关于l/η(1440)的结构分析

本文通过对J/ψ辐射衰变到K⁺K^－π^O和K⁰_SK^±π⁺终态中iota能区的振幅分析,发现iota峰下有一个0^－+共振态(M=1467±3MeV,Γ=89±6MeV)和两个1⁺⁺共振态(M=1435±3MeV,Γ=59±5MeV;M=1497±2MeV,Γ=44±7MeV),分别对应于η(1440),f₁(1420)和f₁(1510).     

用推广的矩分析方法确定J/ψ→X十f0(980)中玻色共振态X的自旋─宇称

用推广的矩分析方法讨论了过程J/ψ→X+f₀(980),X→K⁺K^－,f₀(980)→π⁺π^－.利用得到的矩表达式,可以确定玻色共振态X的自旋-宇称.     

粲夸克偶素P波态χc0宽度测量

利用北京谱仪在北京正负电子对撞机上采集的350万(2S)事例,通过ψ(2S)→γπ⁺π^－和γK⁺K^－反应道测量了χ_c0的总宽度.由Monte Carlo模拟给出的质量分辨函数,利用拟合χ_c2谱形得到的质量分辨作标定后,用于χ_c0宽度的拟合,得到χ_c0的宽度为(15.0)MeV.同时定出了χ_cJ(J=0,2)到π⁺π^－+K^－的衰变分支比.结果为B(χ_c0→π⁺π^－)=(4.27±0.23±0.60)×10^－3,B(χ_c0→K⁺K^－)=(3.44±0.21±0.47)×10^－3,B(χ_c2→π⁺π^－)=(1.52±0.17±0.29)×10^－3 和 B(χ_c2→K⁺K^－)=(5.2±1.1±1.8)×10^－4,其中第一项误差为统计误差,第二项为系统误差.     

强子衰变过程J/ψ→ωπ+π－中的多道耦合

讨论了强子衰变过程J/ψ→ωπ⁺π^－包含的三个不同中间过程J/ψ→ωf₂(1270),f₂→π⁺π^－和J/ψ→b₁^±(1235)π⁺,b₁^±→ωπ^±的耦合问题.这种耦合效应的考虑对于精确测定共振态f₂和b₁^±的参数以及这些反应道的螺旋度振幅比是十分重要的.     

一个可能的新共振态──J/ψ→X+f0(975)过程中玻色共振态X的自旋–宇称分析

在J/ψ强子衰变过程中,伴随f₀(975)产生的玻色共振态X,若衰变为一对正反赝标介子,它的自旋-宇称只能是产J^PC=(奇)^－－.这里给出了过程的角分布螺旋度形式,并就如何确认X为1^－－或3^－－介子作了讨论.认为北京谱仪在K⁺K^－π⁺π^－四叉道中见到的反冲f0(975)的共振态X1(1573)是一个可能的新共振态.     

J/ψ强衰变中f2(1270)性质的实验研究

本文基于北京正负电子对撞机(BEPC)上北京谱仪(BES)所收集到的2.5×10⁶J/ψ重建刻度后的事例,研究了强子衰变道J/ψ→ωf₂(1270),f₂(1270)→π⁺π^－所揭示出的共振态f₂(1270)的性质,测量了它的质量、宽度和分支比,利用最大似然法对角分布进行了拟合,给出自旋宇称为2⁺⁺,首次得到螺旋度振幅比为x=0.99±0.29; y=－0.24±0.17; z₁=0.90±0.57;z₂=0.56±0.22.     

ψ′强衰变分支比测定中探测效率的修正

利用北京谱仪收集的4×10⁶ψ′事例样本,在ψ′衰变到ωπ⁺π^－,b₁π,ωf₂(1270),ωK⁺K^－,ωpp,φπ⁺π^－,φf₀(980),φK⁺K^－,φpp末态的研究中,讨论了粒子鉴别条件和运动学拟合的选择效率及其修正,据此得到了这9个末态的分支比的初步结果,检验了微扰QCD预期的12%规则.     

Kl3介子衰变

本文通过强作用K-π中间态,利用色散关系理论计算了Г(K_μ3⁺)/Г(K_α3⁺),Г(K₂⁰→πμ⁺ν)/Г(K₂⁰→πe⁺ν),{Г(K₂⁰→πe⁺ν)+Г(K₂⁰→πe^-ν)}/Г(K_α3⁺)分支比及K_μ3⁺衰变中的μ谱,当选择定则|ΔI|=1/2及ΔS=+ΔQ被破坏,并且I_z=1/2及I_z=3/2的振幅f^{3/2 1/2}(0)及f^{3/2 3/2}(0)不等时,上述分支比与实验能很好符合。在本文的理论中,形式因子不是常数。     

K介子稀有衰变及其对Multiscale WalkingTechnicolor模型的限制

在多标度人工色模型框架下计算了荷电PG玻色子π±1和π±8对K介子稀有衰变过程K⁺→π⁺νν,K_L→π⁰νν和K_L→μ⁺μ^－的企鹅图贡献.计算结果表明:(a)荷电PG玻色子可以对K介子稀有衰变分枝比给出1～3个量级的增强;(b)根据现有实验数据,K.Lane等人提出的多标度人工色模型基本被排除.     

τ±→π±+nπ0+ντ(n=0,1,2)衰变分支比测量

基于北京谱仪收集的4.03GeV质心系能量下e⁺e^－对撞数据,分析τ^±τ^±→e^±+π^±+nπ⁰+ν's(n=0,1,2)事例,给出分支比值Br(τ^±→π^±ν_τ)=(11.64±0.49^+0.76_－0.73%,Br(τ^±→π^±π⁰ν_τ)=(24.00±1.34^+1.36_－1.30%,Br(τ^±→π^±2π⁰ν_τ)=(9.39±1.68^+1.69_－1.66%.     

K+介子的三体轻子衰变

本文利用色散关系方法,假设普适V-A弱相互作用和奇异矢量流不守恒,从而对形状因子f₀,f₁的色散关系进行一次减去,计算了K_μ3⁺、K_e3⁺衰变中的π⁰能谱,K_μ3⁺衰变中的μ⁺能谱和μ⁺的纵向极化。计算中只考虑了K₁^*(m_*=888MeV)中间态对色散积分的贡献。参数σ取为+2.1的结果和实验在误差范围内相符合。放弃奇异矢量流部分守恒假设与实验符合的程度比保持这一假设要好一些。     

J/ψ衰变中f0(975)的实验研究

本文基于北京正负电子对撞机(BEPC)上北京谱仪(BES)所收集到的国家自然科学基金资助.7.8×10⁶J/ψ事例,系统研究了J/ψ→φπ⁺π^－和J/ψ→ωπ⁺π^－两个衰变道,给出了过程的分支比以及f₀的位置和宽度参数,并对J/ψ→φf₀,f₀→π⁺π^－过程的角分布进行了拟合,首次确定出该过程的螺旋度振幅比.     

pp湮没成双介子的相对论处理

本文在³S₁模型基础上,采用相对论跃迁势和夸克(反夸克)旋量波函数,计算了pp→π⁺π^－和K⁺K^－的反应截面和角分布.     

Regarding the axial-vector mesons

The implications of the f₁(1285)-f₁(1420) mixing for the K₁(³P₁)- K₁(¹P₁) mixing angle are investigated. Based on the f₁(1285)-f₁(1420) mixing angle ∼ 50^° suggested from the analysis for a substantial body of data concerning the f₁(1420) and f₁(1285), the masses of the K₁(³P₁) and K₁(¹P₁) are determined to be ∼ 1307.35±0.63 MeV and 1370.03±9.69 MeV, respectively, which therefore suggests that the K₁(³P₁)- K₁(¹P₁) mixing angle is about ±(59.55±2.81)^°. Also, it is found that the mass of the h^′₁(¹P₁) (mostly of sˉ) state is about 1495.18±8.82 MeV. Comparison of the predicted results and the available experimental information of the h₁(1380) shows that without further confirmation on the h₁(1380), the assignment of the h₁(1380) as the sˉ member of the ¹P₁ meson nonet may be premature.     

北京谱仪上的J/ψ物理

利用BES上取得的9.0×10⁶ J/ψ数据,进行了系统的J/物理分析.证实了ξ(2230)的存在,并首次发现ξ(2230)的非奇异衰变模式.测量了f₀(980)、f₂(1270)的共振参数和极化.对J/ψ→K⁺K^－过程短分析的结果表明f_J(1710)是含有0⁺⁺和2⁺⁺两个态的宽结构.采用分波法测定了η(1440)、f₀(1500)的自旋宇称,得到它们的主要衰变模式.     

J/ψ→π03(π+π－)分支比的测定

用BESⅠ的7.8×10⁶J/ψ数据更为精确地测定了J/ψ→π⁰3(π⁺π^－)和J/ψ→ω²(π⁺π^－)的分支比(Br(J/ψ→π⁰3(π⁺π^－))=(2.52±0.06±0.43)%,Br(J/ψ→π⁰3(π⁺π^－))=(1.31±0.09±0.21)%.同时对4π不变质量谱和ωππ不变质量谱进行研究分析,试图观察是否存在有兴趣的信号.     

J/ψ共振参数的测定

利用北京正负电子对撞机(BEPC)和北京谱仪(BES),测量了e+e－对撞束在J/ψ共振峰附近能区内末态为强子、e⁺e^－和μ⁺μ^－的实验观测截面,对这些截面的拟合得到J/ψ衰变宽度和分支比的新的实验测定值:Γ=84.4±8.9keV,Γh =74.1±8.1keV,Γe=5.14±0.39keV,Γμ=5.13±0.52keV, /=(87.8±0.5)%,Γe/Γ=(6.09±0.33)%,Γh/Γ=(6.08±0.33)%.     

高能正负电子对的湮没与超窄共振ψ粒子的作用

本文给出了R=(σ(e⁺e^-→强子))/(σ(e⁺e^-→μ⁺μ^-))随能量上涨的一个解释。研究了新发现ψ粒子所具有作用的性质,指出其强度f²/(4π)～10^-5—10^-6。求得峰值截面σ₀=(12π)/m_ψ²(Γ(ψ→e⁺e     

奇异粒子的性质及其产生和衰变

用一架30厘米×30厘米×10厘米磁场为6200高斯的云室,在海拔3185米的云南落雪高山实验室拍摄了30000对照片,获得105个V⁰,而可以进行分类的有43个。其中有26个θ₁⁰,16个Λ⁰和一个θ₂⁰。本文对θ₁⁰,Λ⁰和一个θ₂⁰进行了研究,其结果如下:1)Q值,Q_(Λ⁰)=(36.2±2.5)Mev,Q_(θ1⁰)=(233±11)Mev;2)平均寿命,τ_(Λ⁰)=(3.19_-0.92^+2.42)×10^-10秒,τ_(θ1⁰)=(1.14_-0.27^+0.49)×10^-10秒;3)动量分布与以前的工作没有显著差别;4)N(Λ⁰)/N(θ₁⁰)=0.51±0.22(权衡数);5)Λ⁰和θ₁⁰在质心系的衰变角分布没有明显的不对称性;6)一个θ₂⁰在静止坐标系寿命为～10^-9秒,衰变类型可能为θ₂⁰→π^-+π⁺+π⁰或者θ₂⁰→π^±+μ^?+ν。     

关于标量介子的研究

基于a₀(980)和D^*_sJ(2317)属于1 ³P₀介子多重态这个主要假定, 在准线性Regge轨迹方案下估计了1 ³P₀介子多重态成员的质量. 在介子-介子混合的框架下,建议a₀(980), K^*₀(1052), f₀(1099)和f₀(530)组成基态标量介子九重态, 并且f₀(1099)主要由ss组成,而f₀(530)主要是uu+dd. 这些态可能分别对应已观察到的标量态a₀(980), κ(900), f₀(980)和f₀(600)/σ. 另外, 在胶球为主的图像下, 估计基态标量胶球的质量大约为1340MeV. 给出的结果与其他不同方法给出的结果是一致的.