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利用高分辨快电子能量损失谱仪,采用高分辨的dipole(e,e)方法对氦原子的光学振子强度进行了研究.它避免了光学测量中的困难,提高了实验精度.在21~26 eV的能量损失范围内测量得到了氦的I1S→n1P中跃迁以及电离过程的光学振子强度谱,并在59~67eV和 69~74eV的能量损失范围内对氦的自电离共振过程的光学振子强度谱进行了研究,所得结果与前人的工作进行了比较. 相似文献
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通过引入白噪声,提出了一类具有随机扰动的经典竞争系统,并对其生存分析进行了研究.不仅给出了保证灭绝性和弱持久性的充分条件,还得到了弱持久性和灭绝性之间的阀值.最后,给出数值模拟验证了理论分析结果. 相似文献
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主要证明了涉及q-digamma函数的完全单调性.通过引入经典q-理论将包含digamma函数的函数进行q-模拟,利用q-模拟函数以及级数的性质,得到了包含q-digamma函数的完全单调性.最后利用它们的完全单调性得到了有关q-digamma和q-trigamma函数的不等式. 相似文献
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《系统科学与数学》2014,(11)
磁强计是测量磁场的重要工具.实现高精度的磁场测量,无论对基础科学研究还是实际工程应用都具有重要的意义.在实际测量过程中,磁强计容易受到各种因素的干扰,使得其测量精度受到限制.文章主要研究原子自旋破坏碰撞弛豫对原子磁强计精度的影响.首先,综合考虑测量的后效效应以及原子系综内部由于原子自旋破坏碰撞导致的退极化效应,得到一个改进的量子随机主方程模型.其次,以该模型为基础,利用卡尔曼滤波方法对连续变化的极弱磁场进行估计.利用数值模拟将得到的估计表现与忽略原子自旋破坏碰撞作用下的结果进行了比较.数值模拟结果表明,原子自旋破坏碰撞导致的退极化效应会对原子磁强计精度产生非常显著的影响. 相似文献
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设想单个原子的状态由两个波函数所描述,则处在能量本征态的原子中存在时变的电偶极矩和电流。由这随时间变化的原子内的电流,我们可用经典电磁理论计算原子在外场中的吸收,发射以及原子的自发发射等问题。通常的量子力学描述则是本理论对位相参数的平均结果。 相似文献
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用分子动力学方法和不同参数的指数 6势函数计算了T =30 4K的高密度氦的等温压缩线和能量分布 .给出了能精确描述高密度氦原子间相互作用的指数 6势函数优化参数 .并用优化的势函数计算了高密度氦T =30 0K和T =2 98K的等温压缩线 ,计算结果和实验值非常吻合 .进一步用优化的势函数模拟了高温高密度氦的状态方程及其结构 ,发现当把 ρ限定为 1 .6 0g /cm3 时 ,其径向分布函数的第 2个峰将在 2 0 0 0~ 30 40K区间消失 ,表明此时发生了固 液相变过程 . 相似文献
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本文研究了Hayman问题的一些经典结果的差分模拟问题.利用Nevanlinna理论,获得了一类差分多项式零点密指量下界的精确估计,改进了已有的一些结论. 相似文献
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多层膜中气体原子能够增加入射 X射线散射, 减低多层膜衍射反射率. 当薄膜有气体原子存在时, 通常用平均散射因子代替本体材料散射因子计算薄膜的光学常数. 这样的处理方法是非常简单的, 鉴于此, 提出了一新方法研究气体原子对薄膜X射线反射特性的影响. 理论分析表明: 气体原子对薄膜反射特性的影响与掠入射角度、波长有关. 波长越短和掠入射角度越大, 气体原子的影响就越大, 反之就越小. 实验结果证明理论分析是正确的. 相似文献
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选用了经典的AR(1)-EGARCH(1,1)模型和极大似然估计来获得黄金收益率的条件均值和条件方差的估计.接着,利用极值理论模拟了标准独立化以后的残差序列.最终预测了每个季度的VaR和CVaR,进而研究了黄金价格的季节性风险. 相似文献
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本文分析了非中性流动稳定性的弱非线性理论之困难所在,对适用于中性流动的经典方法进行修正,使之能自然地推广到非中性流动情形.特别,对中性流动,本文方法完全等价于经典渐近分析方法,这是别的一些非中性流动理论所不具备的优点之一. 相似文献
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在部件寿命服从逆威布尔分布时,研究了屏蔽数据两部件并联系统的可靠性分析问题.基于截尾样本,将经典统计方法和贝叶斯理论相结合,推导出模型参数及系统可靠性指标的经验贝叶斯估计,最后给出数值模拟. 相似文献
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Banach空间的框架和原子分解的摄动及其稳定性 总被引:8,自引:1,他引:7
本文利用框架理论对 Banach空间的框架和原子分解的摄动及其稳定性进行了研究,改进并推广了文[5,6]的工作. 相似文献
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基于动力系统的理论和方法,构造出一个具有复杂混沌吸引子的非线性混沌自治三维系统.其与经典的混沌系统具有类似的结构与性态.采用理论分析和Matlab仿真相结合的方式研究,得到了系统在平衡点处不稳定的参数范围.通过分岔图和Lyapunov指数谱进一步揭示了系统丰富的动力学行为,Matlab模拟验证了计算理论的正确性. 相似文献
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经典的Hahn-Banach定理告诉读者在有界映射空间(B(.,.), \|\cdot\|)中\mathbb{C具有内射性. 在第二节中主要研究在原子映射空间(\n^{B}(\cdot, \cdot), \nu^{B})中的内射性.作者得到任意有限维Banach空间在原子映射空间(\n^{B}(\cdot, \cdot), \nu^{B})中都是内射的. 这可以看作(\n^{B}(\cdot, \cdot), \nu^{B})中的广义Hahn-Banach定理.
在经典的Banach空间理论中, 众所周知一个Banach空间E在(B(\cdot, \cdot), \|\cdot\|)中具有\{\ell_{1}^{n}\}_{n\in\mathbb{N}有限可表示性当且仅当E同构于某个超积\prod\ell_{1}^{n(\alpha)的子空间. 作为第二节的一个应用,第三节中作者研究了在原子映射空间(\n^{B}(\cdot, \cdot), \nu^{B})中的\{\ell_{1}^{n}\}_{n\in\mathbb{N}有限可表示性. 作者得到 \mathbb{C是唯一在原子映射空间(\n^{B}(\cdot, \cdot), \nu^{B})中具有\{\ell_{1}^{n}\}_{n\in\mathbb{N}有限可表示性的Banach空间. 这与Banach空间理论中的经典结果是迥然不同的. 相似文献
在经典的Banach空间理论中, 众所周知一个Banach空间E在(B(\cdot, \cdot), \|\cdot\|)中具有\{\ell_{1}^{n}\}_{n\in\mathbb{N}有限可表示性当且仅当E同构于某个超积\prod\ell_{1}^{n(\alpha)的子空间. 作为第二节的一个应用,第三节中作者研究了在原子映射空间(\n^{B}(\cdot, \cdot), \nu^{B})中的\{\ell_{1}^{n}\}_{n\in\mathbb{N}有限可表示性. 作者得到 \mathbb{C是唯一在原子映射空间(\n^{B}(\cdot, \cdot), \nu^{B})中具有\{\ell_{1}^{n}\}_{n\in\mathbb{N}有限可表示性的Banach空间. 这与Banach空间理论中的经典结果是迥然不同的. 相似文献