η-24Mg和η-32S介核的束缚态

η-²⁴Mg和η³²S分别被看作为¹²C-η-¹²C和¹⁶O-η-¹⁶O三体系统,利用Born-Oppenheimer近似方法,先严格求解η介子相对于¹²C+¹²C(¹⁶O+¹⁶O)运动的双中心问题,再求解¹²C+¹²C(¹⁶O+¹⁶O)的相对运动方程.假设η-¹²C和η-¹⁶O相互作用为S波可分势,在上述情况下计算了η-²⁴Mg和η-³²S的结合能,所得计算结果与其它模型计算结果相接近.     

e+e－→π+π－π+π－形状因子拟合

基于BABAR实验组对e⁺e^－→π⁺π^－π⁺π^－的反应截面的测量结果, 用VMD模型给出的理论截面拟合实验数据, 首次从单一反应道得到π⁺π^－π⁺π^－末态形状因子的所有参数值.     

再散射输运模型与K+/π+比的系统学

用含再散射效应的简单的强子输运模型,研究了AGS能量(14.6AGeV/c)下p+p、p+Au和Si+Au反应的K⁺/π⁺比值,再现了该比值由P十P到Si十Au不断增长的实验事实.CERN能量(200AGeV/c)和AGS能量下,K⁺/π⁺比值相近的实验事实也得到了解释.     

J/ψ→π03(π+π－)分支比的测定

用BESⅠ的7.8×10⁶J/ψ数据更为精确地测定了J/ψ→π⁰3(π⁺π^－)和J/ψ→ω²(π⁺π^－)的分支比(Br(J/ψ→π⁰3(π⁺π^－))=(2.52±0.06±0.43)%,Br(J/ψ→π⁰3(π⁺π^－))=(1.31±0.09±0.21)%.同时对4π不变质量谱和ωππ不变质量谱进行研究分析,试图观察是否存在有兴趣的信号.     

在J/ψ衰变与ρ→π+π–π0衰变中的ρ–ω干涉

通过分析J/ψ→π⁺π^-π^{0π0来研究ρω干涉.利用描述J/ψ衰变的一般的唯象模型对PDG-2002关于J/ψ衰变到PP和PV的实验数据做了拟合(P表示赝标介子,V表示矢量介子) ,得到ρ0→π+π-π0反常大的分支比～10-3—10-2.理论的分析结果也与这一反常大的分支比相符合.同时,得到了合理的ηη′混合角和组分夸克质量比:θ=-19.68°±1.49°,m_u/m_s≈0.6 .}     

τ→π±2π0v结构函数的测量

首次对τ→π^±2π⁰v衰变的结构函数进行了模型无关的实验测量,并与KS模型、IMR模型和Feindt模型进行了比较,在误差范围内,三种理论模型与实验结果一致.与OPAL组测量的τ→3π^±v道的结构函数相比,在0.52范围内未发现明显差异.     

a2(1320)→π+π+π－过程的三体振幅分析

对a₂(1320)→π⁺π⁺π^－过程的衰变振幅进行张量分析,展示了如何得到三体衰变振幅.     

AGS能量下π－π－的Bose—Einstein关联

全同粒子间的玻色-爱因斯坦关联可以用来研究相对论性核碰撞中次级粒子源分布及有关的物理问题.本文用强子级联模型(HCM)模拟²⁸Si(14.6A GeV/c)+Au反应,得到π^－粒子的freeze-out状态,进而计算了π^－π^－关联函数,取得与实验一致的结果.还计算了freeze—out π^－源的均方根线度,并讨论了它与拟合方法抽取的源参数间的关系.     

通过τ→a1v→π±π0π0v道测量由Z0衰变的τ的极化不对称性

利用L3合作组1992年和1993年的数据,通过τ→a₁v→π^±π⁰π⁰v道测量了由Z⁰衰变的τ的极化不对称性A_pol=－0.239±0.126±0.100,其中第一项误差为统计误差,第二项误差为系统误差.由此推断有效电弱混合角sin²θ_w=0.2197±0.0219.     

τ±→π±+nπ0+ντ(n=0,1,2)衰变分支比测量

基于北京谱仪收集的4.03GeV质心系能量下e⁺e^－对撞数据,分析τ^±τ^±→e^±+π^±+nπ⁰+ν's(n=0,1,2)事例,给出分支比值Br(τ^±→π^±ν_τ)=(11.64±0.49^+0.76_－0.73%,Br(τ^±→π^±π⁰ν_τ)=(24.00±1.34^+1.36_－1.30%,Br(τ^±→π^±2π⁰ν_τ)=(9.39±1.68^+1.69_－1.66%.     

K+核散射与非线性密度相关修正

本文计及K⁺N二体振幅的非线性密度相关修正,对入射动量为800MeV/c的K⁺介子与原子核⁴He,¹²C,⁴⁰Ca和¹²⁰Sn的弹性散射微分截面进行了微观计算,考察了不同质量数原子核的非线性密度相关修正的影响.     

相对论性核碰撞中K+/π+增强的输运模型解释

提出了一个研究相对论性核碰撞中K⁺/π⁺增强的简单的强子输运模型,指出了核子热运动和多次再散射效应的重要性.考虑了多次再散射,在合理的温度范围内(T～150MeV),可得到与实验相符合的K+/π+比值(～0.20).     

16O+152Sm、184W准弹和弹性散射的位垒分布

利用¹⁶O束流轰击稳定形变靶¹⁵²Sm和¹⁸⁴W,在背角测量准弹散射和弹性散射激发函数,分别定出准弹和弹性位垒分布D^qel(E)和D^el(E).将结果与从已有的熔合激发函数、自旋分布及其相邻同位素¹⁵⁴Sm和¹⁸⁴W实验得出的位垒分布进行比较,得到相互自洽的结果,同时也用ECIS79程序作了耦合道理论计算.实验表明,靶的变形效应导致位垒分布是非对称的.     

6.8GeV/cπ-N非弹性作用下π0介子的产生

利用联合原子核研究所24立升丙烷气泡室照片,对动量为6.8GeV/cπ^-介子与核子非弹性作用产生π⁰介子的问题进行了研究。扫描了约2700对立体照片。在宽度为29.3厘米的有效范围内得到了1275个π^--N非弹性作用事例。在936个π^--p事例和339个π^--n事例中,观察到正电子、负电子对数目分别为240和89。考虑了气泡室对γ光子的探测效率,我们得到每个事例产生的平均π⁰介子数n_(π⁰)=1.00±0.06。γ光子的平均横动量为p_⊥γ=173MeV/c。此外,着重研究了γ光子的能量分布。在γ光子全部是由π⁰介子衰变产生以及π⁰介子和π^±介子具有相同能谱的假设下,利用在相同入射粒子能量的π^--N作用中所产生的次级π^±介子能量分布变换成γ光子的能量分布;将本实验所得的γ光子能量分布和变换得到的分布进行比较,这两个分布在实验误差范围内完全符合。     

124MeV下16O+16O弹性散射的折叠模型

¹⁶O+¹⁶O弹性散射在124MeV能量下最新的全角区的实验角分布,可以被建立在¹⁶O的α结构基础上的折叠模型很好地再现.     

16O+12C系统的折叠模型

建立一个对于¹⁶O+¹²C系统的折叠模型.这个模型能很好地描述该系统的弹性散射实验数据.     

通过12C+12C散射对两种不同模型的一个比较

对基于¹²C的两种不同的结构模型建立起的描述¹²C+¹²C的散射模型进行了对比.比较表明,¹²C的α粒子结构模型能给出更好的结果.     

π+介子辐射衰变分枝比

本文应用标准微扰方法计算π介子衰变过程中π⁺→e⁺+v+r对π⁺→μ⁺+v的分枝比。文中应用了V-A型普适费米弱作用及沙拉姆提出的强作用,计算结果与目前实验结果没有矛盾。     

在182,184,186Au的πi13/2⊙νi13/2带中寻找旋称反转

为了搜寻¹⁸²Au, ¹⁸⁴Au,¹⁸⁶Au核中πi_13/2⊙νi_13/2转动带的旋称反转, 我们通过¹⁵²Sm(³⁵Cl,5n)¹⁸²Au,¹⁷¹Yb(¹⁹F,4n)¹⁸⁶Au和¹⁵⁹Tb(²⁹Si,4n)¹⁸⁴Au反应对¹⁸²Au,¹⁸⁴Au, ¹⁸⁶Au核进行了在束γ谱学研究. 本工作扩展了这3个核πi_13/2⊙νi_13/2带的能级纲图, 特别是确定了¹⁸⁴Au核πi_13/2⊙νi_13/2带的能级自旋宇称, 发现了低自旋旋称反转现象.     

12C+12C散射激发函数

基于对能区70—160MeV ¹²C+¹²C散射角分布的分析,建立起一个能量相关的光学势.这个势能很好地再现同一能量区域内的激发函数.