),对于检验问题“零假设是θ≤θ₀,对立假设是θ≥θ₁”,找出了一类截尾的序贯检验法,其第一类错误的概率不超过α,第二类错误的概率不超过β,而且α+β→0时平均样本量对一切θ均渐近地最小。     

未知方差时正态分布均值的某些功效是一的检验的渐近最优性

设X服从正态分布,均值θ和方差σ²都未知,给定实数θ₀及α∈(0,1)。对于检验问题“零假设是θ≤θ₀,对立假设是θ>θ₀”,我们找出了一类功效是一的检验法,其第一类错误的概率不超过α,而平均样本量分别在θ↓θ₀和α↓0时是渐近意义下最小的。     

聚苯乙烯在环己烷溶剂中的核磁共振弛豫和微成象研究

通过聚苯乙烯(PS)在θ溶剂(环己烷)中的变温¹³C-NMR弛豫测量,获得了侧基苯环和主链的两类碳核在溶剂中明显不同的行为。显示出聚苯乙烯在环己烷溶剂中溶解过程分成两步,在θ温度以下聚合物的溶胀实质上主要是侧基苯环被溶剂分子分散的结果;θ温度以上聚合物的溶解是聚合物主链在溶剂中分子水平的分散。由质子核磁共振化学位移成象结论进一步证实了¹³C-NMR的T₁(C)的结果。实验结果显示,核磁共振能够得到聚合物在θ溶剂中溶解的动力学过程的信息。     

胰岛素水溶性受体和膜蛋白的解聚态

胰岛素水溶性受体蛋白和大部分水溶性膜蛋白,在较高浓度的螯合剂或电介质溶液中很易发生可逆的解聚,解聚分子的Stoke半径在22左右,沉降系数1.8—2.8S,据此,解聚的大部分膜蛋白(包括胰岛素受体蛋白)的分子量当在15,000—30,000道尔顿之间,解聚的胰岛素受体仍保留与胰岛素特异结合的活性。     

关于Hayman方向

本文获得如下定理:设f(z)为开平面上λ(0<λ<+∞)级亚纯函数,则至少存在一条由原点引出的半直线(B):arg z=θ_?(0≤θ₀<2π),使得对于任意正数ε,任意正整数k及任意两个开平面上级小于λ的亚纯函数a(z)及b(z),只要b(z)—a^(k)(z)?0就有 lim log{n(r,θ₀,ε,f=a(z))+n(r,θ₀,ε,f^(k)=b(z))}/logr=λ。     

关于世界时的定义

本文对于Newcomb提出的世界时定义,以及国际上对将于1984年开始采用的世界时新定义的讨论和建议进行了研究。文中指出应注意区分两种赤经岁差以及两种非旋转原点概念上的差异,并认为目前的主要问题是时间变量定义含糊。本文建议采用与地球自转速率有明确关系的世界时新定义: θ₀=24110^s.54841+8639877^s.317119T₃, UTl=0.9972696632372(θ—θ₀),其中θ=格林尼治平恒星时一绝对赤经岁差,T₃为自2000年1月1日UTl 12^h起算的世界时儒略世纪数。     

类星体的极软X过剩

在强软X类星体样品中,我们根据用Einsten天文台IPC决定的N_H与银河21cm线决定的N_H值的关系,构成极软X过剩类星体样品,并导出在0.3keV和0.5keV之间的X谱指数α_E。α_E明显大于0.5—3.5keV间的谱指数α_E。这表明0.3—0.5keV正是类星体紫外到X段大包右侧的急剧下降部分。这些结果将有助于导出这类类星体紫外到软X大包的组合模型。     

Couette-Taylor流体系统中的保测度映射

本文讨论了一类与Couette-Taylor流体系统有关的保测度映射T,T:θ_n+1=θ_n+A+B/r_n²+C cos z_n,(mod2π) z_n+1=z_n+d(2r_n²-1)sinθ_n+1+F, r_n+1=r_n+E cosθ_n+1,其中A,B,C,D,E,F为参数.这是一类较为特殊的三维保测度映射,即在不动点邻域内存在不变曲线(一维不交流形).结果表明,不变曲线存在区域的大小随摄动参数C,D,E,F的增大而减小.另外,还显示了离开不动点的不同距离处映射的性态.     

激光烧蚀La-Ca-Mn-O反应产物的角分辨和时间分辨质谱研究

研究了 5 32nm脉冲激光烧蚀La₂-O₃-CaO-MnO₂ 混合氧化物的反应 .在较高的激光能量密度下 ,烧蚀反应生成了高平动能的La ,Ca和Mn的离子、原子以及多种不同价态的金属氧化物 .由时间分辨质谱测得的飞行时间谱可用带质心速度的Maxwell-Boltzmann分布拟合 ,并由此得出Mn⁺离子的最可几平动能为 6 34eV ,Mn原子的最可几平动能为 0 .43eV .对烧蚀产物的角分布测定表明 ,Mn⁺离子的角分布可用cosⁿθ描述 ,而Mn原子的角分布遵循acosθ + ( 1 -a)cosⁿθ公式 .同时 ,对La-Ca-Mn-O的激光烧蚀反应机理进行了讨论 .     

慢电子对氮、氧和氖原子散射的总截面的计算

本文用下列解析原子波函数 1s电子:φ₁(r)=N₁e^-μar, 2s电子:φ₂(r)=N₂[(μr)e^-μr-Ne^-μar], 2p电子:φ3(r)=N₃(μr)cosθe^-μr, φ₄(r)=N₄(μr)sinθe^iφ-μr, φ₅(r)=N₅(μr)sinθe^-iφ-μr,推导出入射电子与氮、氧和氖原子之间相互作用的解析势函数,其中包括了交换作用与极化作用。应用这种势函数并用分波法,文中还算出了慢电子在这三种原子的势场中运动的畸变波函数、相移及散射总截面。计算结果与实验值很符合。     

从界面分子组波度看α-碘酸锂晶体的极性生长

本文应用“界面分子组波度”模式的一些基本概念,分析了α-LiIO₃晶体极性生长的机制,推导了比表面自由能较小的亚稳态分子,原始的三联环状分子,[3-LiIO₃]的极化和重迭,乃至组合成结晶基元,[12-LiIO₃]的金过程.根据晶体生长时界面自由能趋向于最小化的原则,阐明以—47.5°的负极坡面(10(?))为初始孪生界面,俘获小晶芽后,才能越过生长极性倒易形成O—Li—O键时,同极相斥的能阈,发育成孪生附晶.文中还阐明了决定界面分子组波度的两个因素,1.反映“半波长”和极化分子组底面反应点有效密度的“分子重入半径”的作用.2.沿分子底面和厚度的两组反应点的体积分布密度.除正、负极面的分子重入半径分别为1.3和1.8外,在正极坡面同底面的两组反应点将靠拢在半个立方分子的表面,而在负极则分列在两半立方分子的表面.因此,正极的表面能和生长速度远较负极为高.此外,可能由于正极底面在未形成晶帽以前,几率性的吸附了一些在维度上数倍于生长基元的分子团,从而引进缺陷进一步促进了它的生长速度.     

15.7MeV的氘引起的2H(d,2He)2n反应

本文用改进的共振粒子谱仪在相应于质心系角度θ_c=(107°±2°) 的一系列实验室角度对上测量了双质子态2P破裂时放出的两个质子的二维能谱,观测到了²H(d,²He)2n电荷交换反应,并测得了2P态的共振谱.谱的峰值位于0.42MeV处,破裂能的平均值为0.45 MeV.     

矩形水槽中—对孤波的相互振荡对穿

假定及为一阶小量,其中A_c为驱动振幅,ωc为驱动圆频率之半,ω为水槽(0,1)模式圆频率。利用多重尺度展开,发现存在新的长周期过程,周期假定与速度势复数数振幅有关的函数ψ(x,θ)是θ的函数,是三阶小量,例如取,则可导出相应的非线性Schrdinger方程,很好地解释了矩形水槽中一对孤波的相互振荡对穿现象。     

只有一个转变点的模型的假设检验和区间估计

对最多只含一个转变点t_o的模型X(i/n)=f(i/n)+e(i/n),其中f(t)=α+θI_(to,1)(t),0≤t≤1,e(1/n),…,e(n/n)独立同分布。本文讨论了关于转变点to,跃度θ以及e(t)的方差o²的假设检验和区间估计问题。     

小区间上的素变数三角和估计Ⅱ

设α是实数,x≥A≥2,e(θ)=e^2xiθ,Λ(n)是Mangoldt函数,以及本文用纯分析方法证明了:(ⅰ)设ε是任给的小正数,x^91/96+ε≤A≤x。那么对任给的正数c,一定存在正数c₁,c₂,使当α=a/q+λ满足:(α,q)=1,1≤q≤log^c₁x,时,(见定理2);(ⅱ)设N是大奇数,U=N^91/96+ε,则素变数不定方程N=p₁+p₂+p₃,N/3—U...