烟尘簇团粒子光学截面和散射矩阵的数值计算

用离散偶极子近似方法，计算了单个烟尘簇团粒子的光学特性，得到了簇团粒子的散射截面、吸收截面及不对称因子随入射角的变化关系，为研究波在烟尘粒子中的传输特性提供了有效的计算方法；给出了不同入射角情况下烟尘簇团粒子散射矩阵元素的角分布，为研究散射体的散射特性、极化特性以及散射体结构特性提供了一种理论方法. 关键词： 烟尘簇团粒子 散射矩阵 光学截面 DDA     

中、高能电子被SO2分子散射的微分截面、动量转移截面及弹性积分截面

在考虑分子内成键原子间的电子云重叠效应的基础上, 提出了一种能够准确计算“中、高能电子-分子”散射的微分截面、动量转移截面及弹性积分截面的修正势方法. 利用可加性规则、使用Hartree-Fock波函数并采用被这一方法修正过的复光学势, 在100—1000eV内对电子被SO₂分子散射的微分截面、动量转移截面及弹性积分截面进行了计算, 并将计算结果与实验及其他理论结果进行比较. 结果表明, 利用这一修正过的复光学势及可加性规则获得的微分截面比利用未修正的复光学势及可加性规则得到的结果准 关键词： 可加性规则 微分截面 动量转移截面 电子散射     

微球腔体的光学特性研究

根据Mie散射理论，对微球腔体结构的光学特性进行了计算，得到了相应的光学截面和发射率光谱，对研究微腔体结构的光学特性提供了理论依据．     

Ne-HBr复合物CCSD(T)势能面对转动非弹性分波截面的影响

利用非线性最小二乘法拟合在CCSD(T)/aug-cc-pVQZ理论水平下计算的相互作用能，得到了基态Ne-HBr复合物势能面的解析表达式.在此基础上，采用量子密耦方法计算了入射能量分别为40，60，80 和100meV时，Ne原子与HBr分子碰撞的分波截面，详细讨论了CCSD(T)势能面的长程吸引和短程各向异性相互作用对非弹性分波截面的影响.结果表明：(1)总非弹性分波截面主要来自j=0 →j′=1, 2跃迁.高J端的尾部极大是势能面长程吸引阱的贡献，主要来自j=0 →j′=1跃迁；低J端的主极大是短程排斥的贡献，主要来自j=0 →j′=2跃迁；极小值是短程排斥和长程吸引作用相互抵消的结果.(2)尽管不同入射能量时非弹性分波截面的峰值和极小值对应的总角动量量子数J各不相同，但它们对应于几乎相同的碰撞参数，取样势能面的相同部分.     

在羊八井测量初级宇宙线直达质子研究质子和空气核非弹性作用截面

提出了一种在高海拔通过测量直达质子来确定质子和空气核(p-air)的非弹性作用截面的方法, 并通过Monte Carlo模拟, 研究了其可行性. 假定将一台类似于KASCADE的强子量能器设置在西藏羊八井ARGO探测器的中央,选择大气簇射(AS)轴心落在强子量能器内的事例, 用全覆盖ARGO阵列作AS的反符合,用强子量能器测量非伴随的高能强子,即能以已知的效率得到一个直达质子事例样本. 利用这个样本,本工作以1%—2%的精确度还原了Monte Carlo模拟中所使用的p-air非弹性作用截面, 从而证明了这一方法的可行性.     

高发射截面掺镱氧化物玻璃

在国外报道的一些掺镱(Yb^3 )激发玻璃基上,实验研究得到发射截面更大的掺Yb^3 玻璃.其中掺Yb^3 锗碲酸盐`硼酸盐和硅铌酸盐玻璃的发射截面大于1.9pm^2;磷酸盐玻璃的发射截面较小但有较长的荧光寿命.优良的光谱性质使这些玻璃有望成为高平均功率和高峰值功率激光器增益介质的候选基质.     

径向膨胀流的同位旋效应

利用同位旋相关的量子分子动力学模型,研究了¹²⁴Ba+¹²⁴Ba和¹²⁴Sn+¹²⁴Sn两个系统在不同入射能量下对心碰撞的径向膨胀流.发现丰中子系统¹²⁴Sn+¹²⁴Sn的径向膨胀流系统性地小于系统¹²⁴Ba+¹²⁴Ba的径向膨胀流.同时发现这种差别主要来自于核子–核子碰撞截面的同位旋相关性而几乎与对称能无关.     

中能重离子碰撞中多重碎裂的同位旋效应

利用同位旋相关的量子分子动力学,研究了逆反应系统¹²⁰Xe+⁴⁰Ca,¹²⁰Cd+⁴⁰Ar和⁷⁶Kr+⁴⁰Ca,⁷⁶Zn+⁴⁰Ar中多重碎裂的同位旅效应.对于在中能区缺中子碰撞系统的中等质量碎片多重性大于丰中子碰撞系统的现象进行了分析和讨论.     

He-NO体系一种拟合的各向异性相互作用势

根据MS(Maitland Smith)势模型拟合出了He -NO系统一种形式简单的各向异性相互作用势 ,利用拟合的势能计算了基态氦原子和NO分子碰撞的散射截面 ,计算结果表明拟合势能较好的描写了He -NO系统相互作用的特征。     

10Neq+(q=1～3)的电荷损失截面

采用托马斯－费米近似和二体碰撞近似,计算了多电荷离子１０Ｎｅ＾ｑ＋与中性原子Ｈ和Ｈｅ碰撞的电荷损失截面以及电子的动量分布和离子势函数分布。