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用重离子束36Ar和32S轰击缺中子同位素靶92Mo,96Ru和106Cd产生了质子滴线附近的β缓发质子先驱核125Nd,121Ce,128Pm,129Sm,135Gd,137Gd和139Dy.配合氦喷嘴带传输系统用"p-γ"符合方法对它们进行了首次肯定的鉴别.它们的半衰期分别为:0.60(15)s,1.1(1)s,1.0(3)s,0.55(10)s,1.1(2)s,2.2(2)s和0.6(2)s.用统计模型理论计算对实验测定的125Nd,121Ce,129Sm,135Gd,137Gd和139Dy的β缓发质子衰变的能谱和分支比进行了拟合.提取出125Nd,121Ce,129Sm,135Gd,137Gd和139Dy的基态自旋-宇称分别为5/2±,5/2±,1/2+(或3/2+),5/2+,7/2±和7/2+.实验初步指认的基态自旋(宇称值与Nilsson能级图的预言值相符间接表明这6个核素的基态具有大形变,形变参数β2在0.3左右. 相似文献
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徐树威 李占奎 谢元祥 潘强岩 于涌 J.Adam 王春芳 邢建萍 胡青元 李世洪 陈红艳 张天梅 靳根明 罗亦孝 Yu.Penionzhkevich Yu.Gan 《中国物理 C》1999,23(6):589-593
利用兰州重离子加速装置(HIRFL)的SFC加速器引出的能量为165—180MeV的36Ar重离子束,分别轰击92Mo、96Ru和106Cd缺中子同位位素靶,产生了稀土区质子滴线附近的新核素125Nd、128Pm、129Sm、137Gd、139Dy和139Tb.借助高灵敏度的氦喷嘴快速带传输系统和“p–γ”或“X–γ”符合测量方法对它们进行了分离鉴别,确定它们的半衰期分别为(0.60±0.15)s,(1.0±0.3)s,(0.55±0.10)s,(2.2±0.2)s,(0.6±0.2)s和(1.6±0.2)s,并测量了125Nd、128Pm、129Sm、137Gd和139Dy的β延发质子能谱,指认了能量为109.0和119.7keV的两条γ射线属于139Tb的EC/β+衰变. 相似文献
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在兰州近代物理研究所放射性束流线(RIBLL)装置上开展了对极短寿命的远离核的核谱学实验研究.利用能量为69MeV/u的36Ar17+轰击厚度为92.3mg/cm2的natNi靶,以弹核碎裂方式产生目标核29S.通过RIBLL的分离将它注入到Si(Au)带电粒子探测器中并测量其β延发质子能谱.所得到的29S的β延发质子能谱和寿命与文献值符合得相当一致,证明了本实验所采用的技术路线是可行的. 相似文献
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利用40Ca+106Cd融合蒸发反应产生了近质子滴线核140Tb和141Dy,配合氦喷嘴带传输系统采用“质子-γ”符合方法观测了它们的β缓发质子衰变, 其中包括半衰期、质子能谱和衰变到第二代子核不同低位态的分支比. 通过统计理论拟合提取了140Tb和141Dy的基态自旋宇称分别为7±和9/2±.
另一方面, 用Woods-Saxon Strutinsky方法计算了这两种核限制组态的势能面, 由此得到140Tb和141Dy的基态自旋宇称分别为7+和9/2-. 此外用同一方法还计算了143Dy的核势能面, 从中看出143Dy存在有自旋宇称为1/2+的基态和一个激发能为198keV的11/2-的同质异能态. 该结果与2003年Eur.Phys.J. A16:347—351中的143Dy衰变实验数据相符. 相似文献
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讨论了目前有关22Na(p,γ)23Mg反应的实验研究工作,结合兰州放射性束流线上的放射性束流23Al的β+延发质子衰变实验的测量结果,给出了23Al延发衰变的质子能谱,并比较了近期实验给出的相关能级的自旋、宇称值,正是由于这种自旋、宇称和能级部分宽度的不确定性,导致了反应率计算的不确定性.计算了同位旋相似态的共振强度.对于测量到的新的延发衰变能级Ed=8.916MeV,由于没有相应的能级宽度值,实验仅给出其相对共振强度值. 相似文献
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利用40Ca+96Ru融合蒸发反应产生了近质子滴线核133Sm, 配合氦喷嘴带传输系统采用“质子-γ”符合方法观测了它们的β缓发质子衰变, 其中包括半衰期、质子能谱、第二代子核低位态之间的γ跃迁, 并估计出衰变到第二代子核不同低位态的分支比. 通过统计理论拟合上述实验数据, 指认了133Sm的自旋宇称的可能范围. 并用Woods-Saxon Strutinsky方法计算了限制组态的133Sm的核势能面, 通过对比发现133Sm的自旋宇称可能有两种成分:5/2+和1/2-. 这一结果与2001年发表的133Sm(EC+β+)衰变的简单衰变纲图是相容的. 此外用同一方法分析了2001年Eur. Phys.J.A12:1—4中发表的有关149Yb的β缓发质子衰变实验数据, 由此指认了149Yb的基态自旋宇称为1/2-. 相似文献
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利用102MeV16O6+束轰击同位素靶117Sn,通过熔合蒸发4n反应产生核素129Ce.由氦喷嘴快速带传输系统将反应产物送到低本底区.通过化学分离来制备待测的Ce样品,与此同时用16O束轰击117Sn的两种相邻的同位素靶118Sn和116Sn,并比较上述3种反应中的产物来进一步区分元素Ce的不同的同位素.结果一种半衰期为4.1min的活性被鉴定为129Ce.基于X–γ–t和γ–γ–t符合测量,建议了包括51条射线在内的129Ce的(EC/β+)衰变纲图.其中,129Ce基态直接馈送到129La基态的份额(26±7)%是用观测到的129La衰变的278.6keV的γ射线的生长和衰变曲线估计出来的.另外还给出了用La-Kα-X射线和68.2keVγ射线开门的γ谱以及典型的衰变γ射线的时间谱. 相似文献
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V2质子静电加速器(简称V2)在1958年建成,已运行40年.现在最高运行能量为2.4MeV;质子束流强度为微安量级(0.6—2.5μA).磁分析器磁铁励磁电流电源稳定度为±0.01%,加速器能量分辨率可达1‰.改变了输电带的分压装置,使更换输电带更为方便.添加了三岔管道,增加了外束.从70年代以来,V2主要用于核分析工作.最近开展了用离子感生发光法对外长石中铁的不同化学价态Fe2+和Fe3+进行了分析,Fe2+和Fe3+光谱峰分离,清晰可辨. 相似文献
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新核素65Se存在的可能性 总被引:1,自引:0,他引:1
一个新的β延迟质子先驱核65Se,可能已由40Ca(28Si,3n)65Se反应产生,并通过其延迟质子发射而被鉴定出,单质子能量在3.75±0.05MeV,半衰期为10.8±4.1/3.7ms,它对应于65Se的超允许β+衰变到65As的同位旋相似态(65As中最低的T=3/2态),并再由此态到64Ge基态的质子跃迁.由于缺乏足够的统计计数,有必要做进一步的实验努力,去验证这一发现. 相似文献
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实验研究了注量在1.0×1011—1.0×1016p/cm2范围依次变化时110keV质子辐照引起的温控涂层热光性能的变化,并使用XPS谱仪分析了辐照样品化学态的变化. 实验结果表明,质子注量不高于1.0×1014p/cm2时,同种材料的温控涂层样品的相对光反射率变化很小,同时同种材料样品的表面化学结构如化学位移和元素的比例变化很小.当注量高于1.0×1014p/cm2时, 样品的相对光反射率变化明显,样品表面的原子化学结构变化大, 化学位移明显增加, 元素比例变化显著,所有样品表面的C元素比例明显增大而O元素比例明显减小.一定注量的低能质子辐照能够使某些低太阳吸收率αs的温控涂层的太阳吸收率变得更低, 具有改善热光性能的效果.质子辐照之后温控涂层样品表面化学结构的变化与样品的物理性能的变化存在直接的关联. 相似文献
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报道了在13.5—14.6MeV中子能区用活化法以93Nb(n,2n)92mNb反应截面为中子注量标准测得的150Nd(n,2n)149Nd,148Nd(n,2n)147Nd和142Nd(n,2n)141Nd的反应截面值.由13.5±0.2,14.1±0.1和14.6±0.2MeV中子引起的150Nd(n,2n)149Nd反应截面值分别为2037±85,1737±68,1657±65mb,148Nd(n,2n)147Nd反应截面值分别为1394±58,1416±54,1956±76mb,142Nd(n,2n)141Nd反应截面值分别为1501±59,1623±62,1764±111mb.单能中子由T(d,n)4He反应获得.文中还收集了已发表的数据以作比较. 相似文献
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报道了在13.5—14.6MeV中子能区用活化法测得的160Gd(n,2n)159Gd和158Gd(n,p)158Eu的
反应截面值. 中子注量用93Nb(n, 2n)92m Nb反应截面得到. 由(13.5±0.2)MeV,(14.1±0.1)MeV和(14.6±0.2)MeV中子引起的160Gd(n, 2n) 159Gd反应截面值分别为(1940±83)mb, (2324±92)mb和(1983±77)mb, 158Gd(n, p) 158Eu反应截面值分别为(1.9±0.1)mb, (2.1±0.1)mb和(3.5±0.1)mb. 单能中子由T(d, n)4He反应获得.文中还列举了已收集到的数据以作比较. 相似文献