关于广义四元数代数上矩阵的迹的一个等式

众所周知,相似矩阵的迹相等对于非交换代数和环上的矩阵不一定成立,有趣的问题是给定一个条件使得相似矩阵的迹相等对于非交换代数或非交换环上的矩阵成立。本文对于特征不是2的任意域F上定义的广义四元数代数上的两个矩阵A和B,给出如果A和B相似并且它们的主对角线上的元素在F中,那么它们的迹相等。     

有限局部环上对称矩阵的计数定理(I)

设$A_{n}(R)$是有限局部环$Z/p^{k}Z$上$n$阶对称矩阵的集合, 这里$n\geq 2$. $p$是大于$2$素数, $p\equiv1({\rm mod}4)$ 且$k>1$. 通过确定有限局部环$Z/p^{k}Z$上对称矩阵的标准型, 计算出$A_{n}(R)$在线性群${\rm GL}_{n}(R)$作用下的轨道数, 从而计算出由特定对称矩阵确定的正交群的阶以及与特定对称矩阵在同一轨道的对称矩阵的阶.     

齐型空间上交换子的紧性

设(x，d，μ)是齐型空间．本文证明了分数次积分算子Iα与VMO函数构成的交换子I^ba是L^p(X)到L^q(X)的紧算子，其中α∈(0，1)，1＜p＜q＜∞且1/q＝1/p—α。     

基于三角模糊数的判断矩阵的改进及其应用

利用模糊概率及期望值将基于三角模糊数的专家判断矩阵转化为非模糊数判断矩阵，使得新矩阵可以进行一致性检验，并通过实例分析验证该方法的有效性和实用性。     

低阻抗二极管产生的强流电子束能谱分布的数值模拟

 给出了低阻抗二极管产生的电子束能谱分布及外加磁场对二极管阻抗影响的数值模拟研究结果。结果表明，即使在外加电压恒定的条件下，二极管产生的电子束也具有一定的能谱分布，这说明用二极管电压、电流波形计算脉冲电子束能谱分布是不正确的。另外,外加磁场对低阻抗二极管的阻抗特性具有较大影响，其阻抗随外加磁场的增大而减小。分析认为这是由于外加磁场强度的变化改变了二极管中束电子的运动轨迹。当没有外加磁场或外加磁场较小时，低阻抗二极管产生的电子束发生自箍缩，此时二极管电流是自箍缩饱和顺位流；当外加磁场足够强时，电子束的自箍缩被抑制，二极管电流是没有箍缩时的空间电荷限制电流。束电流小于自箍缩临界电流的二极管其阻抗将不随外加磁场的变化而变化。     

关于可达矩阵的求法探讨

在《离散数学》、《图论》课程中 ,用矩阵表示图时 ,涉及到一类重要的矩阵——可达矩阵 ,它是判别图中任意两点是否有通路的重要手段 ,也是求强分图的重要方法 ,但是可达矩阵的求法比较复杂 .本文针对这一问题 ,对可达矩阵的求法进行了改进 ,提出了一种简单可行的算法 .     

模糊关系矩阵传递闭包的Warshall算法

通过对照关系的传递闭包和模糊关系的传递闭包，把求关系矩阵的传递闭包的算法完整地推广到模糊关系矩阵上。     

r－不可分矩阵的本原指数（Ⅱ）

本文给出了 n阶 r-不可分矩阵的本原指数的上界 ,即任 n阶 r—不可分矩阵 A的本原指数 (A)≤n+(r- ) 2r (1≤ r相似文献   

“矩阵有理插值及其误差公式”一文的注

本文对文[1]中所给出的错误的误差公式做了修订,并给出了相应的证明。     

有向图上的随机游动

设G=(V,Г)是有向图,G上的随机游动X(G)定义如下:位于某个顶点上的一个粒子将以等概率转移到该顶点的所有后继顶点.令M(j,n)表示随机游动X(G)在前n步内访问顶点j的平均次数,用W(j)表示随机游动X(G)到达顶点j所需要的平均步效.我们对M(j,n)和W(j)的值进行了估计,证明了M(j,n)=O(n),并给出了W(j)的上界.