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华罗庚域的特殊类型Cartan-Hartogs域YⅡ(N,p;K)当K=p/2+1/p+1时,求解了该域上的复Monge-Ampère方程的边值问题,从而得到该域的完备Kähler-Einstein度量的显表达式,并且得到此度量下的全纯截曲率的负的上下确界,最后证明了此Kähler-Einstein度量与Bergman度量等价. 相似文献
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华罗庚域的特殊类型Cartan-Hartogs域Y_Ⅱ(N,p;K)当K=p/2 1/(p 1)时,求解了该域上的复Monge-Ampère方程的边值问题,从而得到该域的完备K■hler-Einstein度量的显表达式,并且得到此度量下的全纯截曲率的负的上下确界,最后证明了此K■hler-Einstein度量与Bergman度量等价。 相似文献
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研究以不可约有界对称域Ω为底空间的一类Hartogs域Ω上的K(a)ler-Einstein度量,这种域称之为Cartan-Hartogs域,是华罗庚域的一种,其中K(a)ler-Einstein度量的生成函数满足一带有边界条件的复Monge-Ampère方程.一般地,域Ω是非齐性域,其上有一全纯自同构子群以及群不变轨道X∈[0,1],因此可以把复Monge-Ampère方程化为常微分方程,并且此方程在临界值μ0=μ时能够显式解出.临界值μ0对于研究其他不变度量如Bergman度量也是非常有意义的.文中还给出一个猜想,并且证明了该猜想对于两类两类例外域是成立的. 相似文献
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研究以不可约有界对称域Ω为底空间的一类Hartogs域Ω上的K(a)ler-Einstein度量,这种域称之为Cartan-Hartogs域,是华罗庚域的一种,其中K(a)ler-Einstein度量的生成函数满足一带有边界条件的复Monge-Ampère方程.一般地,域Ω是非齐性域,其上有一全纯自同构子群以及群不变轨道X∈[0,1],因此可以把复Monge-Ampère方程化为常微分方程,并且此方程在临界值μ0=μ时能够显式解出.临界值μ0对于研究其他不变度量如Bergman度量也是非常有意义的.文中还给出一个猜想,并且证明了该猜想对于两类两类例外域是成立的. 相似文献
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研究了一类~Hartogs 域~$\widehat{\Omega }$, 得到了该域上~Einstein-K\"{a}hler
度量生成函数的隐式解和在某些参数情况下完备的~Einstein-K\"{a}hler
度量显式表达式, 且给出了该域上~Einstein-K\"{a}hler
度量和~Kobayashi 度量的比较定理. 相似文献
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第三类超Cartan域上的凸性与kobayashi度量 总被引:1,自引:0,他引:1
考察第三类超Cartan域Y_(III)(k;N;q)的凸性,得到此域为凸域的充分必要条件.我们还计算出超cartan域Y_(III)(2;N;5)和超Cartan域Y_(III)(4;N;4)上的caratheodory度量和kobayashi度量. 相似文献
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本文研究了反正切Finsler度量F=α+εβ+βarctan(β/α)与Randers度量F=α+β射影等价,这里α和α表示流形上的两个黎曼度量,β和β表示流形上的两个非零的1-形式.利用射影等价具有相同的Douglas曲率的性质,获得了这两类度量射影等价的充要条件. 相似文献