约束变尺度方法

§1.引言迄今为止,变尺度法是求解无约束最优化问题最有效的一类方法.因此,对约束最优化问题建立类似方法的工作,近年来引起了许多最优化工作者的兴趣.先回顾一下无约束的变尺度方法.设已知函数f(x)(x∈R~n)的     

非正交曲线坐标叶轮机械S_2流面正问题计算机程序

对于非正交曲线坐标叶轮机械S_2流面正问题(亚声速情况)在计算机上实现了一种收敛算法.对一个高载荷轴流式两级风扇的验算说明计算结果与实验数据相比很一致. 主导方程采用新推得的非线性形式——方程(8),与传统沿用的线性形式——方程(13)相比,当流场中高亚声速区较大时,新解法改善了数值求解过程的收敛性.     

进化型方程的差分格式(Ⅰ)

本文对一些常系数进化型方程证明了除常微分方程和一阶双曲型方程特殊的差分格式之外不存在绝对相容、绝对稳定的显式格式.作为推论,我们指出Hadjidimos关于他的格式是绝对相容的结论是错误的,以及对于一般常微分方程组的显式格式,能用的步长一定要满足条件△t=o(R~(-0.5),其中R为方程组右函数的.Jacobi阵的谱半径.对于热传导方程,本文利用差分算子的分裂技巧构造了两类可以显式求解的格式.它们是绝对     

Gerschgorin型定理与奇异束特征值的扰动

Wilkinson曾举例说明,微小扰动可以任意地改变一个奇异束的特征值;同时他又举出下面的例子,说明事情的另一个方面。 例1.1.考虑矩阵对     

应用数学问题征解

<正> AMP-85-1.共底单纯形的交体最大点集合是否重叠.在逋讯工程中,各种最优码的研究是人们十分关注的,在探讨这些问题时,提出了一个数学问题需要解决,即共底单纯形交体最大点集合是否重叠.设 E~n (n 维欧氏空间)中,S(x,r) 表示以 x 为心,r 为半径的 n 维球,R 是一个 n 维单纯形,V(P) 表示集合 P 的欧氏测度.     

构造单元刚度矩阵的双参数法

§1.引言 用位移法构造有限元单元刚度矩阵的常规方法如下:设单元为K,位移形函数空间是 ?(K)=Span{N_1,…,N_m}, (1.1)其中N_1,…,N_?是线性无关的多项式.     

Cd掺杂纤锌矿ZnO电子结构的第一性原理研究

采用密度泛函理论结合投影缀加波方法,对掺杂Cd导致ZnO禁带宽度下降的机理进行了研究. 通过对掺杂前后电子能带结构,态密度以及分态密度的计算和比较,发现Cd_xZn_1-xO价带顶端(VBM)始终由O-2p占据;而导带顶端(CBM)则由Cd-5s与Zn-4s杂化轨道控制. 随着掺杂浓度的增加,决定带隙宽度的CBM的位置下降,同时VBM的位置上升,从而导致了带隙的变窄,出现了红移现象. 此外,Cd掺杂会使晶胞发生膨胀,这种张应变也是导致Cd 关键词： 密度泛函理论 电子结构 Cd掺杂ZnO     

无需线搜索的并行非线性共轭梯度法

给出了一类无需线搜索的无约束最优化并行算法--并行非线性共轭梯度法(NLS-PNCG),用一个固定的公式来计算搜索步长,较常用的共轭梯度法计算量小.并且证明了目的的全局收敛性,给出了数值试验,结果显示NLS-PNCG优于线搜索的非线性共轭梯度法(NCG).     

广义局部坐标样条

我们在[1]中提出了适用于“大挠度”曲线插值的方法,这种方法在实际运用时仍有某些不便之处.例如,[1]只考虑了通过节点的插值,不能直接用作曲线拟合;一律采用各自的局部坐标,对有些形状相近的曲线族的特点没能很好地利用;有些曲线的“大挠度”只占极小部份,并不需要每次转坐标;有的离散数据间断性质较强,用[1]得到的节点关系式中非线性项是主要项,这时简单迭代往往发散,要用牛顿迭代,但会增加运算量。为了     

一种具有较小数值耗散的对称TVD格式

为了减小TVD格式的数值粘性,提高TVD格式的分辨度,提出了一种具有较小数值耗散的Harten型TVD格式.数值模拟结果表明,这种Harten型TVD格式比原来的Harten格式^[1]及其改进形式Harten-Yee^[2]的TVD格式能更好地模拟出边界层及涡流.