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1.
为了研究温升对915 nm宽条形应变量子阱半导体激光器输出特性的影响,搭建了基于半导体制冷片(TEC)的双向温控平台对其进行了测试。首先,改变激光器的外表面温度,测量其在不同注入电流时的光功率和波长,并利用CCD相机测量其慢轴发散角。然后,利用计算机仿真软件对激光器的工作状态进行稳态模拟,从而获得了其对应的热分布情况,通过将模拟得到的数据与实验测量的结果进行比较,获得了两者趋于一致的结论:当热功率从2.1 W升高至20.0 W时,慢轴发散角从2.6°增大至5.0°,同时波长发生红移,热透镜焦距减小;激光器波长随温度变化关系的系数约为0.4 nm/℃,器件热阻为1.5 K/W。因此,为了同时获得高的输出功率和稳定的输出波长,有必要将激光器外表面温度精确控制在某一数值,否则波长将会发生漂移;此外,在设计制作高功率半导体激光器时,通过适当增加条宽并采用散热良好的封装结构,可以减小对慢轴发散角的影响。 相似文献
2.
本文利用252Cf快裂变室和多参数数据采集系统,逐事例的同时记录了自发裂变中子和瞬发伽马的飞行时间(TOF),脉冲形状甄别(PSD)和反冲能量(RE,裂变中子是通过测量反冲质子;瞬发伽马是通过测量康普顿反冲电子)三维信息.详细介绍了通过离线数据分析完全扣除三维信息中的伽马事例贡献,以获得Φ50.8 mm×50.8 mm的BC501A液闪探测器的相对探测效率和响应函数的方法.在不通过探测器响应函数进行数据转换的条件下,利用中子的能量直接确定了中子的有效测量阈值.得到的中子
关键词:
252Cf快裂变室')" href="#">252Cf快裂变室
BC501A液闪探测器
相对探测效率
响应函数 相似文献
3.
荧光光谱结合表面增强拉曼光谱法研究紫檀芪与人血清白蛋白相互作用 总被引:1,自引:0,他引:1
在模拟人体生理条件下,应用荧光光谱和表面增强拉曼光谱法研究了紫檀芪(PTE)与人血清白蛋白(HSA)之间相互作用机制.结果表明,HSA的荧光能被PTE静态猝灭,并伴随有非辐射能量转移作用,两者形成了1:1复合物,结合距离r=1.495 nm,结合常数KA=1.12×104(298 K)、4.07×104(304 K)和2.45×105 L/mol(310 K).表面增强拉曼光谱研究揭示,PTE分子通过甲氧基与HSA进行结合;热力学数据表明,二者间的作用主要为疏水作用;标记竞争实验指出PTE优先结合HSA的位点Ⅲ.三维荧光光谱、同步荧光光谱和表面增强拉曼光谱结果显示,与PTE作用后,HSA构象发生变化,导致色氨酸残基周围环境疏水性降低,但对PTE分子构象影响不大. 相似文献
4.
两相流层的Marangoni-Bénard不稳定性分析 总被引:1,自引:1,他引:0
关于液层的Marangoni-Bénard不稳定性的研究中,现有文献中普遍采用的是单层流模型。本文建立了一种新的两层流模型,采用线性稳定性方法对带有蒸发界面的两层流的Marangoni-Bénard对流不稳定性进行了分析,得到了在不同蒸发量下临界Marangoni数与波数的关系,重点讨论了蒸发速率对汽液两层流系统Marangoni-Bénard不稳定性的影响。 相似文献
5.
钍快中子裂变反应率是钍铀燃料循环中的重要数据.为了测量基于聚变-裂变混合能源堆包层概念设计的钍样品在宏观中子学装置中的钍快中子裂变数据,发展了钍快中子裂变率的离线活化γ测量方法.通过测量232Th裂变碎片85mKr的β衰变产物85Rb发射的151.16 keV特征γ射线,并结合钍裂变产额数据,获得了钍样品装置中232Th裂变反应率的分布.详细介绍了此方法的原理和影响因素,并利用14 MeV的D-T中子源在贫铀球壳中开展了校验实验,实验不确定度为5.3%—5.5%.采用MCNP5程序和ENDF/B-VI及ENDF/B-VII数据库模拟计算的结果与实验结果在实验不确定度内基本符合,这证明该方法能够有效地模拟装置中232Th裂变反应率. 相似文献
6.
聚变-裂变混合能源堆包括聚变中子源和次临界能源堆,主要目标是生产电能。回顾了国内外混合堆的发展历史,给出混合能源堆设计的边界条件和约束条件,说明次临界能源堆以铀锆合金为燃料、水为冷却剂的设计思想。利用输运燃耗耦合程序MCORGS计算了混合能源的燃耗,给出了中子有效增殖因数、能量放大倍数和氚增殖比等物理量随时间的变化。通过分析能谱和重要核素随燃耗时间的变化,说明混合能源堆与核燃料增殖、核废料嬗变混合堆的不同特点。论述了混合堆的热工设计并进行了安全分析。对于燃耗数值模拟程序,通过多家对算,保证其计算结果的可信性。针对次临界能源堆的特点,利用贫铀球壳建立了贫铀聚乙烯装置和贫铀LiH装置,并且专门设计加工了天然铀装置,开展铀裂变率、造钚率、产氚率等中子学积分实验,验证了数值模拟的可靠性。 相似文献
7.
Measurements of the reaction rate distribution were carried out using two kinds of Plate Micro Fission Chamber (PMFC). The first is a depleted uranium chamber and the second an enriched uranium chamber. The material in the depleted uranium chamber is strictly the same as the material in the uranium assembly. With the equation solution to conduct the isotope contribution correction, the fission rate of 238U and 235U were obtained from the fission rate of depleted uranium and enriched uranium. Then, the fission count of 238U and 235U in an individual uranium shell was obtained. In this work, MCNP5 and continuous energy cross sections ENDF/BV.0 were used for the analysis of fission rate distribution and fission count. The calculated results were compared with the experimental ones. The calculation of fission rate of DU and EU were found to agree with the measured ones within 10% except at the positions in polyethylene region and the two positions near the outer surface. Because the fission chamber was not considered in the calculation of the fission counts of 238U and 235U, the calculated results did not agree well with the experimental ones. 相似文献
8.
9.
A new two-sided model of vapour-liquid layer system with a deformable interface is proposed. In this model, the vapour recoil effect on the Marangoni-Bénard instability of a thin evaporating liquid layer can be examined only when the interface deflexion is considered. The instability of a liquid layer undergoing steady evaporation induced by the coupling of vapour recoil effect and the Marangoni effect is analysed using a linear stability theory. We modify and develop the Chebyshev-Tau method to solve the instability problem of a deformable interface system by introducing a new equation at interface boundary. New instability behaviour of the system has been found and the self-amplification mechanism between the evaporation flux and the interface deflexion is discussed. 相似文献
10.