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在不同外加水压下作者等用毛细管粘度计测定了聚甲基丙烯酸甲酯五个分级试样的苯溶液粘度,并用光散射法在丙酮溶液中测定了重均分子量,得到下列特性粘数、分子量关系式(25°)。不加外压时:[η]=3.80×10~(-3)M~(0.79)毫升/克S_R=55达因/厘米~2:[η]_s=12.6×10~(-3)M~(0.70)D_R=5000秒~(-1):[η]_D=8.37×10~(-3)M~(0.73) 适用于分子量范围0.2—4.5×10~6。并指出用实验数据验证性粘数理论时,α值的切变速度依赖性有重要的影响。粘度数据中斜度系数 k′或β值,无论对 S_R 或 D_R 都没有显著的影响,与前人的结果有不同。对光散射测定所用仪器加以叙述并从光散射数据得到了试样的 A_2和<~2>_z 的数值。 相似文献
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本文用激光多普勒测速法研究了一种硅油(牛顿流体,S)和一种硅橡胶的硅油溶液(非牛顿流体,P)在入口角是180°,60°,30°和15°的矩形隙缝收缩流中心线上的速度分布.流体(P)在切速率 γ>20s~(-1)时符合幂律到流体τ=Kγ~n,n=0.76,K=44.3 dyne·cm~(-2)·s~n,τ是切应力.测定的速度值均以隙缝中充分发展的中心线速度。v_0值归一.矩形隙缝高 0.83 mm,入口前后的收缩比是12,隙缝长/高比18.1,宽/高比14.3,入口前宽/高比1.19.流动实验在室温进行,缝壁切速率(1.7—11)×10~3 S~(-1),广义雷诺数 Re’0.21—2.2,流体(P)在收缩流入口前也没有出现涡流,在180°入口角的流动池观察到两种新现象:(1)入口前有减速区,体积流速愈大,减速愈甚,在入口前4个半缝高处出现速度极小,到入口前2个半缝高处急剧加速,造成极大的拉伸流场,到入口面收缩流的速度调整已基本完成.(2)在隙缝出口处有显著的速度上升,约为v_0值的5%.出口处发散流的速度调整在出口前1.5个半缝高处已开始,中心线速度急剧下降.入口角较小时可以显著地减小入口前的拉伸速度梯度。 相似文献
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分子链大尺度高取向而小尺度接近无规取向态的非晶态聚对苯二甲酸… 总被引:1,自引:1,他引:0
对非晶态聚对苯二甲酸乙二酯膜片经在Tg以上单轴拉伸然后淬冷至室温的试样,其物理性质的各向同性或各向异性进行了研究。实验结果说明这种分子链大尺度高度取向而小尺度接近无规取向的非晶态(GOLR态)其折光指数和小形变的拉伸模量是接近各向同性的,而热导率和微波介电常数很可能是各向异性的。 相似文献
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纤维具有声学的各向异性,声波通过纤维的速度与纤维中高分子链的取向程度有关。测定声波沿纤维轴方向的传播速度可以计算纤维的取向度α: α=1-C~2_u/C~2其中C及C_u分别为声波通过取向及无规取向纤维的速度。 实验仪器采用每秒100次的脉冲电流输至高音喇叭的音圈,纤维通过弹簧夹子与喇叭振膜的中心相耦合。脉冲电流激发喇叭振膜振动系统,使产生逐渐衰减的固有频率振动(约4000赫)。离振源200厘米处的纤维另一端有拾音器,其输出讯号接至由脉冲电压触发扫描的脉冲示波器,从示波器可以观察到从振源到拾音器的距离间声波在纤维中的传播时间,由此计算出声波通过纤维的速度。 纤维的吸湿性与所受张力不同对其力学性貭均有影响,因此研究了相对湿度与张力对纤维中声速的影响,并选择了在室温(约30℃),相对湿度为60%和在小于纤维的临界杨氏模量的作用张力下进行声速法测定纤维的取向度。 研究了不同拉伸程度单纤维样品的声波传播速度,并外推到长度拉伸比为1时作为声波通过无规取向纤维的速度。实验结果表明,尼龙6纤维的取向度经拉伸与后处理逐渐增大至80%左右。 测定了不同品种的尼龙6纤维的取向度,具有较大强度的纤维其取向度较大。 相似文献