超高精细度微光学腔共振频率及有效腔长的精密测量

超高精细度微共振器是实现原子或者其他偶极子与腔强耦合作用的基本部分, 在腔量子电动力学(QED)、弱光非线性效应及微光学器件研究中扮演着重要的角色. 微腔基本参数的精密测量最终可以确定腔与原子的耦合系数、腔场衰减率, 对决定系统的动力学特性具有重要的意义. 但是由于超高精细度光学微腔本身的构造和多层镀膜的特点, 高精度地确定其共振频率及有效腔长存在一定困难. 本文结合修正的多层介质膜模型, 实验上完成了膜层为37层的超高精细度光学微腔在不同共振频率下有效腔长的精密测量, 获得了超高精细度光学微腔的共振频率及波长; 理论计算分析与实验测量结果相符, 对纵模间隔的测量精度误差低于0.004 nm, 较为修正前提高了约两个量级. 同时给出了对应不同模式数下, 光波渗入到介质中的深度. 该方法可望应用到其他微共振器的精密测量中. 关键词： 光学微腔 高精细度 共振频率     

利多卡因对四种惊厥的影响

用外周给药法观察了利多卡因对四种惊厥发作的影响。利多卡因静脉注射（ｉｖ）０．４，０．８，１．６ｍｇ．ｋｇ＾－１可显著地和剂量相关地减弱或消除大鼠听源性惊厥。腹腔注射利多卡因也有同样效应。在ＡＳ反应阴性大鼠上，利用多卡因可对抗士的宁所诱发的ＡＡＳ，但对大鼠士的宁惊厥却略有易化作用。     

具有低阶项的散度型椭圆方程的解在Morrey空间上的局部正则性

本文研究了具有低阶项的散度型椭圆方程-(a_(ij)u_(x_i))_(x_j)+b_iu_(x_i)-(d_ju)_(x_j)+cu= (f_j)_(x_j),a．e．x∈Ω的解在Morrey空间上的局部正则性,其中a_(ij)∈VMO∩L~∞(Ω),低阶项系数属于适当的Morrey空间．     

ARIMA序列分解与合成

本文首先引入实系数多项式可变数逆合成和分解的概念及计算方法，然给出广义ＡＲＩＭＡ序列的分解与合成的方法以及较普遍适用的唯一分解的条件。     

利用KTP晶体实现1.08μmNd：YAP激光器锁模

本文描述了利用ＫＴＰ晶体和腔的基波输出镜构成非线性镜实现１．０８μｍＮｄ：ＹＡＰ激光器的被动锁模。实验表明，这种新的锁模技术比用染料作可饱和吸收体的被动锁模技术有很多突出的优点，具有很大的发展潜力。实验测得锁模时基波１．０８μｍ输出２．４ｍＪ，二次谐波０．５４μｍ输出０．５ｍＪ（同样条件下的静态输出为２．５ｍＪ），基波脉冲的平均脉宽为４０ｐｓ。     

5-溴水杨基萤光酮-非离子表面活性剂高灵敏度分光光度法测定微量钛

本文研究了在非离子表面活性剂Tween-20存在下,钛与5-溴水杨基萤光酮形成配合物的高灵敏度显色反应。配合物的摩尔吸光系数为2.23×10~5l·mol~(-1)·cm~(-1),线性范围为0—4.0μg/25ml.该体系选择性好,方法稳定、快速,已用于水相直接光度测定钢铁、铝合金和纯铝中的微量和痕量钛,结果满意。     

采用中子衍射实验解析PbS的原子间力常数

使用日本原子能研究开发机构里设置的高分解能粉末中子衍射装置, 在 15 K 和 294 K 温度下对 PbS 进行了中子衍射实验。在 15 K 和 294 K 温度里观察到了明显的振动形状的热漫散射。 所观察到的漫散射强度可由原子间热振动相关效应的影响来解释。在 294 K 下从原子间相关效应和德拜—劳厄因子的温度参数中获得了 PbS 相邻原子间的力常数。     

超声检测中变采样问题研究

本文对超声检测中常遇到的变采样问题进行讨论，比较了两种实现方法：基于特征值的二次采样和滤波器组，并给出了二次采样算法。通过试验，对这两种方法在超声信号变采样前后时频域特性的变化做了比较分析，得出前者可以很好地保留检测中所需的特征信号，但频域特性较差；而后者有很好的频域特性，便于进行时频分析。     

门限自回归滑动平均模型——TARMA

一、引言 近年来,时间序列的理论及应用得到了很大的发展,各种模型也应运而生。人们在实际应用中越来越感到现有的线性模型,如AR,ARMA模型等,难以很好地刻划复杂的物理现象。因此,对非线性模型的讨论越来越活跃,已经提出了一些非线性模型。但这些模型一般都较复杂,局限性强,建立模型很麻烦,难以推广。1977年,汤家豪提出的门限自回归模型,简称“TAR”(Threshold Autoregression),较好地克服了这些缺点。它的计算复杂性与一般的AR模型相当,且能刻划线性模型难以刻划的物理现象。本文就是基于这一思想,进一步发展了这一模型,提出了一种新的非线性模型——门限自回归滑动平均模型(TARMA)。