矩阵逆半群

讨论矩阵逆半群的一些基本性质, 证明矩阵逆半群的幂等元集是有限布尔格的子半格, 从而证明等秩矩阵逆半群是群, 然后完全确定二级矩阵逆半群的结构：一个二级矩阵逆半群或者同构于二级线性群,或者同构于二级线性群添加一个零元素,或者是交换线性群的有限半格, 或者满足其他一些性质; 对于由某些二级矩阵构成的集合, 我们给出了它们成为矩阵逆半群的充分必要条件.     

由两个同型部件和一个修理设备组成的系统的主算子的谱

文章研究了由两个同型部件和一个修理设备组成的系统的主算子在左半复平面中的谱.在一定的条件下,该系统的主算子在左半复平面中的任何带形区域至多有有限多个特征值,且这些特征值的几何重数为1.该模型的主算子的共轭算子在左半复平面中的任何带形区域至多有有限多个特征值,且这些特征值的几何重数为1.0是该系统的主算子及其共轭算子的严...     

光子-磁振子相互作用过程：铁磁共振线宽的一种机制

通过分析磁振子的激励与弛豫过程，指出光子-磁振子的相互作用是铁磁共振线宽的机制之一， 利用幺正变换得到了3玻色子相互作用项的对角化哈密顿量，为精确计算共振线宽提供了依据。     

可压缩Navier-Stokes方程组的指数稳定性

We establish the exponential stability of global solutions and Co-semigroup for the compressible Navier-Stokes equations of a viscous polytropic ideal gas in both bounded domain in R1 and bounded annular domains in Rn(n=2,3).     

抽象半线性发展方程正周期解的存在唯一性

讨论有序Banach空间E中半线性发展方程 u′(t)+Au(t)=f(t,u(t)),t∈R, ω-周期解的存在性,其中A为E中正C0-半群的生成元,f:R×E→E连续,关于t 以ω为周期．我们对相应的线性发展方程建立了周期解的存在唯一性,并对周期解算子的谱半径作了精确估计．借助于这个估计,我们用单调迭代方法获得了半线性发展方程正ω-周期解的存在唯一性．     

纯正群的构造

In this paper, an orthogroup is constructed by a band and a Clifford semigroup.     

有限幂零半群的构造

有零元的半群S称为幂零的,如果对于任意x∈S有正整数n使x~n=0,设S是有限幂零半群,则存在正整数门使得S~n={0}([1],P.81),适合此条件的最小正整数称为S的0-阶,记为0(S);S的非零元x的0-阶(记为o(x))是指适合下述条件的最小正整数n:S的任意n个包括x在內的元素的积为零;零元的o-阶规定为1. 以下假设S是n阶有限幂零半群.     

E-理想拟正则半群

本文定义了一类拟正则半群,所谓E-理想拟正则半群;给出了它以及它的两类特殊情形(E-左正则性拟正则半群,E-半格性拟正则半群)的特征;建立了它们的结构定理,并作为推论获得了左正则带的结构以及带的已知结构(文献[1],Petrich,1967)。     

强连续半群本质谱半径的扰动定理

本文研究强连续半群经过扰动后本质谱半径的变化.设 A 为强连续半群T(t)_(t≥0)的无穷小母元.B 为有界线性算子,A+B 为强连续半群 S(t)_(t≥0)的无穷小母元.S(t)=(?)S_k(t)+R_n(t),较一般地我们获得 S(t)的本质谱半径估计(?)(S(t))≤(?)其中(?)(T(t))=(?)ω>ω_1M(ω)≥1.特别地,若对某个 n,R(?)(t)为幂紧的,则得到 (?)(S(t))≤(?)(T(t)).     

用非最大纠缠态实现三粒子纠缠态的几率隐形传输

提出一种利用三对非最大纠缠态粒子作为量子通道来传输三粒子纠缠态的方案。在此方案中发送者Alice作三次Bell态测量，并将测量结果通过经典通道告诉Bob，B。b根据接收到的信息即可通过相应的幺正变换来重建Alice要传输的量子态。