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基于北京谱仪收集的7.0×106有中性触发的J/ψ事例,分析了J/ψ→γπ0π0衰变道.除了在π0π0不变质量谱中看到了众所周知的f2(1270)外,还证实了fJ(1710)和ξ(2230)的存在,同时给出了它们的质量以及相应的衰变分支比. 相似文献
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利用在北京正负电子对撞机上北京谱仪采集的3.6×106 ψ(2S)事例,测量了ψ(2S)新的强子衰变道ψ(2S)→ρα2和K*0K2*0+c.c.的分支比,发现二者相对于J/ψ的相应衰变道明显压制,破坏了微扰QCD理论预言的“15%规则”,从而继前已报道的ψ(2S)→ωf2确认了另外两例末态为矢量与张量介子的ψ(2S)反常衰变. 相似文献
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通过对J/ψ辐射衰变到K+K-π0和K0SK±π+终态中iota能区的振幅分析,发现iota峰下有一个0-+共振态(M=1467±3MeV,Γ=89±6MeV)和两个1++共振态(M=1435±3MeV,Γ=59±5MeV; M=1497±2MeV,Γ=44±7MeV),分别对应于η(1440),f1(1420)和f1(1510). 相似文献
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本文通过对J/ψ辐射衰变到K+K-πO和K0SK±π+终态中iota能区的振幅分析,发现iota峰下有一个0-+共振态(M=1467±3MeV,Γ=89±6MeV)和两个1++共振态(M=1435±3MeV,Γ=59±5MeV;M=1497±2MeV,Γ=44±7MeV),分别对应于η(1440),f1(1420)和f1(1510). 相似文献
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本文基于北京正负电子对撞机(BEPC)上北京谱仪(BES)所收集到的2.5×106J/ψ重建刻度后的事例,研究了强子衰变道J/ψ→ωf2(1270),f2(1270)→π+π-所揭示出的共振态f2(1270)的性质,测量了它的质量、宽度和分支比,利用最大似然法对角分布进行了拟合,给出自旋宇称为2++,首次得到螺旋度振幅比为x=0.99±0.29; y=-0.24±0.17; z1=0.90±0.57;z2=0.56±0.22. 相似文献
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用推广的矩分析方法讨论了过程J/ψ→X+f0(980),X→K+K-,f0(980)→π+π-.利用得到的矩表达式,可以确定玻色共振态X的自旋-宇称. 相似文献
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本文基于北京正负电子对撞机(BEPC)上北京谱仪(BES)所收集到的国家自然科学基金资助.7.8×106J/ψ事例,系统研究了J/ψ→φπ+π-和J/ψ→ωπ+π-两个衰变道,给出了过程的分支比以及f0的位置和宽度参数,并对J/ψ→φf0,f0→π+π-过程的角分布进行了拟合,首次确定出该过程的螺旋度振幅比. 相似文献
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讨论了强子衰变过程J/ψ→ωπ+π-包含的三个不同中间过程J/ψ→ωf2(1270),f2→π+π-和J/ψ→b1±(1235)π+,b1±→ωπ±的耦合问题.这种耦合效应的考虑对于精确测定共振态f2和b1±的参数以及这些反应道的螺旋度振幅比是十分重要的. 相似文献
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在J/ψ强子衰变过程中,伴随f0(975)产生的玻色共振态X,若衰变为一对正反赝标介子,它的自旋-宇称只能是产JPC=(奇)--.这里给出了过程的角分布螺旋度形式,并就如何确认X为1--或3--介子作了讨论.认为北京谱仪在K+K-π+π-四叉道中见到的反冲f0(975)的共振态X1(1573)是一个可能的新共振态. 相似文献
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本文给出了过程e+e-→J/ψ→γB,B→P1P2的螺旋性形式(HF)[1]和等效相互作用形式(EIF)[2]之间的关系.在B的不同自旋(J=2,4)下赝标介子的角分布显示,为了确定B的自旋,存在敏感区域和不敏感区域.令人遗憾的是,θ/f2(1720)和ξ(2230)的数据正好掉入不敏感区域. 相似文献
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利用北京正负电子对撞机(BEPC)上的北京谱仪(BES)收集的7.8×106个J/ψ事例,测量得到J/ψ→ΛΛ,ΛΛγ和ΛΛπ0三个衰变道的分支比分别为Br(J/ψ→ΛΛ)=(l.08±0.06±0.24)×10-3,Br(J/ψ→ΛΛγ)-4(90% CL),和Br(J/ψ→ΛΛπ0)=(2.3±0.7±0.8)×l0-4; 第一个衰变道的角分布为dN dcosθ=N0(1+αcos20),α=0.52±0.33±0.13. 相似文献
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本文讨论展开子的一些性质。将展开子Anrst变换至ξ表示,定义为〈ξ|〉=∑ξ0-n-1ξ1rξ2sξ3tAnrst,立即可以看出〈ξ|〉在洛伦兹变换中的变换,正如标准表示中的变换。由此可以立即证明,在标志洛伦兹群的各种不可约表示的两个量J=-1/2IklIkl,I=1/2εklmnIklImn中,对於展开子而言,I一定等於零。我们也证明了如果我们要求J的本徵函数〈ξ|〉在各处行为正常,便获得J<0,亦即展开子表示为么正的条件。对於在展开子空间(J,0)及其他空间(I′,J′)中作用的矢量算符,我们作出了计算。选择定则为(i)I′=0,J′=1+J±2(1+J)1/2;(ii)I′=±(1+J)1/2i,J′=1+J。我们又证明了ξvξv?/(?ξμ)/(ξμ)-(1±(1+J)1/2)ξμ将(J,0)空间变为(1+J±2(1+J)1/2,0)空间。利用上式中取“-”符号的算符,我们可以构成一个像(-irμpμ+k)ψ=0的波动方程,其中ψ只在两个展开子空间中。 相似文献
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确定ξ(2230)自旋的一种新方法 总被引:1,自引:1,他引:0
本文得到了过程e+e-→J/ψ→γB(Jη)、B(Jη)→P1P2的矩的光子角分布,提供了确定ξ(2230)自旋的新途径. 相似文献
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本文给出了级联衰变过程e++e-→J/ψ→V+X,X→P1+Y,Y→P2+P3(V代表矢量介子,Pi代表赝标介子)的角分布螺旋度形式,为通过J/ψ三级二体强衰变过程对中间态X粒子进行自旋-宇称分析提供理论公式. 相似文献
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利用北京谱仪(BES)获取的2×105 J/ψ事例,首次给出J/ψ能区π±、π0、K±、K0s、ρ0.K*0、K*±、φ等介子和p、Ξ±、Σ±(1385)等重子的单举产额,并与理论模型进行比较,结果表明唯象模型向低能区的延拓是可行的. 同时得到J/ψ能区的奇异抑制因子s/u ~0.3,自旋抑制因子V/(V+P)~0.3—0.5,与ARGUS在Υ能区的测量结果一致,说明SU(6)对称性破缺在J/ψ能区也是存在的. 相似文献