π-核散射△33准门口态模型的分析

本文在π-核散射的Δ₃₃准门口态模型下,计算了不同入射能量的π-⁴He(T_π^1ab=110、150、180、220、260MeV)和π-⁴⁰Ca(T_π^1ab=115.5、163.3、241.0MeV)弹性散射的微分截面和总截面,结果与实验大致符合。对于π-⁴He散射,我们进一步考虑了自旋轨道耦合效应的修正,得到了与实验更好的符合。     

π+-16O弹性散射的微观计算

本文用π核散射的微观描述,计算了T_π^lab=240、343MeV时π⁺-¹⁶O弹性散射微分截面,定性地符合实验。     

α粒子模型下的π--12C散射

本文应用独立α粒子模型波函数,在Glauber理论下,计算了共振区内一系列能量（T_π=-120、150、180、220、260MeV）下的π^--¹²C弹性散射微分截面。理论与实验结果较好地符合。在截面对于波函数敏感的低能区域,本文结果比前人同类结果有明显改进。     

产生超对称态的几种可能途径

在以前工作的基础上,计算了飞行 K^-奇异交换反应⁹Be（K^-,π^-）_A⁹Be 和¹³C（K^-,π^-）_A¹³C 的角分布.在平面波冲量近似下,计算了协同产生反应到达超核 _A⁹Be、_A¹³C 的奇异相似态和超对称态的微分截面的相对比,并且估算了这些微分截面绝对值.根据这些计算,讨论了通过奇异交换反应和协同产生反应产生超对称态的可能性.     

π核双电荷交换反应与核结构

用Glauber多次散射理论和相干涨落核模型,计算了能量在（3,3）共振区的π⁺介子在¹⁶O和¹⁸O靶核上引起的双电荷交换反应截面。理论计算的¹⁸O（π⁺,π^-）¹⁸Ne_g.s.和¹⁶O（π⁺,π^-）¹⁶Ne_g.s.反应截面的比值,很好的符合实验值。理论预言了¹⁸O（π⁺,π^-）¹⁸Ne_g.s.微分截面角分布在角度为23°附近有极小值,实验表明了这个极小的存在。     

关于产生S态（π+π-）s 原子的直通图

本文求出了梯形近似下（π⁺π^-）_s 态原子的相对论协变的 B-S 波函数,并通过应用这一相对论协变的 B-S 波函数和假设复合场论微扰展开中的最低次项——“直通图”为主,计算了过程π⁺+n→p+（π⁺π^-）_s的截面,讨论了直通图的一些性质.此外,这一计算对如下更有兴趣的过程或许提供了粗略的估计:μ⁺+n→（μ⁺π^-）+p.     

在Δ33准门口态模型中π-12C的弹性散射

本文在Δ₃₃准门口态模型^[1]近似下, 计算了(3.3)共振区的π-¹²C弹性散射的T矩阵, 着重分析了模型参数的变化对角分布、总截面的影响. 这些参数反映了π^－核相互作用中多体修正和在核介质中Δ(1232)与核子相互作用的性质, 理论结果与实验材料符合是满意的. 特别有兴趣的是: 为了符合实验材料, 尤其是解分布, 发现原子核中Δ(1232)的自旋轨道相互作用的强度V_ΔLS必须是正的, 不同于核子的负值.     

高山宇宙线荷电强子流强的负正比

在海拔3220米的实验室里,用磁谱仪动量予选装置和多板云室,对落在0.23m²面积上的单根荷电强子进行了观测.考虑到各种可能的修正以后,得出在10—20 GeV/c之间,荷电强子的负正比为:N^-/N⁺=0.53±0.05.当认为N⁺只包含有P和π⁺,N^-是π^-,而且N_π+/N_π-=1时,推算出N_π-/N_p=0.9±0.1.若π^-积分谱的形式为j（>p）=Kp^-r,估算出在5—20 GeV/c的动量范围,r（?）2.3.本文也对荷电强子的积分流强作了粗略的估计,其结果是:j_⊥^p+π（>12 GeV/c）=（7.4±0.7）×10^-5cm^-2·st^-1·s^-1.     

相对论性电磁束缚系统（π±μ干）、（K±μ干）的库仑裂解与衰变

本文应用复合粒子量子场论的微扰展开式和相对论性的（π^&;#177;μ^?）、（K^&;#177;μ^?）的B.S.波函数,计算了在原子核屏蔽库仑场中高能（π^&;#177;μ^?）、（K^&;#177;μ^?）原子的裂解能谱和截面。在极端相对论近似下,对大多数原子核,它们的裂解截面分别约为10^-18cm²和10^-17cm²。利用同样的波函数,还计算了（π^&;#177;μ^?）→π⁰+v_μ（v_μ）,（K^&;#177;μ^?）→K⁰+v_μ（v_μ）,以及（π^&;#177;μ^?）→μ⁺+μ^-+v_μ（v_μ）,（K^&;#177;μ^?）→μ⁺+μ^-+v_μ（v_μ）的衰变几率。     

四元轻子模型分析及非对角的中性流

由于中微子实验可能产生了中性和带电重轻子,我们讨论了每“行”有四个元素,如 v_e,e^-,E⁰,E^- v_μ,μ^-,M⁰,M^- v_τ,τ^-,T⁰,T^- ……的轻子模型.非对角中性流看来是不可避免的.然而在文章提出的SU（2）×U（1）模型中,μ→eγ,仍可用Bjorken-Lane-Weinberg机制压低,重轻子的产生截面基本上与实验符合.最后我们讨论了一些SU（3）×U（1）及具有更高对称性的模型.     

两核子吸收机制与飞行π介子

本文推广静止π吸收的两核子模型用于讨论几百Mev飞行π介子被原子核吸收后发射核子能谱的现象。计算了220MeVπ介子被¹²C。⁵⁸Ni和¹⁸¹Ta核吸收后的发射核子能谱以及吸收截面σ_abs、平均发射核子数N和π⁺/π^-吸收后发射质子的产额比值R与A的依赖关系。这些实验都能成功地用两核子吸收机制给与描述。     

π-18O非弹性散射

我们在程函扭曲的DWIA框架下,用跃迁密度方法计算了230MeV的π到¹⁸O的2⁺（1.98MeV）激发态上的非弹性散射微分截面,分析了π^-和π⁺截面比,研究了中子半径的变化对微分截面的影响。我们的理论计算结果与实验符合较好。     

单电荷交换反应的Isobar激发机制

用Isobar激发机制研究了到达同位旋相似态的单电荷交换反应¹³C（π⁺,π⁰）·¹³N_g.s.。计算了最低阶图的贡献,得到的总截面与实验很好地符合。     

π—18O非弹性散射的DWIA分析

我们在程函扭曲的DWIA框架下,用跃迁密度方法计算了180MeV和230MeV的π在¹⁸O上的非弹性散射到2⁺（1.98MeV）激发态的微分截面,分析了π^-对π⁺的截面比,研究了中子分布半径对微分截面的影响,我们的结果与实验定性符合。     

MIT口袋模型中的π0→2γ衰变

本文用MIT口袋模型和波包方法计算了π⁰→2γ过程的宽度. 计算发现m_π→0是一个好的近似. MIT口袋模型给出, Γ(π⁰→2γ)∝m³_π/F²_π, 这种形式与Adler的结果相符合, 但数字结果显示, Γ(π⁰→2γ)的理论值是实验值的2.7倍, 这个差主要来自F_π的理论值与实验值的差. 而这个差很强地依赖于MIT口袋模型的方程和边界条件, 从而对MIT口袋模型构成了一个检验.     

(p,π-)反应的两核子模型

本文提出了 A（p,π^-）B 反应的两核子模型,给出了反应矩阵元的约化和与核结构的关系.在平面波近似下,计算了入射质子能量为185 MeV 时的¹³C（p,π^-）¹⁴O（O+基态）的微分截面,定性地符合实验结果.     

π-核弹性和非弹性散射

本文用 Glauber 理论计算和分析了能量为260和280 MeV 的π^-12C 弹性和非弹性散射微分截面.与实验结果符合较好.     

THE NEGATIVE-POSITIVE RATIO OF CHARGED COSMIC RAY HADRONS AT THE 3220 m ABOVE SEA-LEVEL

Single tracks of unaccompanÏed charged hadrons, within a horigontal area of 0.23m² have been measured with a magnetic spectrometer, a pre-selector of momentum in combination with a multiplate cloud chamber in a laboratory at 3220m above sea level. Taking various possible corrections into account, the negative-positive ratio of charged hadrons was obtained as N^-/N⁺=0.53±0.05 in the momentum range of 10-20 GeV/c. If we considered N⁺ contained only P and π⁺, N^-were π^-and that N_π+/N_π-=1, we deduced the result N_π-/N_p=0.9±0.1. Taking the form of the π^-integral spectrum as j（>p）=Kp^-γ, it was estimated that γ（?）2.3 in the momentum range 5—20 GeV/c. In this paper the integral verticel flux intensity of all charged hadrons was also estimated roughly, the result is:j_⊥^p+π（>12 GeV/c）=（7.4±0.7）×10^-5/cm²·sг·s_^.     

Semileptonic decays Bc→(ηc,J/Ψ)lv in the perturbative QCD approach

In this paper we study the semileptonic decays of B_c^-→(η_c,J/Ψ)l^-v_l. We first evaluate the B_c→(η_c,J/Ψ) transition form factors F₀(q²), F₊(q²), V(q²) and A_0,1,2(q²) by employing the pQCD factorization approach, and then we calculate the branching ratios for all considered semileptonic decays. Based on the numerical results and the phenomenological analysis, we find that: (a) the pQCD predictions for the values of the B_c→η_c and B_c→J/Ψ transition form factors agree well with those obtained by using other methods; (b) the pQCD predictions for the branching ratios of the considered decays are Br(B_c^-→η_c e^-v_e(μ^-v_μ)=(4.41_-1.09^+1.22)×10^-3, Br(B_c^-→η_cτ^-v_τ) =(1.37_-0.34^+0.37)×10^-3, Br(B_c^-→J/Ψ e^-v_e(μ^-v_μ)) =(10.03_-1.18^+1.33)×10^-3, and Br(B_c^-→J/Ψτ^-v_τ) =(2.92_-0.34^+0.40)×10^-3; and (c) we also define and calculate two ratios of the branching ratios R_ηc and R_J/Ψ, which will be tested by LHCb and the forthcoming Super-B experiments.     

Uncertainty study of DS-(D-)→γlν (l=e,μ) decays determined by wave function

Wave function is important for determining decay constants f_DS^- and f_D^-. Using the 5 types of D meson wave functions in the heavy quark limit, we studied the uncertainties of radiative pure-leptonic decays of D_S^-(D^-) mesons. The branching ratios are (1.025390—1.706812) × 10^-5 and (0.953498—1.576725) × 10^-6 for D_S^- and D^- decays, respectively, which are sensitive to the type of wave function.