渐变折射率波导表面折射率的确定

单调变化的渐变折射率波导的表面折射率大于波导基模的有效折射率,因而不能用传统的m-线方法测量。利用分析转移矩阵(ATM)方法研究了渐变折射率波导中的表面等离子波,提出了一种确定波导近表面折射率的实验技术,在波导折射率分布的拟合中,得到了比传统逆WKB方法更为合理的结果。     

高折射率玻璃微珠折射率的测量

用激光作为测量光源,利用激光经玻璃微珠一次或多次内部反射后出射,形成最小偏转角的原理,对高折射率玻璃微珠折射率的测量进行了理论分析和实验测试.比较了不同内反射次数对测量精度的影响.该测量方法尤其适用于已在微珠列阵逆向反光膜上大量使用的、折射率位于1.8～2.4之间的高折射率玻璃微珠折射率的测量,较传统方法具有简便、快捷和安全的特点.经分析和对不同类型微珠样品的实测比较,获得了测量精度优于1%的结果.     

折射率测量

这是一种用来测量两面平行透明材料折射率的方法。它可以用于测量高折射率(>1.7)的材料,其精度可达6～7×10~(-5)。实验结果证明了该方法的精度是合乎要求的。     

聚焦法测量梯度折射率透镜的折射率分布

本文针对梯度折射率分布的透镜(以后简称梯析透镜)与光纤在折射率分布上的不同点,对用于光纤及其预制棒测量的聚焦法的原理公式,计算测量方法等进行了重要改进,从而使聚焦法可适用于梯折透镜的测量.本文通过计算机模拟计算,对原理公式及计算方法的准确性和可靠性进行了验证,并同时给出了这一测量方法的精度,最后给出了测量实例及其比较结果.     

小于1的折射率

介质折射率小于１的事实导致这样的疑问：介质中光速会比真空中光速ｃ还大吗？事实上，光在介质中的传播速度可分为三种：相速ｖ、群速ｖｇ、信号速度ｖσ．ｖ和ｖｇ可以等于Ｃ，也可以小于Ｃ或大于Ｃ．ｖσ恒小于ｃ，其极限值为ｃ．     

薄膜折射率的测定

一、实验简介在普物光学实验中,目前尚未有测量布儒斯特角的理想实验.本文介绍一种测量非吸收薄膜的布儒斯特角的方法,并由此求出该薄膜的折射率. 用平行度较好的玻璃板(如除去药膜的光谱板)作为基片,将待测的非吸收薄膜涂镀在基片的B面上(如图1),中间留一条宽约3mm不镀膜的空隙CD.     

混合液体的折射率

一、引言当光传播到二均匀媒质分界处时,其产生的折射早已为斯涅尔定律 n sin i=n′sin r (1)所确定。若已知几种媒质的折射率分别为n_1,n_2,…,n_m,它们按一定的比例(体积比)混合,其折射率将遵循什么规律,是本文研究的内容。     

气体折射率测定

电磁波在气体中的传播状况取决于介质的折射率n。气体介质的分子在电磁波电场强度矢量E的作用下极化,产生电偶极矩,用电极化强度矢量P描述。对均匀介质,设单位体积中的气体分子数为n_n。每个分子的极化电偶极矩为P_i,则有     

变折射率薄膜

目前的多层增透膜都是以均质膜为基础的。所谓均质膜,就是膜的折射率沿厚度方向是一致的。如果膜是非均质的,也就是膜的折射率沿厚度方向逐渐变化,我们称为变折射率薄膜。当膜的折射率从玻璃的值逐渐变到空气的值时,表面的反射便消失了。当然这在工艺上目前看来是无法实现的,因为没有一种固体材料其折射率接近空气的折射率。然而,如果使膜的折射率由玻璃的值逐渐增高到可以同氟化镁相匹配的值,则将是另一番景象。而且,这在工艺上是可以实现的。我们利用假想面的方法来分析这样的双层膜。如图所示,三个界面的菲涅耳系数分别为r_0,r_1和r_2。两层膜的位相厚度分别为δ_1/2和δ_2/2,其中     

斜角入射沉积法制备渐变折射率薄膜的折射率分析

斜角入射沉积法是一种制备薄膜的新颖方法,它可以用来制备渐变折射率薄膜.本文首先探讨了膜料的沉积入射角为α,薄膜柱状生长倾斜角为β时的薄膜的填充系数;之后利用drude理论,分析研究了斜角入射沉积法制备渐变折射率薄膜的折射率与薄膜的入射角和生长方向的关系. 关键词： 斜角入射沉积 渐变折射率 填充系数     

利用泄漏波导测量低折射率薄膜的折射率和厚度

根据泄漏波导原理对K_9玻璃基板上的冰晶石薄膜进行折射率测量,达到的精度为1×10~(-4),与真实波导的情况相似。文中讨论了利用添加高折射率薄层减小待测薄膜的最小厚度的可能性。文中还利用光电方法观察反射光中暗条纹的方法判别波导的激发,并测出了冰晶石薄膜在4500到6500范围内的折射率。     

一种渐变折射率板的折射率分布及成像研究

本文探讨一种用离子交换工艺制作的渐变折射率板.讨论了这种板的折射率分布以及在这种板中光线的传播规律和成像原理.文中还给出了这种板的干涉条纹图以及它的成像相片.     

一种适用于任意折射率分布的等效折射率方法

提出了一种新的等效折射率方法,可以将光波导的两维折射率分布精确等效成一维折射率分布。从波动方程出发,通过严格的数学推导,得到了一维等效折射率分布的表达式。该等效折射率分布由二维光波导的模场分布和折射率分布决定。在此等效过程中,几乎无任何近似,因此具有比传统等效折射率方法(EIM)更高的精度,而且不受波导截止条件的限制,并适用于任意的折射率分布结构。以SOI(silicon-on-insulator)脊型光波导为例,给出新方法的一个具体等效实施过程,比较了新方法与传统等效折射率方法计算得到的等效模场分布及等效折射率,结果显示本文方法的有更高的计算精度。最后,文中给出了一个利用这种等效方法计算弯曲波导损耗的例子。新方法可以使对三维结构(截面为任意折射率分布)的模拟简化成二维模拟。     

棱镜玻璃折射率的测定

本文介绍了一种高精度测量玻璃折射率的任意偏向角法，主要说明了该方法的实验原理、测量方法及理论误差分析。     

共振光的大折射率

揭示了在多能级原子介质中的一种新现象:利用原子相干可使共振光获得明显大于1的折射率.     

增益介质的非线性折射率

研究增益介质中高能态粒子受激跃迁引起的非线性折射率。以钕玻璃为例,具体计算了折射率随光强变化的规律,指出了与此有关的若干物理效应,如自散焦、自调制、非线性波象差及光脉冲波形畸变等。     

离子交换改变玻璃的折射率

一、玻璃的离子交换现象早就发现许多硅酸盐高分子(如方沸石——Na_2O·Al_2O_3·4siO_2·2H_2O)具有离子交换性能,这种硅酸盐高分子可作为离子交换剂。硅酸盐玻璃(M_2O·SiO_2)也有离子交换作用,但常温时交换速度很慢,不被人们所注意。在玻璃的软化点附近,玻璃的离子交换作用已有许多研究和应用。化学钢化玻璃就是在适当条     

测定折射率的简单仪器

讲述高中物理129节光的折射定律时,要介绍各种物质的绝对折射率,公式是n=sina/sinr°在求绝对折射率时,我们都是近似的利用一条光线由空气进入该种物质,而实验时只能观测到入射角和折射角的数值,如计算折射率尚须依靠三角函数表,颇为麻烦。现在介绍一种制作简单的仪器,在测定各种物质的绝对折射率时,只要看到入射角和折     

改性KTP晶体主折射率及主折射率温度系数的测量

报道了用自准直法在０．５３９８μｍ、１．０７９５μｍ和１．３４１４μｍ激光波长上测量了摩尔比为０．０７５的Ｎｂ：ＫＴｉＯＰＯ４晶体的主折射率及其温度系数,得到了该晶体的塞耳迈耶尔方程,用此结果计算了该晶体对１．０７９５μｍＮｓｄ：ＹＡｌＯ３激光倍频的Ⅱ类最佳相位匹配角,计算结果与累进发符合。     

玻璃折射率测量的改进

针对在玻璃折射率测量过程中存在的问题进行了较详细的分析,从而找到了解决每一问题的有效方法,对教学起到了积极的促进作用.