HL-1装置等离子体特性的初步研究

HL-1装置在环向磁场2.3T下运行,获得135kA平衡稳定等离子体,平顶时间160ms。实验表明,环向磁场杂散分量约为纵场的万分之一,导体壳和平衡场基本上能保证等离子体的平衡。观察到的电子温度约500eV,平均电子密度2.8×10~(13)cm~(-3),能量约束时间10ms,有效电荷数小于3,最低稳定运行安全因子2.5,最长放电持续时间1040ms。在对MHD稳定性进行观察的基础上,确定了稳定运行区域;极限密度服从Murakami定标律。     

关于多层薄膜微波超声换能器

在微波超声技术中,最常用的换能器之一是放在重入式谐振腔中的压电介质棒(通常为石英棒)。这种换能器的效率很低。 本文建议采用多层压电薄膜作为微波超声换能器(如图1所示)。在欲将声传入的材料棒上,相间地制备压电和非压电薄膜,每层厚度都等于该介质中的声波半波长,将此多层薄膜系统置入例如由重入式谐振腔产生的微波电场中,即可获得高效率的电声换能。     

激光作用的超声控制

激光器是由光放大器和正反馈环组成的.开环时放大器的增益为G=exp[σ(N_2-N_1)D],式中σ为受激发射过程的跃迁截面,N_2-N_1为上下能级占有数之差,D为放大介质的长度.反馈通常是靠反射率为R_1与R_2的两个反射镜,它们构成Fabry-Perot谐振腔;当二镜平行时,反馈环的传输函数β=R_1R_2.在反馈光路中引入超声场,可以改变β,从而控制激光器的工作.光束宽度W与超声波长λ~*之比决定     

托卡马克位形与输运的自洽计算(Ⅰ)

用联立的磁场位形方程(二维)与磁面平均的输运方程(一维),描写托卡马克等离子体在扩散时间尺度上的演变,建立了求解简化方案的程序。在简化方案中,只计算了磁场位形与电子能量和磁通的扩散,给出了初步试算结果。     

HL-1装置杂质控制与补充送气初步实验

将部分真空室内壁蒸钛,使Z_(eff)降低到2左右,电流坪区拉长到近400ms。用多个窄脉冲补充送气,获得了密度较高的等离子体,最大达到3. 7×10~(13)cm。实验结果表明,当前改善HL-1装置放电品质的关键在于控制杂质。     

快波少数离子加热

对快波少数离子加热的机理进行了比较详细的讨论.通过射线轨迹算法对两种离子的等离子体快波加热进行了数值模拟,并给出了两种离子不同浓度比的计算结果.     

用微波超声使光激射器的输出移频

当平行光束与声行波(声子束)成Bragg角时,有一部分光被衍射或散射为次级光束。次级光束的频率向上或向下移动v_1,v_1为声的频率。Cummins等曾将本效应用于光的单边带调制及移频,用的是液体中30兆赫的声波。     

HT-6M中性束注入加热理论分析

通过数值求解含时、二维(速度空间)、非线性的Fokker-Planck方程,计算了HT-6M托克马克在中性束注入加热条件下的离子温度、分布函数随时间的演化.随着中性束的注入,离子温度稳步增加,分布函数出现高能平台和非同向分布,计算结果和现有的实验符合较好. 关键词：     

HL-1装置逃逸电流的数值模拟

本文对HL-1装置放电中的逃逸电流进行了零维数值模拟。考虑了逃逸电子的产生和损失,电子及离子的能量平衡与粒子数平衡。数值结果与实验较为符合。     

Fokker-Planck方程在快波加热中的应用

快波加热算法，一般都是假定托卡马克中粒子为麦克斯韦分布.其实由于准线性扩散效应，共振粒子的平行温度与垂直温度不相等，这样必然产生一定的计算误差.针对这种情况，本文引入Fokker-Planck方程，采用叠代算法较好地解决了这一问题. 关键词：