全文获取类型
收费全文 | 970篇 |
免费 | 287篇 |
国内免费 | 488篇 |
专业分类
化学 | 651篇 |
晶体学 | 23篇 |
力学 | 165篇 |
综合类 | 43篇 |
数学 | 307篇 |
物理学 | 556篇 |
出版年
2023年 | 23篇 |
2022年 | 19篇 |
2021年 | 22篇 |
2020年 | 10篇 |
2019年 | 37篇 |
2018年 | 41篇 |
2017年 | 36篇 |
2016年 | 19篇 |
2015年 | 46篇 |
2014年 | 63篇 |
2013年 | 42篇 |
2012年 | 45篇 |
2011年 | 45篇 |
2010年 | 47篇 |
2009年 | 50篇 |
2008年 | 64篇 |
2007年 | 61篇 |
2006年 | 58篇 |
2005年 | 64篇 |
2004年 | 38篇 |
2003年 | 45篇 |
2002年 | 62篇 |
2001年 | 26篇 |
2000年 | 44篇 |
1999年 | 46篇 |
1998年 | 42篇 |
1997年 | 43篇 |
1996年 | 42篇 |
1995年 | 56篇 |
1994年 | 45篇 |
1993年 | 25篇 |
1992年 | 35篇 |
1991年 | 35篇 |
1990年 | 38篇 |
1989年 | 53篇 |
1988年 | 25篇 |
1987年 | 33篇 |
1986年 | 46篇 |
1985年 | 41篇 |
1984年 | 21篇 |
1983年 | 20篇 |
1982年 | 18篇 |
1981年 | 12篇 |
1980年 | 6篇 |
1979年 | 6篇 |
1978年 | 5篇 |
1965年 | 9篇 |
1964年 | 6篇 |
1961年 | 4篇 |
1959年 | 5篇 |
排序方式: 共有1745条查询结果,搜索用时 15 毫秒
21.
将零厚度单向试件栅刻蚀工艺应用于晶须增韧氮化硅陶瓷基复合材料表面,通过记录试件所在桥路的输出电压值,可得到随载荷不断增大裂纹逐渐向前扩展过程中每一时刻的裂尖位置和裂纹长度,从而得到该种材料的阻力曲线。 相似文献
22.
考虑一类带有非线性阻尼项和源项的四阶波动方程的初边值问题.通过结合Galerkin逼近,势井方法和单调紧致方法,在最少的先验估计下获得了整体解的存在性.此外,在初始能量为负的情况下,证明了存在有限时间内爆破的解. 相似文献
23.
基于光波在宇称-时间(PT)对称波导中传输的理论模型, 数值研究了亮孤子在呈高斯分布的PT对称克尔非线性平板波导中的传输和控制. PT对称波导, 要求波导的折射率分布呈偶对称, 而增益/损耗分布呈奇对称. 结果表明: 当波导的折射率分布强度为正时, PT对称波导的中心折射率最大, 即使没有自聚焦克尔非线性效应, PT对称波导也可以束缚光波, 形成波浪形光束且长距离传输; 当折射率分布强度为负时, PT对称波导的中心折射率最小, 光波的传输方向发生偏移. 而增益/损耗分布可控制光波的偏移方向: 增益/损耗分布强度为正, 光波向左偏移; 强度为负, 光波向右偏移; 强度为零时, 光波被分为两束. 且当折射率分布强度为负时, 可以很好地抑制相邻亮孤子间的相互作用. 该研究结果可为未来PT对称波导在全光控制方面的应用提供一定的理论依据. 相似文献
24.
采用耦合水平集--体积分数法(CLSVOF)对液滴撞击倾斜表面液膜后液膜的形态演化及飞溅过程进行数值模拟, 并对液滴撞击液膜过程中形成的空气卷吸现象进行研究并探讨了撞击角对此的影响, 分析了液滴撞击后液体内部的压力和速度分布, 对液滴撞击倾斜表面液膜的飞溅过程进行讨论, 并与实验结果进行了对比, 验证了CLSVOF方法研究液滴撞击倾斜液膜的可行性. 结果表明, 液滴撞击倾斜液膜时前后两部分飞溅现象产生的机理不同, 前半部分飞溅是由于压差引起的颈部射流, 而后半部分则是由液膜径向流动产生的飞溅现象. 随着撞击角的增大, 空气卷吸气泡数量减少. 相似文献
25.
从(1+2)维非局域非线性薛定谔方程出发, 通过坐标变换得到了旋转坐标系下的非局域非线性薛定谔方程. 假设响应函数为高斯型, 用虚时间法数值求解了旋转坐标系下的非局域非线性薛定谔方程的静态孤子解, 迭代出了不同非局域程度条件下的静态椭圆孤子数值解. 最后采用分步傅里叶算法, 以迭代的孤子解作为初始输入波形, 模拟了在不同的非局域程度条件下, (1+2)维椭圆空间光孤子的旋转传输特性. 强非局域时, 椭圆光孤子的长轴方向和短轴方向波形都是高斯型, 其他的非局域程度下, 不是高斯型. 由此表明:(1+2)维椭圆光孤子对非局域程度依赖性很强. 旋转角速度和功率均与非局域程度以及孤子的椭圆度有关. 相似文献
26.
27.
28.
29.
30.