密封式氩三相点容器的研制及氩三相点温度的复现

研制了密封式氩三相点容器.用它复现了氩三相点温度,其复现性为±0.03mK,不确定度为±0.4mk.我们做的国际比对表明,用这个三相点容器复现的温度比NRC低0.1mK、比INM低0.3mK.     

低温铂电阻温度计的分度

根据1968年国际实用温标分度13.81—273.15 K范围的铂电阻温度计需要复现七个固定点,复现这些固定点要作出很大的努力,不但费用大而且也花时间。然而对于大量现行使用的铂电阻温度计,人们不要求很高的准确度,所以不必付出那样大的代价去复现七个固定点。鉴于上述考虑,我们决定用一支IPTS-68基准铂电阻温度计在四个分度点(即13.81 K、20.28 K、90.188 K和0℃)对现行使用的温度计进行分度,基于Z函数内插,分度精度从13.81—20.28 K优于18 mK,从20.28—90.188 K优于22 mK、从90.188—273.15 K优于15 mK。     

我国温度计量标准的研究进展

一、引 言 在我国温度计量领域中,研究工作首先着眼于建立国际实用温标,也就是1968年国际实用温标(IPTS-68),这是统一我国温度量值的基础[1].在这方面中国计量科学研究院已复现全部十三个定义固定点,从金的凝固点(1064.43℃)到平衡氢的三相点(13.81K),并研制了IPTS-68所规定的各种标准器. 二、辐射法测温 辐射测温学在工业和科学研究中占有重要的地位.按照IPTS-68的定义规定,1064.43℃以上的温度由普朗克公式得到.式中Lλ(T68),Lλ(TAU)是波长为λ,温度为T68和TAU时黑体的光谱辐射亮度;λ是波长(实际上是有效波长,用λe代替);C2是…     

用超导转变点和气体三相点温度监测标准铑铁电阻温度计

用 SRM767a 超导转变固定温度点器件中的六个 T_c 点和密封气体三相点瓶复现的三个气体三相点在 0.5—25K 间对标准铑铁电阻温度计做九点监测,并用多项式R=sum from k=0 to 6 bk[ln(T+9)]~k做最小二乘法拟合,发现受验证的16支温度计对分度值的偏差≤2mK.     

氩三相点瓶的比对

航天部计量所氩三相点密封瓶和IMGCl~#氩瓶复现的ArT_(tp)相差0.1mk。     

用几幅珍贵照片纪念王竹溪先生诞辰100周年

1对计量学和基本常数研究工作的关注 20世纪70年代,王竹溪先生是中国计量科学研究院（以下简称计量院）的特聘顾问,也是计量院热工处的顾问,这是因为王竹溪先生是热力学和温度方面的专家.在改革开放初期,计量院正在建立各方面的基标准,其中之一就是温度的国际68温标（IPTS-68）．IPTS-68定义的固定点为：液氧（90．2—54．4K）、液氩（87．4—83．8K）、液氮（77．3—63．1K）、液氖（27．1—24．6K）、平衡氢（20．3—13．8K）等．IPTS-68温标技术鉴定会由王竹溪先生任主任委员,阎守胜先生任副主任委员．这个温标一直使用到1990年,由国际90温标（IPTS-90）代替．     

K(5P)与H2的反应碰撞和电子-振动能量转移

K(5P)与H2反应生成KH(v′′=0-3)振动态,测量了各振动态的转动分布,转动玻尔兹曼温度为455K,而振动温度为1604K,这个接近池温的转动温度和很高的振动温度是共线碰撞机制的有力证据.利用高分辨率瞬时吸收技术得到各振动能级上转动态的布居分布,从而得到反应碰撞转移速率系数,对于v′′=0、1、2、3,分布别为(3.45±0.86)×10-13、(1.35±0.34)×10-13、(6.28±1.57)×10-14和(2.35±0.59)×10-14cm3s-1. 同时研究了K(5P)-H2的电子-振动能量转移,利用相干反斯托克斯拉曼散射（CARS）探测H2的振动态分布.扫描CARS谱发现v=1、2、3上有布居. 由CARS峰值得到H2（0,1）、（1,1）、（2,1）、（3,1）和（3,3）布居之比. H2(0,1)布居由450K的转动分布得到,因而得到（1,1）、（2,1）、（3,1）和（3,3）态的布居,从而获得K(5P)-H2(1,1)、（2,1）、（3,1）和（3,3）的电子-振转速率系数分别是（1.1±0.3）×10-13、（9.3±2.5）×10-14、（4.2±1.1）×10-14和（3.8±1.0）×10-14cm3s-1.     

基准铂电阻温度计在氧沸点的比对

一、前言 1968年国际实用温标(IPTS-68)是以一些可复现的平衡态温度的给定值及在这些温度上分度的标准仪器作为基础的.固定点温度间的插补是根据给出的公式建立了标准仪器示值和国际实用温标间的关系. 68年国际实用温标氧沸点(90.188K)在整个温标中是比较重要的,它是中、低温范围一个承上启下的温度点.无论90K以上或90K以下,氧点的分度都起着关键的作用,氧点是开展低温计量工作的基础.     

13.5—14.6MeV能区中子引起的50Cr(n,2n)49Cr和52Cr(n,2n)51Cr核反应截面的测量

报告了在13.5-14.6MeV中子能区，用活化法(以93Nb(n，2n)92mNb反应截面为中子注量标准)测得的50Cr(n, 2n)49Cr和52Cr(n, 2n)51Cr的反应截面. 由能量为13.5±0.3 ,14.1±0.2,14.4±0.3 和14.6±0.3MeV的中子引起的50Cr(n, 2n)49Cr反应截面值分别为3.4±0.2,6.8±0.3,21.5±1.0 和25.0±1.2mb，52Cr(n, 2n)51Cr的反应截面值分别为185±10,193±9,258±13 和332±16mb. 单能中子用T(d,n)4He反应获得，其能量用铌锆截面比法测定. 另外，为避免热中子引发的50Cr(n, 2g)51Cr对52Cr(n, 2n)51Cr反应截面的影响，在样品被辐照过程中对样品进行了包镉处理，并将实验结果与尽可能收集到的其它实验数据进行了比较.     

硅低温温度计

本文所介绍的硅温度计是在P型硅片上注磷而成的。这种温度计具有尺寸小、热容低、反应快、灵敏度高等特点,其测温范围可从1.5K到100K,在4.2K的复现性为±0.02K。     

HC1 270/HC600a的PVTX实验研究

在256-366 K范围内测量了HC1270/HC600a物系9个组成、73组PVTx数据,温度、压力、比容和组成的测量精度分别在±30 mK、±1.4 kPa、+0.18%和±0.33%以内.引入了泡点TVx测量.对两相区实验数据进行了平衡组成推算.     

高振动激发K2与CO2间弱碰撞和强碰撞的分支比

受激发射泵浦激发K2到X1Σ+g(v″=40,53)振动态。K2(v″)与CO2碰撞,瞬时泛频激光诱导荧光(LIF)测得CO2(0000,J)的初生态布居,其半对数描绘给出了双指数分布。在池温为600K时,对于v″=40和53,低转动温度T,分别为581±70K与621±76K,而高转动温度分别为1395±167K与1556±187K。T1和T2分别对应于弱碰撞和强碰撞。转动分布对K2(v″)的能量是敏感的,但弱,强碰撞分支比基本相同。利用瞬时泛频LIF强度的相对变化,得到CO2 J态的出现和倒空速率系数。确定了CO2平均角动量改变<ΔJ>和平均反冲速度改变<Δʋrel>间的关系。对于相同角动量的改变,K2(v″)能量增加25%,反冲速度增加约47%。对于K2(v″=40,53)- CO2碰撞,得到了能量转移概率分布函数P(ΔE)。     

在s~(1/2)=4.03GeV的e~+e~-湮没中D_s~+单标记的研究及D_s~+D_s~-对产生截面的测定

利用北京正负电子对撞机 (BEPC)和北京谱仪 (BES) ,基于在质心系能量s=4.0 3GeV的e+ e-湮没中 ,D+ s 单标记的分析结果 ,测定了D+ s →K 0 K+ 和D+ s →K0 K+ 衰变的分支比。其结果Br(D+ s →K 0 K+ ) =(3.0 2± 0 .94±0 .91) % ,Br(D+ s →K0 K+ ) =(3.2 8± 1.2 2± 0 .94) %与世界平均值在误差范围内一致 .用π+ ,K 0 K+ ,K0 K+ 作为单标记 ,共观测到 94± 13个D+ s 事例 ,测得在e+ e-湮没中D+ s D-s 对产生的截面为σprodD+s D-s =45 1± 6 3± 118pb .     

13.5-14.6MeV能区中子引起的铂同位素核反应截面测量

用活化法以93Nb(n，2n)92mNb和27Al(n，a)24Na反应截面为中子注量标准，对198Pt(n，2n)197m+gPt，198Pt(n， 2n)197mPt， 192Pt(n，2n)191Pt，194Pt(n，p)194Ir，195Pt(n，p)195mIr和 196Pt(n，p)196mIr反应截面进行了测量，由(13.5±0.2)，(14.1±0.1)和(14.6±0.2)MeV中子引起的198Pt(n，2n)197m+gPt反应截面分别为(2038±159)，(1919±73)和(1836±68)mb，198Pt(n，2n)197mPt反应截面为(974±37)，(1055±39)和(1042±39)mb；由(14.1±0.1)，(14.4±0.2)和(14.6±0.2)MeV中子引起的192Pt(n，2n)191Pt反应截面为(1680±103)，(1810±67)和(2047±97)mb；由(14.1±0.1) 和(14.4±0.2)MeV中子引起的194Pt(n，p)194Ir反应截面为(3.8±0.4)和(5.4±0.5)mb；由(14.1±0.1)，(14.4±0.2)MeV和(14.6±0.2)MeV中子引起的195Pt(n，p)195mIr反应截面为(1.0±0.2)，(1.6±0.2)和(1.8±0.2)mb；由(13.5±0.2)和(14.4±0.2)MeV中子引起的196Pt(n，p)196mIr反应截面分别为(1.13±0.07)和(1.18±0.06)mb. 本工作的数据和其他一些作者的数据进行了比较.     

遍举衰变过程D~0→K_s~0π~+π~-和D~0→K_s~0K~+K~-及其共振态结构的实验研究(英文)

利用北京谱仪 (BES -Ⅰ )在北京正负电子对撞机 (BEPC)e+ e-质心系能量为 4 .0 3GeV处采集的积分亮度为 2 2 .3pb-1的数据 ,研究了D0 →K0sπ+ π-,D0 →K0sK+ K-的衰变及其末态的共振结构 .实验测得D0 →K0sπ+ π-过程的分支比为 (5 .32± 0 .5 3± 0 .4 0 ) % ;D0 →K -π+ ,D0 →K0 ρ0 和D0 →K0s(π+ π-)non resonance过程的分支比分别为 (6 .0 5± 0 .32± 0 .4 9) % ,(1.17± 0 .17± 0 .13) %和 (1.35± 0 .2 2± 0 .17) % ;测得D0 →K0sK+ K-,D0 →K0 和D0 → K0 (K+ K-) non 的分支比分别为 (1.0 4± 0 .2 4± 0 .16 ) % ,(1.12± 0 .34± 0 .15 ) %和 (0 .2 7± 0 .13±0 .0 3) % .     

13.5—14.6MeV中子能区镓的同位素反应截面的测量

报道了在13.5—14.6MeV中子能区用活化法以⁹³Nb(n,2n)^92mNb反应截面为中子注量标准测得的⁶⁹Ga(n,2n)⁶⁸Ga,⁶⁹Ga(n,p)^69mZn,⁷¹Ga(n,p)^71mZn和⁷¹Ga(n,n′α)⁶⁷Cu的反应截面值.由(13.5±0.2),(14.1±0.1)和(14.6±0.2)MeV中子引起的⁶⁹Ga(n,2n)68Ga反应截面值分别为(794±31),(869±35)和(986±39)mb,⁷¹Ga(n,n′α)⁶⁷Cu反应截面值分别为(1.3±0.1),(1.7±0.1)和(2.5±0.1)mb.在中子能量为(14.1±0.1)MeV能量点,⁶⁹Ga(n,p)^69mZn反应截面值为(21.5±1.0)mb,⁷¹Ga(n,p)^71mZn反应截面值为(12.4±0.7)mb.单能中子由T(d,n)⁴He反应获得.文中还列举了尽可能收集到的数据以作比较.     

高T_c氧化物Bi_(2-x)Pb_xSr_2Ca_2Cu_3O_y大块超导体的磁化和H_(c1)

高T_c氧化物 Bi_(2-x)Pb_xSr_2Ca_2Cu_3O_y(x=0.2,0.3,0.4,0.5)大块超导体的 Meissner 效应表明存在110K 和85K 两个超导相,并且以110K 相为主,抗磁转变起始于103K 附近.不同样品在77.3K 的磁化实验表明,当 x≤0.3时,H_(Cl)≈28Oe,当 x>0.3时,H_(cl)=25Oe.x=0.3的样品在不同温度下的磁化实验结果表明,在 T=77.3—95K 之间,H_(Cl)与 T 成线性关系,且 dH_(Cl)/dT=-1.07Oe/K.两个超导相的存在导致磁化曲线峰的拉宽,且拉宽程度与85K 相所占的比例有关.     

高T_c氧化物Bi_(2-x)Pb_xSr_2Ca_2Cu_3O_y大块超导体的磁化和H_(c1)

高T_c氧化物 Bi_(2-x)Pb_xSr_2Ca_2Cu_3O_y(x=0.2,0.3,0.4,0.5)大块超导体的 Meissner 效应表明存在110K 和85K 两个超导相,并且以110K 相为主,抗磁转变起始于103K 附近.不同样品在77.3K 的磁化实验表明,当 x≤0.3时,H_(Cl)≈28Oe,当 x>0.3时,H_(cl)=25Oe.x=0.3的样品在不同温度下的磁化实验结果表明,在 T=77.3—95K 之间,H_(Cl)与 T 成线性关系,且 dH_(Cl)/dT=-1.07Oe/K.两个超导相的存在导致磁化曲线峰的拉宽,且拉宽程度与85K 相所占的比例有关.     

NO_2的自增宽及N_2O_4和CO_2外加气体压致增宽系数的激光磁共振方法测量

激光磁共振光谱方法被用来研究NO_2的v_3振转带谱线的线宽及压致增宽。通过实验测量及数据分析得到了NO_2的自增宽系数及外来气体N_2O_4和CO_2对它的压致增宽系数,γ_(NO_2-NO_2N_2O_4CO_2)=0.043±0.005,0.014±0.003,0.013±0.003MHz/Pa(HWHM),并由此得到了相应的碰撞截面。这些参数的获得对大气污染监测具有十分重要的意义。     

气态配合物Na2HfCl6的热力学性质

以密闭的Pyrex玻璃瓶为反应器，用高温相平衡-淬冷实验方法，在712-778 K和0.5-3.1 kPa下研究了NaCl与HfCl4的反应热力学．结果显示，Na2HfCl6(g)是HfCl4-NaCl二元系中唯一反应产物．由实验结果计算了反应2NaCl(s)+HfCl4(g)=Na2HfCl6(g)的热力学平衡常数，并计算出该温度范围内反应的焓变为-65.5±1.5 kJ/mol和反应的熵变为-99.6±2.0 J/molK．