240mPu形状同质异能态

利用环形固体径迹探测器,通过²³⁸U（α,2n）反应,测量了^240mPu的半衰期和激发函数.定出半衰期T_1/2=3.5±0.5ns.它与基态的能量差E_i=3.2±0.5MeV.     

Al、Ti、V、I的快中子激发曲线

在E_n=4.5—18.3 MeV 能区,用活化法测量了²⁷Al（n,α）²⁴Na,⁴⁶Ti（n,p）⁴⁶Sc¹),⁴⁸Ti（n,p）⁴⁸Sc¹),⁵¹V（n,α）⁴⁸Sc 和¹²⁷I（n,2n）¹²⁶I 的激发曲线.在 E_n=14.61±0.20 MeV 处,以伴随粒子法作中子通量测量,得到了²⁷Al（n,α）²⁴Na 反应截面.其他反应以此截面为标准进行绝对测量.产物核放射性用经标定过效率的 NaI（Tl）闪烁谱仪测量.结果分别为117.5±3.0 mb,291.4±14.0 mb,63.7±3.2 mb,16.8±0.9 mb 和1656±68mb.最后对测量结果进行了简单的比较.     

在133Cs（n,γ）134Cs反应中产生的同质异能素截面比的测定

本工作是在14.8MeV中子能量下,测定了¹³³Cs（n,γ）¹³⁴Cs反应中产生的¹³⁴Cs同质异能素绝对截面: σ_n,γ^134mCs=1.76±0.14mb; σ_n,γ^134gCs=5.17±0.41mb; σ_n,γ^134m+gCs=6.93±0.55mb;同质异能素截面之比: σ_（134n）Cs/σ_（134g）Cs=0.34±0.03.这个结果与已发表的结果符合得很好。将此结果与用统计模型理论计算的结果比较,预言了自旋切割因子以及γ级联数。     

π-核散射△33准门口态模型的分析

本文在π-核散射的Δ₃₃准门口态模型下,计算了不同入射能量的π-⁴He(T_π^1ab=110、150、180、220、260MeV)和π-⁴⁰Ca(T_π^1ab=115.5、163.3、241.0MeV)弹性散射的微分截面和总截面,结果与实验大致符合。对于π-⁴He散射,我们进一步考虑了自旋轨道耦合效应的修正,得到了与实验更好的符合。     

加压对110 K Bi-Pb-Sr-Ca-Cu-O单相样品超导电性的影响

 在静压0~1 GPa（10 kbar）范围内，80~300 K温区，用测量电阻的方法，研究了Bi-Pb-Sr-Ca-Cu-O（起始转变温度T_c^on=110 K，终止转变温度T_c^fi=106 K）的起导电性。观察到超导临界温度T_c随压力以dT_c/dp=2K/GPa的速率增高，而在不同压力下的斜率d logR/dp却保持不变。     

Centrality dependence of pT spectra for identified hadrons in Au+Au and Cu+Cu collisions at √sNN= 200GeV

The centrality dependence of transverse momentum spectra for identified hadrons at midrapidity in Au+Au collisions at √s_NN= 200GeV is systematically studied in a quark combination model. The p_T spectra of π^±, K^±, p(p) and Λ(Λ) in different centrality bins and the nuclear modification factors (R_CP) for these hadrons are calculated. The centrality dependence of the average collective transverse velocity 〈β(r)〉 for the hot and dense quark matter is obtained in Au+Au collisions, and it is applied to a relative smaller Cu+Cu collision system. The centrality dependence of p_T spectra and the R_CP for π⁰, K_s⁰ and Λ in Cu+Cu collisions at √s_NN= 200GeV are well described. The results show that 〈β(r)〉 is only a function of the number of participants N_part and it is independent of the collision system.     

Synchrotron X-ray diffraction study of phenacite at high pressure

We report the results of a natural phenacite from 0 to 30.9 GPa using in situ angle-dispersive X-ray diffraction and a diamond anvil cell at the National Synchrotron Light Source, Brookhaven National Laboratory. Over this pressure range, no phase change or disproportionation has been observed. The isothermal equation of state was determined. The values of V₀, K₀, and K₀′ refined with a third-order Birch-Murnaghan equation of state are V₀=1116.1±1.2 ų, K₀=223±9 GPa, and K₀′=5.5±0.8. Furthermore, we confirm that the linear compressibilities (β) along a and c directions of phenacite are elastically isotropic (β_a=1.50×10^-3 and β_c=1.34×10^-3 GPa^-1). Consequently, it can be concluded that the compressibility of phenacite under high pressures has been accurately constrained.     

高山宇宙线荷电强子流强的负正比

在海拔3220米的实验室里,用磁谱仪动量予选装置和多板云室,对落在0.23m²面积上的单根荷电强子进行了观测.考虑到各种可能的修正以后,得出在10—20 GeV/c之间,荷电强子的负正比为:N^-/N⁺=0.53±0.05.当认为N⁺只包含有P和π⁺,N^-是π^-,而且N_π+/N_π-=1时,推算出N_π-/N_p=0.9±0.1.若π^-积分谱的形式为j（>p）=Kp^-r,估算出在5—20 GeV/c的动量范围,r（?）2.3.本文也对荷电强子的积分流强作了粗略的估计,其结果是:j_⊥^p+π（>12 GeV/c）=（7.4±0.7）×10^-5cm^-2·st^-1·s^-1.     

Levinson定理及其在相对论量子力学中的推广

本文先用 Green 函数方法证明非相对论量子力学中的 Levinson 定理有如下形式:n_l=1/π[δ_l（0）—δ_l（∞）]—（（—1）^l）/2 sin²δ_l（0）,然后导出了它在 Dirac 方程中的推广形式为:n_k⁺—n_k^-=1/π[δ_k（m）—δ_k（∞）+δ_k（—∞）—δ_k（—m）]—（k/（|k|））（（—1）^x/2）[sin²δ_k（m）+sin²δ_k（—m）].对于 Klein-Gordon 方程,则可以有两种形式:n_l⁺±n_l^-=1/π{δ_l（m）—δ_l（∞）±[δ_l（—m）—δ_l（—∞）]}—（（—1）^l/2）[sin²δ_l（m）±sin²δ_l（—m）].文中对此定理的含义、应用范围及有关问题作了讨论,并就方势阱的 s 态问题,检验了这些公式。     

π+-16O弹性散射的微观计算

本文用π核散射的微观描述,计算了T_π^lab=240、343MeV时π⁺-¹⁶O弹性散射微分截面,定性地符合实验。     

Magnetic moment measurements of mirror nuclei 12B and 12N

The spin polarized β-emitting mirror nuclei ¹²B(I^π=1⁺,T_1/2=20.18 ms) and ¹²N(I^π=1⁺,T_1/2=11 ms) are produced by the low nuclear reactions ¹¹B(d, p) ¹²B and ¹⁰B(³He,n) ¹²N and by selecting the projectile energy and the recoil angle. Their magnetic moments are measured by the β-NMR technique. The magnetic moments obtained after Knight shift correction are μ(¹²B)=1.001(17) μ_N and μ(¹²N)=0.4571(1) μ_N. The calculation using the existing shell model could not reproduce the measured magnetic moments for ¹²B and ¹²N simultaneously.     

Analysis of Λb→pK- and pπ- decays in a flavor changing Z' mode

In this paper, we calculate the branching ratios of Λ_b→pK^- and pπ^- decays in the avor changing Z' model. We nd that the branching ratios for these two decay modes are sensitive to the contributions of the Z' boson. For Λ_b→pK^- decay, if the left-handed couplings are equal to the right-handed couplings, the branching ratio of this decay could match up to the currently experimental data for ξ_s=0.01 and -52°<φ_s^L<132°, or ξ_s=0.004 and 0°<φ_s^L<84°; if only the left-handed couplings are considered, it could match up to the experimental data for ξ_s=0.01 and -10°φ_s^L<138°. And for Λ_b→pK^- decay, if the left-handed and right-handed couplings are equal, the branching ratio of Λ_b→pK^- decay may be consistent with the currently experimental data with ξ_d=0.05 and -135°φ_d^L<43°, if only the left-handed couplings are considered, it may be consistent with ξ_d=0.05 and -114°φ_d^L<8°.     

对带电轻子质量公式的一些猜测

本文建议轻子电磁自能通过（（δm）/m）=（1/（2π））n^-b 与量子数 n 联系起来,其中 b 为待定常数.并建议动量截断值 M 与引力常数 k 和精细结构常数α的联系为 M=（?）.得到了带电轻子质量公式（?）.利用 e^-和μ^-质量的实验值和α值作输入,给出计算值 k=（6.67231±0.00026）×10^-8 cm³g^-lsec^-2和m_τ=（1782.306±0.078）MeV,与观察值 k=（6.6720±0.0041）×10^-8cm³ g^-1sec^-2和 m_τ=(1782_-4⁺³)MeV 很好符合.公式预言第四个带电轻子质量应为 m=（11725.47±0.51）MeV 可以在最近的实验中检验。本文还对所建议的质量公式和结果进行了讨论.     

室温下压致铁钴镍合金的bcc→hcp相变

 本文采用高压X光衍射方法在金刚石对顶压砧中在位地（in situ）研究了Fe₆₈Co₂₄Ni₈（wt%）合金在室温下的压致bcc→hcp结构相变和直到40.5 GPa的等温压缩行为。实验结果表明该合金在常压下为bcc结构，晶格常数a₀=(0.287 0±0.000 1) nm，体积V₀=(7.119±0.007) cm³/mol，密度ρ₀=(7.981±0.008) g/cm³；在20.9 GPa附近出现bcc→hcp结构相变，两相共存压力区约10 GPa，在此区域内有晶面间距d(002)_hcp=d(110)_bcc，且原子平面(002)_hcp//(110)_bcc，hcp相比bcc相体积减小(0.33±0.02) cm³/mol；高压相hcp结构的晶格参数比值c/a=1.608±0.004；相变后原子配位数的增加使得hcp相(002)平面内及(002)平面间的最近邻原子间距比bcc相最近邻原子间距分别增大约1.6%和0.5%；用Murnaghan状态方程对实验数据进行最小二乘法拟合，得到bcc相B₀=(130±13) GPa，B₀'=12.6±0.5；hcp相V₀=(6.62±0.04) cm³/mol，B₀=(243±21) GPa，B₀'=6.8±0.3；对于该合金的bcc→fcp相变时的结构转变机制做了详细的讨论。     

四元轻子模型分析及非对角的中性流

由于中微子实验可能产生了中性和带电重轻子,我们讨论了每“行”有四个元素,如 v_e,e^-,E⁰,E^- v_μ,μ^-,M⁰,M^- v_τ,τ^-,T⁰,T^- ……的轻子模型.非对角中性流看来是不可避免的.然而在文章提出的SU（2）×U（1）模型中,μ→eγ,仍可用Bjorken-Lane-Weinberg机制压低,重轻子的产生截面基本上与实验符合.最后我们讨论了一些SU（3）×U（1）及具有更高对称性的模型.     

π-核散射的△33准门口态描述

本文提出了π-核散射的Δ₃₃准门口态的概念。在这个简单的模型下,计算了T_π^1ab=163、220、240、254、303、380MeV的π^--¹⁶O弹性散射的微分截面和总截面,并与实验进行了比较,得到与实验大致符合的结果。     

高山5500米超高能宇宙线强子特性的研究

利用乳胶室对高山(5500米)宇宙线强子特性进行了研究. 实验给出E_h=2~20TeV能区中强子簇射的微分能量谱指数β=(2.98±0.49), 簇射的垂直流强J(E_h≥3TeV)=(400±50)m)²﹒year﹒sr, 强子在大气中的衰减长度Λ=(104±16)g/cm², 强子和铅的平均核作用长度λ_h=(15.3±3.0)cm, 介子和铅的平均核作用长度λ_m(18.6±4.7)cm, 以及5500米高度的介子流强、核子流强的比例ε=(1.0±0.4).     

高组份Al值的AlxGa1-x As和AlxGa1-x As/GaAs/AlxGa1-xAs/GaAs多层结构的MOCVD生长

用自制常压MOCVD系统,在半绝缘GaAs衬底上生长高Al组份Al_xGa_1-xAs（其x值达0.83）,和Al_xGa_1-xAs/GaAs/Al_xGa_1-xAs/GaAs多层结构,表面镜面光亮。生长层厚度从几十到十几μm可控,测试表明外延层晶格结构完整,x值调节范围宽,非有意掺杂低,高纯GaAs外延层载流子浓度n_300K=1.7×10¹⁵cm^-3,n_77K=1.4×10¹⁵cm^-3,迁移率μ_300K=5900cmcm²/V.S,μ_77K=55500cm²/V.S。用电子探针,俄歇能谱仪测不出非有意掺杂的杂质,各层间界面清晰平直。 对GaAs,AlGaAs生长层表面缺陷,衬底偏角生长温度及其它生长条件也进行了初步探讨。     

凝聚炸药中超压爆轰的实验研究

 采用飞片碰撞技术，在TNT/RDX（40/60）炸药中获得了2.5倍于正常爆轰的最大超压值，得到了超压爆轰下爆轰产物物态方程p=Aρ^{k+A₁(p-p_J)}（p－爆压，单位GPa，ρ－密度，单位kg/m³，A=ρ_J/ρ^k_J，p_J=27.06 GPa，ρ_J=2.3×10³ kg/m³，k=2.77，A₁=2.7×10^-3 GPa^-1，下表J代表正常爆轰状态）。该方程还可以较好地描述超压爆轰产物的二次冲击状态。     

关于高能p+N→μ(?)+X中μ对的横动量分布

本文讨论了高能p+N→μμ+X中μ对横动量Q_T,谱和〈Q_T²〉随Q²的变化。指出如果在α_s阶QCD的计算结果上再考虑价夸克-价夸克子过程中双夸克态的贡献,并假定初态部分子有通常估计的固有横动量〈P_T〉～0.3GeV/c后,利用核子深度非弹实验得到的部分子分布函数,能使计算结果与实验数据有较好的符合。